《2022年雨滴下落速度的讨论 .pdf》由会员分享，可在线阅读，更多相关《2022年雨滴下落速度的讨论 .pdf（10页珍藏版）》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。
1、编号 2009021236毕 业 论 文（09 届本科）论文题目：雨滴下落速度的讨论学院：电气工程学院专业：物理学班级：09本科(2)班作者姓名：吴丽霞指导教师：郭立帅职称：完成日期：2012 年 12 月日名师资料总结-精品资料欢迎下载-名师精心整理-第 1 页，共 10 页 -雨滴下落速度的讨论(陇东学院电气工程学院，甘肃庆阳 745000)吴丽霞，郭立帅摘 要：简单介绍雨滴的形成，运用流体力学相关知识，分析了雨滴下落所受的黏性阻力和压差阻力，考虑雨滴在空气中下落半径增加对雨滴速度的影响，得出了雨滴下落速度和雨滴半径的关系，对雨滴下落的收尾速度进行了一般的讨论。关键词：雨滴;黏性阻力；压差
2、阻力；雷诺数；收尾速度Discussion of the raindrops falling speedWu Li-xia，Guo Li-shuai(Electrical Engineering College,Longdong University,Qingyang 745000,Gansu,China.)Abstract:Brief rain formation,the use of the knowledge of fluid mechanics,analysis of viscous drag and pressure drag the raindrops whereabouts su
3、ffered consider raindrops in the air,the whereabouts of the impact of increasing the radius of raindrops speed,to draw raindrops falling speed and raindrops radius the general analysis of the relationship between the terminal velocity of raindrops whereabouts.Key Words:Raindrops;Viscosity resistance
4、;Pressure drag;Reynolds number;Terminal velocity.引言下雨是自然界常见的现象，如果将雨滴看作自由下落的质点，我们知道云层下表面距地面约 2000 米，由质点运动学的相关知识vgt和212hgt可知，从此高度下落到地面的雨滴速度可达200m/s，化为小时制为720km/h，此速度大约是F1 赛车的两倍，从动量的角度分析，与一个质量为0.1g 速度为 130m/s 的子弹产生的动量相当。这样的雨滴如果撞在人身上，后果不堪设想，但实际上，地表上的任何生命都没有被雨滴撞伤，这是因为雨滴下落时不仅受重力，还受空气浮力和阻力，并不是自由落体运动，在这三个力的
5、作用下，才使得无论是毛毛细雨还是大雨滂沱，雨滴都不会因为速度太大而撞伤人畜。大小不同的下落的快慢的不同，我们都知道大雨滴下落的快，小雨滴下落的慢，如果将雨滴看做质量不变的球体进行研究，不考虑雨滴质量增加对其速度影响，则雨滴下落最后将达到一个恒定不变的最大速度，称为收尾速度。然而，雨滴在下落过程中不断几首水汽尘埃等物质，质量将会不断增加，但由于下落过程中还存在摩擦升温等因素，造成蒸发现象，质名师资料总结-精品资料欢迎下载-名师精心整理-第 2 页，共 10 页 -量也会减小。所以为了不是问题过于复杂，本文着重讨论质量不变的不同雨滴的下落速度。对于质量变化的雨滴只做浅易讨论质量增加的情况。1.雨滴
6、的形成雨是由“云”变来的，陆地和海洋表面的水蒸发变成水蒸气，水蒸气在高空遇冷便凝结成小水滴，这些小水滴都很小，直径只有0.00010.0002mm，它们又轻又小，被空气中的上升气流托在空中，就是这些小水滴在空中凝聚成了云，这些小水滴要变成雨滴降到地面，它们的体积大约要增大100 多万倍，这些小水滴主要靠两个手段增大，一是凝结和凝华增大；二是靠云滴的碰撞增大。在雨滴形成初期，云滴主要不断吸收云体四周的水气使自己凝结和凝华，如果云体内的水气能源源不断得到供应和补充，使云滴表面处于过饱和状态，那么，这种凝结过程将会继续下去，使云滴不断增大，成为雨滴。但有时云内的水气含量有限，在同一块云里，水气往往供
