电工电子技术基础.pptx

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1、第二章第二章 正弦交流电路正弦交流电路第一节第一节 正弦量及其相量表示法正弦量及其相量表示法第二节第二节 纯纯电阻电路电阻电路第三节第三节 纯纯电感电路电感电路第四节第四节 纯纯电容电路电容电路第五节第五节 简单交流电路简单交流电路第六节第六节 对称对称三相交流电路三相交流电路返回主目录电工电子技术基础 第2版 ppt 课件第1页/共52页第一节第一节 正弦量及其相量表示法正弦量及其相量表示法 在正弦交流电路中，由于电流或电压的大小和方向在正弦交流电路中，由于电流或电压的大小和方向都随时间按正弦规律发生变化，因此，在所标参考方都随时间按正弦规律发生变化，因此，在所标参考方向下的值也在正负交替。

2、图向下的值也在正负交替。图2-1a所示电路，交流电路所示电路，交流电路的参考方向已经标出，其电流波形如图的参考方向已经标出，其电流波形如图2-1b所示。所示。 电工电子技术基础 第2版 ppt 课件第2页/共52页一、正弦量的三要素 1.振幅值（最大值）正弦量在任一时刻的值称为瞬正弦量在任一时刻的值称为瞬时值，用小写字母表示，时值，用小写字母表示，如如 、 , , 分别表示电流及分别表示电流及电压的电压的瞬时值瞬时值。正弦量瞬时值。正弦量瞬时值中的最大值称为中的最大值称为振幅值振幅值也叫也叫最最大值大值或或峰值峰值，用大写字母加下，用大写字母加下标标m m表示，如表示，如I Im m、U Um

3、 m , , 分别表分别表示电流、电压的振幅值。图示电流、电压的振幅值。图2-2-2 2所示波形分别表示两个振幅所示波形分别表示两个振幅不同的正弦交流电压。不同的正弦交流电压。iu电工电子技术基础 第2版 ppt 课件第3页/共52页2.2.角频率角频率 角频率是描述正弦量变化快慢的物理量。正弦量在单位时间内所经历的电角度，称为角频率，用字母表示，即 t 式中，式中， 的单位为弧度的单位为弧度/秒（秒（ ） srad/ 正弦量完成一次周期性变化所需要的时间，称为正弦量完成一次周期性变化所需要的时间，称为正弦量的周期，用正弦量的周期，用T T表示，其单位是秒（表示，其单位是秒（S S）。）。 正

4、弦量在正弦量在1 1秒钟内完成周期性变化的次数，称为秒钟内完成周期性变化的次数，称为正弦量的频率，用正弦量的频率，用f 表示。其单位是赫兹，（表示。其单位是赫兹，（H HZ Z）。）。Tf1 （2-1）根据定义，周期和频率的关系应互为倒数，即根据定义，周期和频率的关系应互为倒数，即电工电子技术基础 第2版 ppt 课件第4页/共52页3.3.初相初相 在正弦量的解析式中，角度（在正弦量的解析式中，角度（ ）称为正）称为正弦量的相位角，简称相位，它是一个随时间变化的弦量的相位角，简称相位，它是一个随时间变化的量，不仅确定正弦量的瞬时值的大小和方向，而且量，不仅确定正弦量的瞬时值的大小和方向，而且

5、还能描述正弦量变化的趋势。还能描述正弦量变化的趋势。t 初相初相是指是指t t =0时的相位时的相位,用用符号表示。正弦量符号表示。正弦量的初相确定了正弦量在计时起点的瞬时值。计时的初相确定了正弦量在计时起点的瞬时值。计时起点不同，正弦量的初相不同，因此初相与计时起点不同，正弦量的初相不同，因此初相与计时起点的选择有关。起点的选择有关。我们规定初相我们规定初相| | |不超过不超过弧弧度，即度，即-。图图2-32-3所示是不同初相时的所示是不同初相时的几种正弦电流的波形图。几种正弦电流的波形图。电工电子技术基础 第2版 ppt 课件第5页/共52页电工电子技术基础 第2版 ppt 课件第6页/