7、不应求，这样就不可能使每个云滴都增大为较大的云滴，所以，对于云体温度高于零摄氏度的暖云来说，云中就存在着大小不同的云滴，大云滴下落速度快，上升速度慢；小运滴下降速度慢，上升速度快，于是，由于大小云滴相对速度的差异，使得大云滴有机会与小云滴相撞，结果小云滴就合并到大云滴中去了，这样，大云滴不断的增加，又因为上升气流分布不均匀，大云滴可以多次在云中上下运动，再加上云内的湍流作用，大云滴增大的机会就会增加，于是大云滴越来越大，直到上升气流再也托不住时，便从云中下落，形成降雨。雨滴在下落过程中区别于自由落体运动，是由于受到了空气阻力的作用。2.空气阻力的分类由流体力学可知，雨滴在空气中下落，所受阻力有
8、两种，分别是由摩擦引起的黏性阻力和由压差引起的压差阻力。2.1 黏性阻力雨滴在空气中相对于空气运动，雨滴表面附着一层空气，即附面层，附面层靠近雨滴的空气微团相对于雨滴静止，附面层外侧空气微团相对于雨滴有一定流速，造成雨滴表面附近的空气存在速度梯度，因而空气层之间有阻碍雨滴下落的摩擦力，叫做黏性阻力。比较小的物体在黏性较大的流体中缓慢地运动，即雷诺数很小的情况下，该阻力是主要因素，著名的斯托克斯（G.G.Stokes，1819 1903）公式描述了球形物体受到的黏性阻力6Fr；其中r为雨滴的半径，v为雨滴下落的速度，为空气粘滞系数，该公式在雷诺数很小的情况才正确，即Re1，Re是雷诺于1883
9、年提出用来比较黏性流体流动状态的量名师资料总结-精品资料欢迎下载-名师精心整理-第 3 页，共 10 页 -纲为 1 的量，其定义为RevL；和分别表示流体密度和黏度，v表示特征流速，L 是与物体横截面相联系的特征长度。2.2 压差阻力雨滴表面处有附面层，远离附面层处气流受附面层影响小，流速快；，靠近附面层的气流流动缓慢，因而在雨滴的上方便因靠附面层的的空气未能及时赶到而留下空间，于是外层空气便回旋过来补充从而形成涡旋，雨滴上方涡旋产生，所以上方气压小于下方气压，压强差构成雨滴下落的阻力，叫压差阻力。从本质上将，压差阻力有黏性阻力引起，但与G.G.Stokes 公式描述的那类黏性阻力有不同机制
10、，黏性阻力和压差阻力同时存在，但就涡旋产生后，黏性阻力不占重要地位。球形物体在流体中所受压差阻力为212DFCsv；（1）其中表示流体密度，s是物体与流体垂直方向的最大横截面积，DC为阻力系数，为无一量纲 常 数，随 不 同 雷 诺 数 取 不 同 值，在0Re32 10范 围 内，DC与Re的 关 系 为DC2 460.4Re1Re；当Re1 时，式中的第二、三项相比之下可以忽略，此时DC2412(2)ReLrrv代入（1）式即前面的G.G.Stokes 公式。当3510Re2 10时，DC近似为常数0.4。3.雨滴下落的模型据有关对雨滴的实测结果可知，最小雨滴的直径仅有0.04mm，普通雨
11、滴的直径约为2mm，最大雨滴的直径为6mm，再大些的雨滴会由于不稳定而破裂为较小雨滴，在此，最大雨滴直径去4mm。在本文的讨论中，将雨滴的形状视为球体，且分为两类，一类在下落过程中虽然半径增加尺度但尺度任然极小，所受空气阻力始终以黏性阻力为主；一类半径较大，下落过程器上表面产生涡旋，所受空气阻力以压差阻力为主。4.雨滴下落速度的分类讨论4.1 空气阻力以黏性阻力为主的雨滴下落情况在无风的情况下，假设雨滴的质量的为m，雨滴在自身重力、浮力和黏性阻力的共同作名师资料总结-精品资料欢迎下载-名师精心整理-第 4 页，共 10 页 -用下，垂直下落的运动方程为()6d mvmgm grvdt（2）式中
12、，3143mr，3243mr（下同），1为水的密度，2为空气的密度。若不考虑雨滴在下落过程中因蒸发和碰撞所引起的质量变化，则（2）式可写为()6dvmmm grvdt6(1)dvmrvgdtmm（3）其中v为雨滴在t时刻的绝对运动速度（假定雨滴运动中空气介质是静止的）；g为重力加速度，m为空气质量。上式中令21(1)(1)mgggm（下 同），2311669423rrkmrr，则（3）式可写为dvgkvdt(4)对上式取积分，并取初始条件00v，可解得任一时刻雨滴下落的速度1ktgv tek(5)（4）式中，令dvdt0，可得雨滴下落的收尾速度122121212992mggrgvkr（6）取1