6、共52页 在选定参考方向下，已知正弦量的解析在选定参考方向下，已知正弦量的解析 式为式为 。试求正弦量的。试求正弦量的振幅、频率、周期、角频率和初相。振幅、频率、周期、角频率和初相。A)240314sin(10 tiA10m Irad/s314s02. 0s501s31422 THz50Hz23142 f120 i AA)120314sin(10)240314sin(10 tti例2-1解电工电子技术基础 第2版 ppt 课件第7页/共52页 已知一正弦电压已知一正弦电压 ，频率为工频频率为工频 ，试求，试求 时的瞬时值。时的瞬时值。 V)4sin(311 tu s2 tst2 VV22022

7、311V4sin311)42100sin(311 u角频率 当时， Hz50 frad/s314rad/s1002 f 例2-2解电工电子技术基础 第2版 ppt 课件第8页/共52页二、相位差两个同频率正弦量的相位之差，称为相位差，用两个同频率正弦量的相位之差，称为相位差，用 表表示。例如示。例如)sin()sin(mmiutIitUu 则两个正弦量的相位差为：则两个正弦量的相位差为：iuiutt )()( 上式表明，同频率正弦量的相位差等于它们的初相之差，不随时间改变，是个常量，与计时起点的选择无关。如图2-4所示，相位差就是相邻两个零点（或正峰值）之间所间隔的电角度。规定其绝对值不超过

8、180电工电子技术基础 第2版 ppt 课件第9页/共52页电工电子技术基础 第2版 ppt 课件第10页/共52页当 即两个同频率正弦量的相位差为 ，称这两个正弦量反相，波形如图2-5b所示。 当 即两个同频率正弦量的相位差为零，这两个正弦量为同相，波形如图2-5a所示。0 180当第11页/共52页 两个同频率正弦交流电流的波形如图两个同频率正弦交流电流的波形如图2-62-6所示，试写出它们的解析式，并计算二者之间所示，试写出它们的解析式，并计算二者之间的相位差的相位差 AA)4314sin(8)4314sin(1021 titi2)4(421 ii 比比 超前超前 ，或，或 滞后滞后 。

9、1i2i901i2i90图图2-62-6例2-3解第12页/共52页三、有效值三、有效值 把一个交流电把一个交流电i i与直流电与直流电I I 分别通过两个相同的电阻，如分别通过两个相同的电阻，如果在相同的时间内产生的热量相等，则这个直流电果在相同的时间内产生的热量相等，则这个直流电I I 的数值就的数值就叫做交流电叫做交流电i i 的有效值的有效值。直流电流通过电阻在交流一个周期的时间内所产生的热量为直流电流通过电阻在交流一个周期的时间内所产生的热量为 RTIQ2 交流电流通过电阻，在一个周期内所产生的热量为交流电流通过电阻，在一个周期内所产生的热量为 tRiQTd02 热量相等，所以热量相

10、等，所以 TRTItRi022d第13页/共52页若交流电流为正弦交流若交流电流为正弦交流 则则 tIim sin mm022m707.02dsin1IIttITIT 这表明振幅为这表明振幅为1A的正弦电流，在能量转换方面与的正弦电流，在能量转换方面与0.707A的直流电流的实际效果相同。的直流电流的实际效果相同。同理，正弦电压的有效值为同理，正弦电压的有效值为 mm707. 02UUU 人们常说的交流电压人们常说的交流电压220V220V，380V380V指的就是有效值。指的就是有效值。第14页/共52页 有一电容器，耐压为有一电容器，耐压为250V250V，问能否，问能否接在民用电电压为接

11、在民用电电压为220V220V的电源上。的电源上。 因为民用电是正弦交流电，电压的最大值因为民用电是正弦交流电，电压的最大值这个电压超过了电容器的耐压，可能击穿电容器，所这个电压超过了电容器的耐压，可能击穿电容器，所以不能接在以不能接在220V220V的电源上的电源上。V3112202m U例2-4解第15页/共52页四、正弦量的相量表示法四、正弦量的相量表示法一个正弦量可以表示为一个正弦量可以表示为)sin(m tUu根据此正弦量的三要素，可以作一个复数让它的模为根据此正弦量的三要素，可以作一个复数让它的模为 ，幅角为幅角为 ，即，即 mU t)sin(j)cos(mmm tUtUtU上式上

12、式j= , j= , 为虚单位，这一复数的虚部为一正弦时间函数，为虚单位，这一复数的虚部为一正弦时间函数，正好是已知的正弦量，所以一个正弦量给定后，总可以作出一正好是已知的正弦量，所以一个正弦量给定后，总可以作出一个复数使其虚部等于这个正弦量。因此我们就可以用一个复数个复数使其虚部等于这个正弦量。因此我们就可以用一个复数表示一个正弦量，其意义在于把正弦量之间的三角函数运算变表示一个正弦量，其意义在于把正弦量之间的三角函数运算变成了复数的运算，使正弦交流电路的计算问题简化。成了复数的运算，使正弦交流电路的计算问题简化。 1 第16页/共52页由于正弦交流电路中的电压，电流都是同频率的正弦量，故角