13、331.00 10 kg m，321.293kg m；617.1 10kg m s；29.8gm s；代入（6）式得：3282621.00 101.2939.81.272 109 17.1 10mrvr m s(7)因 为G.G.Stokes 公 式 适 用 的 条 件 是Re1，而22Remrv，将mv代 入 得382133621.2931.272 10Re1.29 10117.1 10rkg mr m srkg m s，雨滴半径40.3610rm。假 设 存 在40.210rm的 极 小 雨 滴，则 代 入（7）式 得 此 雨 滴 的 收 尾 速 度28421.272100.2105.08
14、8 10mvm sm s，如此小的速度雨滴几乎瞬间就能达名师资料总结-精品资料欢迎下载-名师精心整理-第 5 页，共 10 页 -到。因为1ktmv tvem s，而2192kr代入数值得21.9210k，所以21.92 101tmv tvem s当速度从零增加到9991000mv，有9991000mv21.92 101tmve解得此雨滴达到收尾速度的时间为22ln10003.6 101.9210ts；在这么短的时间内，雨滴不可能从2000m 的高空落至地面，所以，可以认为极小雨滴都是以收尾速度下落的。但是依据实际情况可判断，半径为40.210 m速度为25.088 10m s的极小雨滴从高空
15、下落，早在未落至地面前就已经蒸发不见了。如果考虑雨滴在下落过程中半径逐渐增加，即雨滴的质量为变量。则（1）可写为6dm admmgr v（8）而上式中左边d mamdaadm；因为dvmdamm gkvdt2212119142vgr drr31461 23dvadmdrrdvvdrdt右边3312446633dmmgrvdrdrdrv122466r gdrrdvvdr所以（8）式可写为：22212214418466r gdrr gdrv drr gdrrdvvdr整理得126vdrrdv即2vdrrdv积分得22lnlndrdvrvrv所以有2vkr（9）将边界条件24005.088 10,0
16、.2 10vm s rm代入上式得名师资料总结-精品资料欢迎下载-名师精心整理-第 6 页，共 10 页 -28245.088101.272100.2 10k即821.27210vr（10）因为满足G.G.Stokes 公式的雨滴半径必须是40.36 10mrm，所以代入（10）可得雨滴最大速度2841.272100.36100.165mvm s分析可得雨滴即使以0.165mvm s的速度从2000m 高空下落，仍需要大约4 个小时才能到达地面，这么长的时间雨滴未等落到地面早就在空中蒸发掉了，显然是不存在这种雨滴。气象学研究表明这种小雨滴至存在于云层中，它需要和更小的雨滴合并，生成较大的雨滴后
17、才能从云中掉下来。这也进一步说明，G.G.Stokes 公式只适用于微小现象，像微小粒子、微小时间间隔、微小速度等，像雨滴在云层中的生成过程就可以用此公式来计算，而雨滴在云层中的下落就不在适用了。4.2 空气阻力以压差阻力为主的雨滴下落情况在无风情况下，雨滴在重力、浮力和压差阻力共同作用下，假设雨滴的质量为m，则其运动方程为2212DmammgC sv2sr（11）若不考虑雨滴下落过程中半径增加，即m为常量，则（11）写为222121DCr vdvmgdtmm令2111mgggm，2212DCr；则上式可写为2dvgvdtm(12)令dvdt0得收尾速度1283mDrgmgvC(13)由 前
18、面 讨 论 可 知，DC近 似 取0.4，将 普 通 雨 滴 的 半 径311 0rm，22119.987ggm s代入（13）式得名师资料总结-精品资料欢迎下载-名师精心整理-第 7 页，共 10 页 -338 10109.9877.0973 0.4 1.293mvm s将初始条件00v代入（12）得雨滴下落的一般落速公式为2211gtmmgtmev tve当2gtme410时，代入上式得0.982mv tv，已经非常接近收尾速度，而2.4ts，这一过程也是比较短的，所以可以认为在这段时间内雨滴下落的半径不变，此后，雨滴将以7.097m s的初速度下落，半径开始增加，即此后雨滴为变量。由于实
19、际观测到的最大雨滴的半径32.0 10mrm，所以我们取雨滴到达地面时半径增加至最大值32.0 10mrm。若考虑雨滴下落过程中半径增加，即雨滴质量为变量，则雨滴的运动方程（11）可写为22212Dd madmmgCr v(14)而上式左边mdaadm33114433dvdvr ddrdtdt22322211113344388DDCC vvrdgr drrr232222121131422DDvC r dr drC vrdrr22222212213422DDDC r vdvC v rdrgr drC v rdr而（14）式右边22212Dd mgd m gdCr v3322122441332Dg