13、由于正弦交流电路中的电压，电流都是同频率的正弦量，故角频率这一共同拥有的要素在分析计算过程中可以略去，只在结频率这一共同拥有的要素在分析计算过程中可以略去，只在结果中补上即可。这样在分析计算过程中，只需考虑最大值和初果中补上即可。这样在分析计算过程中，只需考虑最大值和初相两个要素，故表示正弦量的复数可简化成相两个要素，故表示正弦量的复数可简化成 mU上式为正弦量的极坐标式，我们就把这一复数称为相量，以上式为正弦量的极坐标式，我们就把这一复数称为相量，以“ ”表示，并习惯上把最大值换成有效值，即表示，并习惯上把最大值换成有效值，即U UU（2-52-5） 第17页/共52页 在表示相量的大写字母

14、上打点在表示相量的大写字母上打点“ ”是为了与一是为了与一般的复数相区别，这就是正弦量的相量表示法。般的复数相区别，这就是正弦量的相量表示法。 需要强调的是，相量只表示正弦量，并不等于正需要强调的是，相量只表示正弦量，并不等于正弦量；只有同频率的正弦量其相量才能相互运算，弦量；只有同频率的正弦量其相量才能相互运算，才能画在同一个复平面上。才能画在同一个复平面上。画在同一个复平面上表示相量的图称为相量图。画在同一个复平面上表示相量的图称为相量图。 第18页/共52页 UU)sin(m tU对应关系对应关系不相等！相量与正弦量的关系相量与正弦量的关系第19页/共52页 已知正弦电压、电流为已知正弦

15、电压、电流为 ，V)3sin(2220 tu 写出写出 和和 对应的相量，并画出相量图。对应的相量，并画出相量图。A)3sin(07.7 ti uiu 的相量为的相量为 V3220 U的相量为的相量为iA35A3207. 7 I相量图如图相量图如图2-7所示。所示。图图2-72-7例2-5解第20页/共52页 写出下列相量对应的正弦量。写出下列相量对应的正弦量。 （1 1） V45220UHz50f（2） A12010IHz100f V)45314sin(2220tu（1 1）A)120628sin(210ti（2 2）解例2-6第21页/共52页 已知已知 V)60sin(21001 tu

16、V)30sin(21002 tu 试用相量计算试用相量计算 ，并画相量图。，并画相量图。 21uu 正弦量正弦量 和和 对应的相量分别为对应的相量分别为2u1uVV301006010021 UU它们的相量和为它们的相量和为V)50j6 .866 .86j50(V30100V6010021 UUV154 .141V)6 .36j6 .136( 对应的解析式对应的解析式 为为V)15sin(24 .14121 tuu 相量图如相量图如图图2-82-8所示。所示。 例2-7解第22页/共52页图图2-82-8第23页/共52页 如图如图2-92-9为一个电阻元件的交流电路，在为一个电阻元件的交流电路

17、，在关联参考方向下，根据欧姆定律，电压和电流关联参考方向下，根据欧姆定律，电压和电流的关系为的关系为Rui )sin(mitIi 若若)sin()sin(mmuitUtRIRiu 则则iu mmRIU 得得RIU 或或两两正弦量正弦量对应的相量为对应的相量为iII uUU 第二节第二节 纯电阻电路纯电阻电路图2-9一、电阻元件上电压和电流的相量关系第24页/共52页两相量的关系为两相量的关系为IRRIUUiu 即即RUI 此式就是电阻元件上电压与电流的相量关系式。此式就是电阻元件上电压与电流的相量关系式。（2-62-6） 由复数知识可知，式（由复数知识可知，式（2-62-6）包含着电压与电流）

18、包含着电压与电流的有效值关系和相位关系，即的有效值关系和相位关系，即 RUI ui 第25页/共52页通过以上分析可知，在电阻元件的交流电路中通过以上分析可知，在电阻元件的交流电路中1 1）电压与电流是两个同频率的正弦量。）电压与电流是两个同频率的正弦量。2 2）电压与电流的有效值关系为）电压与电流的有效值关系为 。3 3）在关联参考方向下，电阻上的电压与电流同相位）在关联参考方向下，电阻上的电压与电流同相位图图2-102-10a a、b b所示分别是电阻元件上电压与电流的波形所示分别是电阻元件上电压与电流的波形图和相量图。图和相量图。得得RIU 第26页/共52页图图2-102-10第27页

19、/共52页二、电阻元件上的功率二、电阻元件上的功率 在交流电路中，电压与电流瞬时值的乘积叫做瞬时在交流电路中，电压与电流瞬时值的乘积叫做瞬时功率，用小写的字母功率，用小写的字母 表示，在关联参考方向下表示，在关联参考方向下 puip 从式中可以看出从式中可以看出 0 0，表明电阻元件总是消耗能，表明电阻元件总是消耗能量，是一个耗能元件。电阻元件上瞬时功率随时间量，是一个耗能元件。电阻元件上瞬时功率随时间变化的波形如变化的波形如图图2-112-11所示。所示。 ptUIttIUuip 2mmsin2sinsin )2cos1(tUI 正弦交流电路中电阻元件的瞬时功率正弦交流电路中电阻元件的瞬时功

20、率第28页/共52页图图2-112-11第29页/共52页通常所说的功率并不是瞬时功率，而是瞬时功率在通常所说的功率并不是瞬时功率，而是瞬时功率在一个周期内的平均值，称为平均功率，简称功率，一个周期内的平均值，称为平均功率，简称功率，用大写字母用大写字母 表示表示 ，则，则P TtpTP0d1正弦交流电路中电阻元件的平均功率为UIttUITtpTPTT 00d)2cos1(1d1 RURIUIP22 即即（2-8） 上式与直流电路功率的计算公式在形式上完全一上式与直流电路功率的计算公式在形式上完全一样，但这里的样，但这里的U U和和I I是有效值，是有效值， 是平均功率。是平均功率。P第30页

21、/共52页例2-8 一电阻（2）电阻消耗的功率（3 3）作相量图）作相量图 V)30314sin(2220 tu 一电阻一电阻 ，两端电压两端电压 100 R求求:（1 1） 通过电阻的电流通过电阻的电流 Ii和和所以所以 （1 1）电压相量）电压相量 ，则，则 V30220 UA302 . 2A10030220 RUIAA)30314sin(22 . 2,2 . 2 tiIW484W2 . 2220 UIP（2）W484W10022022 RUP或或（3）相量图如图2-12所示例2-8解图图2-12第31页/共52页 额定电压为额定电压为220V220V，功率分别为，功率分别为100W100

22、W和和40W40W的电烙铁，其电阻各是多少欧姆？的电烙铁，其电阻各是多少欧姆？ 100W 100W电烙铁的电阻电烙铁的电阻 48410022022PUR40W40W电烙铁的电阻电烙铁的电阻12104022022 PUR 可见，电压一定时，功率越大电阻越可见，电压一定时，功率越大电阻越小，功率越小电阻越大小，功率越小电阻越大 。解例2-9第32页/共52页第三节第三节 纯电感电路纯电感电路 电感元件即电感器一般是由骨架、绕组、铁心和屏蔽罩等组成。它是一种能够储存磁场能量的元件，其在电路中的图形符号如图2-13所示。一、电感元件图图2-132-13 电感元件的电感量简称电感。电感的符号是电感元件的

23、电感量简称电感。电感的符号是大写字母大写字母L L。其单位为亨利（简称亨），用符号。其单位为亨利（简称亨），用符号H H表示。实际应用中常用毫亨（表示。实际应用中常用毫亨（mHmH）和微亨（）和微亨（HH）等。等。 第33页/共52页二、电压与电流的相量关系 设电流设电流 , ,由上式得由上式得)sin(mitIi )cos(ddmitLItiLu )(sin)2(sinmmuitUtLI 式中，式中， mmLIU LIU 2 iu 两正弦量对应的相量分别为两正弦量对应的相量分别为 iII uUU 图图2-142-14所示电路是一个纯电感的交流电路，所示电路是一个纯电感的交流电路，选择电压与电