20、d rgd rCd r v22221224DDgr drCv rdrCr vdv所以（14）式22222212213422DDDC r vdvC v rdrgr drC v rdr22212224DDgr drCv rdrCr vdv名师资料总结-精品资料欢迎下载-名师精心整理-第 8 页，共 10 页 -整理得2223r vdvv rdr积分有32vk r（15）将边界条件07.097vm s，301 10rm代入（15）式，得927.09710k所以当32 10mrm时，19.61mvm s；此速度即雨滴在下落过程中半径不断增加，当落至地面时半径增大至32 10m的速度。分析可得雨滴即使以
21、19.61mvm s的收尾速度从2000m的高空下落到地面约需3 min，从下落的时间上看，是比较切合实际的。从上面的计算结果可知，雨滴越小出现收尾速度的时间越短，其收尾速度也越小。如果雨滴尺寸再小，则其收尾速度将趋近于零。而较大雨滴下落的下落速度也相对较大一些，从而导致大雨滴下落的快，小雨滴下落的慢。另外，本文对雨滴的讨论对也是理想化的，首先，雨滴在下落过程中并非完全保持球形，经Mutchler 研究发现，当下落的雨滴达到收尾速度时，半径较小的雨滴保持球形，半径较大雨滴呈扁平状，其次，雨滴的质量在下落过程中是不断变化的，大小不同的雨滴在下落过程中存在速度差，下降速度较快的大雨滴与下降速度较慢
22、的小雨滴相遇会聚成更大的雨滴，但随着雨滴体积的增大，空气阻力也随之增大，当雨滴再大时，空气阻力超过了使雨滴保存整体的分子内聚力，大雨滴又会破裂才成小雨滴。6.总结本文首先介绍了雨滴的形成,接着分析了雨滴下落过程的受力情况，进而分析了黏性阻力和压差阻力的使用条件，最后运用运动学相关知识对雨滴下落进行了一般讨论，主要讨论了雨滴下落过程中质量不变情况，简单的也讨论了实际现象中雨滴下落半径增加的情况，得出以下结论：（1）下落过程中受空气阻力满足G.G.Stokes公式的极小雨滴只存在于云层中。（2）由于考虑雨滴下落过程中半径逐渐增加，严格的收尾速度便不存在了，但通过计算发现雨滴落至地面的速度也不是很大
23、，可见，不存在严格收尾速度的雨滴下落模型也是合理的。（3）由32vk r知，雨滴半径越大其速度越大，雨滴半径各不相同，其收尾速度也各名师资料总结-精品资料欢迎下载-名师精心整理-第 9 页，共 10 页 -不相同，但一般降雨雨滴的半径分布在31 10m到32 10m之间，通过以上计算大量雨滴的收尾速度分布在7.097m s到19.610m s之间。（4）尽管雨滴在下落过程中并非完全保持球形，且经研究发现，当下落的雨滴达到收尾速度时，半径较小的雨滴保持球形，半径较大的雨滴呈扁平状，但从计算结果来看，这一点没有对本文讨论的情况造成太大影响。（5）经计算最大雨滴的冲击力仅有0.6N，考虑风影响和雨滴
24、表面的弹性，这个作用力还会更小，显然不会对地表植物或建筑物等造成伤害。（6）此结论也适用于冰雹，由于冰的密度比水小，其收尾速度比雨滴还要小，但冰雹的破坏力极大，因为其表面坚硬，与物体作用时间段，使得作用力较大。参考文献：【1】漆安慎，杜婵娟.力学 M，北京：高等教育出版社，1997.402 410.【2】刘大伟，阎爱玲.雨滴运动分析 J.科学技术与工程.2006,6(9):12661269.【3】邵学辉，王宝钧，王建国.关于雨滴问题的几点思考J,河南师范大学学报,2005.21(2):1011【4】姚文艺，陈国祥.雨滴降落速度及终速公式J.河南大学学报,1993.5(21).【5】王立华.空气
25、阻力对自由落体运动的影响J.沧州师范专科学校学报,2000,16(2):5052【6】牟金泽.雨滴速度计算公式,中国水土保持,183(3):4041 【7】顾震潮.云雾降水物理学基础M.北京：科学出版社,1980:127 146【8】张淑贞.落球法测液体的粘滞系数.小球收尾速度的研究J.大学物理实验,1998,11(1):2627【9】刘雅君.雨滴下落的收尾速度J；陕西：延安大学学报，2000,12【10】Mutchler C K.Parnmeters for describing raindrops SplashJ.Journal Soli and Water Conservation，1967,2291.名师资料总结-精品资料欢迎下载-名师精心整理-第 10 页，共 10 页 -