24、流为关联参考方向，则电压与电选择电压与电流为关联参考方向，则电压与电流的关系为流的关系为tiLudd 图图2-142-14第34页/共52页两相量的关系：两相量的关系：IXILLILIUULiiujj2)2( LXUIj 即即 （2-92-9） 上式就是电感元件上电压与电流的相量关系式。 由复数知识可知，它包含着电压与电流的有效值关系和相位关系，即IXUL 2 iu 通过以上分析可知，在电感元件的交流电路中：1）电压与电流是两个同频率的正弦量。2 2）电压与电流的有效值关系为）电压与电流的有效值关系为 。IXUL3）在关联参考方向下，电压的相位超前电流90 图2-15a、b分别为电感元件上电压

25、、电流的波形图和相量图第35页/共52页图图2-152-15第36页/共52页 把有效值关系式把有效值关系式 与欧姆定律与欧姆定律 相比较，可以相比较，可以看出，看出， 具有电阻具有电阻 的单位欧姆，也同样具有阻碍电流的物理的单位欧姆，也同样具有阻碍电流的物理特性，故称特性，故称 为感抗。为感抗。 IXULRIU LXRLXfLLXL2 （2-102-10） 当电感两端的电压当电感两端的电压 及电感及电感 一定时，通过的电流一定时，通过的电流 及感抗及感抗 随频率随频率 变化的关系曲线如图变化的关系曲线如图2-162-16所示。所示。 LIULXf图图2-162-16第37页/共52页三、电感

26、元件的功率三、电感元件的功率 在电压与电流参考方向一致时，电感元件的瞬时功率为在电压与电流参考方向一致时，电感元件的瞬时功率为tItUuipsin)90sin(mmtUIttUI 2sincossin2 上式说明，电感元件的瞬时功率也是随时间变化的正弦函上式说明，电感元件的瞬时功率也是随时间变化的正弦函数，其频率为电源频率的两倍，振幅为数，其频率为电源频率的两倍，振幅为 , ,波形图如图波形图如图2-172-17所示所示 UI图图2-172-17第38页/共52页电感元件的平均功率为电感元件的平均功率为 TTttUITtpTP000d2sin1d1 上式表明：电感是储能元件上式表明：电感是储能

27、元件, ,它在吸收和释放能量的过程中它在吸收和释放能量的过程中并不消耗能量。并不消耗能量。 为了描述电感与外电路之间能量交换的规模为了描述电感与外电路之间能量交换的规模, ,引入瞬时功率引入瞬时功率的最大值的最大值, ,并称之为无功功率并称之为无功功率, ,用用 表示表示, ,即即 LLLXUXIUIQ22 （2-112-11） LQ 也具有功率的单位也具有功率的单位, ,但为了和有功功率区别但为了和有功功率区别, ,把无功功把无功功率的单位定义为乏（率的单位定义为乏（ ）LQvar应该注意应该注意: : 无功功率无功功率 反映了电感与外电路之间能量交换的规反映了电感与外电路之间能量交换的规模

28、模,“,“无功无功”不能理解为不能理解为“无用无用”, ,这里这里“无功无功”二字的实际含二字的实际含义是交换而不消耗义是交换而不消耗. .以后学习变压器以后学习变压器, ,电动机的工作原理时就会电动机的工作原理时就会知道知道, ,没有无功功率没有无功功率, ,它们无法工作。它们无法工作。 LQ第39页/共52页 在电压为在电压为220V220V，频率为，频率为50Hz50Hz的电源上，接入电感的电源上，接入电感 的线圈（电阻不计），试求：的线圈（电阻不计），试求：H0255. 0L1 1）线圈的感抗）线圈的感抗 。2 2）线圈中的电流）线圈中的电流 。3 3）线圈的无功功率）线圈的无功功率

29、。4 4）若线圈接在）若线圈接在 的信号源上，感抗为多少？的信号源上，感抗为多少？LXILQHz5000f (1) (1) 80255. 05014. 322 fLXL(2)(2) A5 .27A8220LXUI(3)(3) var6050var5 .27220UIQL8000255. 0500014. 322fLXL(4)(4) 例2-10 解第40页/共52页 的电感元件，在关联参考方向下，设通过的电感元件，在关联参考方向下，设通过的电流的电流 ，两端的电压，两端的电压 ，求感抗及，求感抗及电源频率。电源频率。mH5LA01IV90110U 根据有效值关系式可得感抗根据有效值关系式可得感抗

30、 0111110IUXL电源频率电源频率kHz5 . 3Hz10514. 3211023 LXfL例2-11 解第41页/共52页第四节第四节 纯电容电路纯电容电路一、电容元件 电容元件即电容器是由两个导体中间隔以介质（绝缘电容元件即电容器是由两个导体中间隔以介质（绝缘物质）组成。此导体称为电容器的极板。电容器加上电源物质）组成。此导体称为电容器的极板。电容器加上电源后，极板上分别聚集起等量异号的电荷。带正电荷的极板后，极板上分别聚集起等量异号的电荷。带正电荷的极板称为正极板，带负电荷的极板称为负极板。此时在介质中称为正极板，带负电荷的极板称为负极板。此时在介质中建立了电场，并储存了电场能量。

31、当电源断开后，电荷在建立了电场，并储存了电场能量。当电源断开后，电荷在一段时间内仍聚集在极板上。所以，电容器是一种能够储一段时间内仍聚集在极板上。所以，电容器是一种能够储存电场能量的元件。电容元件在电路中的图形符号如存电场能量的元件。电容元件在电路中的图形符号如图图2-2-1818所示。所示。 图图2-182-18第42页/共52页二、电压与电流的相量关系二、电压与电流的相量关系 图图2-192-19所示为一个纯电容的交流电路，选择电压与电流所示为一个纯电容的交流电路，选择电压与电流为关联参考方向，设电容元件两端电压为正弦电压为关联参考方向，设电容元件两端电压为正弦电压)sin(mutUu 则

32、电路中的电流，根据公式则电路中的电流，根据公式 tuCidd )sin(ddmutUtCi 得得)sin()2sin()cos(mmmiuutItCUtCU mmCUI CUI 2 ui 式中，式中，即即第43页/共52页图图2-192-19第44页/共52页上述两正弦量对应的相量分别为上述两正弦量对应的相量分别为uUU iII 上式就是电容元件上电压与电流的相量关系式。它们的关系为它们的关系为222 UCCUCUIIuui CCXUXUUCjjj CXUIj 即即（2-12）第45页/共52页 由复数知识可知，它包含着电压与电流的有效值关系和相位关系，即IXUC2iu通过以上分析可以得出，在

33、电容元件的交流电路中通过以上分析可以得出，在电容元件的交流电路中 1）电压与电流是两个同频率的正弦量。2 2）电压与电流的有效值关系为）电压与电流的有效值关系为 。IXUC3 3）在关联参考方向下，电压滞后电流）在关联参考方向下，电压滞后电流 90 图2-20 a、b所示分别为电容元件两端电压与电流的波形图和相量图。第46页/共52页图图2-202-20第47页/共52页 由有效值关系式可知，由有效值关系式可知， 具有同电阻一样的单具有同电阻一样的单位欧姆，也具有阻碍电流通过的物理特性，故称位欧姆，也具有阻碍电流通过的物理特性，故称 为容抗。为容抗。 CXcXfCCXC211 （2-13）容抗

34、容抗 与电容与电容 、频率、频率 成反比。当电容一定时，成反比。当电容一定时，频率越高，容抗越小。因此，电容对高频电流的频率越高，容抗越小。因此，电容对高频电流的阻碍作用小，对低频电流的阻碍作用大，而对直阻碍作用小，对低频电流的阻碍作用大，而对直流，由于频率流，由于频率 ，故容抗为无穷大，相当于开，故容抗为无穷大，相当于开路，即电容元件有隔直作用。路，即电容元件有隔直作用。CXCf0f第48页/共52页三、电容元件的功率三、电容元件的功率 在关联参考方向下，电容元件的瞬时功率为在关联参考方向下，电容元件的瞬时功率为 )2(sinsinmm ttIUuip tUIttUI 2sincossin2

35、 由上式可见，电容元件的瞬时功率也是随时间变化的正弦函数，其频率为电源频率的2倍，图2-21所示是电容元件瞬时功率的变化曲线。电容元件在一周期内的平均功率 TTttUITtpTP000d2sin1d1 平均功率为零，说明电容元件不消耗能量，只与电源进行能平均功率为零，说明电容元件不消耗能量，只与电源进行能量的相互转换。这种能量转换的大小用瞬时功率的最大值来衡量的相互转换。这种能量转换的大小用瞬时功率的最大值来衡量，称为无功功率，用量，称为无功功率，用 表示，即表示，即 CQCCCXUXIUIQ22 式中，式中， 的单位为乏的单位为乏 CQ第49页/共52页图图2-212-21第50页/共52页图图2-222-22第51页/共52页感谢您的观看！第52页/共52页