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1、精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全物理选修 3-1 学问点总结一、静电力1电荷 电荷守恒定律 点电荷自然界中只存在正、负两中电荷, 电荷在它的同围空间形成电场,电荷间的相互作用19力就是通过电场发生的;电荷的多少叫电量;基本电荷 e 16 10 C;带电体电荷量等于元电荷的整数倍(Q=ne)使物体带电也叫起电;使物体带电的方法有三种:摩擦起电 接触带电 感应起电;电荷既不能制造,也不能被毁灭, 它只能从一个物体转移到另一个物体,或从的体的这一部分转移到另一个部分,这叫做电荷守恒定律;带电体的外形、 大小及电荷分布状况对它们之间相互作用力的影响可以忽视不计时,这样的带电
2、体就可以看做带电的点,叫做点电荷;2库仑定律在真空中两个点电荷间的作用力跟它们的电量的乘积成正比,跟它们间的距离的平方成F K Q Q 2 2反比,作用力的方向在它们的连线上,数学表达式为 r,其中比例常数 K 叫静电力常量,K 90 10 9Nm 2C 2;(F: 点电荷间的作用力 N , Q1、Q2:两点电荷的电量C ,r: 两点电荷间的距离 m,方向在它们的连线上,作用力与反作用力,同种电荷相互排斥,异种电荷相互吸引)库仑定律的适用条件是a 真空, b 点电荷; 点电荷是物理中的抱负模型;当带电体间的距离远远大于带电体的线度时,可以使用库仑定律,否就不能使用;3静电场电场线在电场中画出一
3、系列曲线,曲线上各点的切为了直观形象地描述电场中各点的强弱及方向,线方向表示该点的场强方向,曲线的疏密表示电场的弱度;电场线的特点:a 始于正电荷(或无穷远) ,终止负电荷(或无穷远);b 任意两条电场线都不相交;电场线只能描述电场的方向及定性地描述电场的强弱,并不是带电粒子在电场中的运动轨迹;带电粒子的运动轨迹是由带电粒子受到的合外力情形和初速度共同打算;名师归纳总结 4电场强度点电荷的电场第 1 页,共 16 页电场的最基本的性质之一,是对放入其中的电荷有电场力的作用;电场的这种性质用电场强度来描述;在电场中放入一个检验电荷q ,它所受到的电场力F 跟它所带电量的比值F q 叫做这个位置上
4、的电场强度,定义式是EFq ,场强是矢量,规定正电荷受电场力的方向为该点的场强方向,负电荷受电场力的方向与该点的场强方向相反;(E: 电场强度N/C ,是矢量, q:检验电荷的电量C )- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全电场强度 E 的大小,方向是由电场本身打算的,是客观存在的,与放不放检验电荷,E以及放入检验电荷的正、负电量的多少均无关,既不能认为E 与 F 成正比,也不能认为与q成反比;点电荷场强的运算式EKQ( r :源电荷到该位置的距离(m),Q:源电荷的电量C )r2要区分场强的定义式EF q 与点电荷场强的运算式EKQr2,前者适
5、用于任何电场,后者只适用于真空(或空气)中点电荷形成的电场;5电势能电势等势面电势能由电荷在电场中的相对位置打算的能量叫电势能;电势能具有相对性,通常取无穷远处或大地为电势能和零点;由于电势能具有相对性,所以实际的应用意义并不大;而常常应用的是电势能的变化;电场力对电荷做功,电荷的电势能减速少,电荷克服电场力做功,电荷的电势能增加,电势能变化的数值等于电场力对电荷做功的数值,这常是判定电荷电势能如何变化的依据;电场力对电荷做功的运算公式:W qU ,此公式适用于任何电场;电场力做功与路径无关,由起始和终了位置的电势差打算;电势是描述电场的能的性质的物理量在电场中某位置放一个检验电荷q ,如它具
6、有的电势能为,就比值q 叫做该位置的电势;电势也具有相对性,通常取离电场无穷远处或大地的电势为零电势(对同一电场, 电势能及电势的零点选取是一样的)这样选取零电势点之后,可以得出正电荷形成的电场中各点的电势均为正值,负电荷形成的电场中各点的电势均为负值;电势相等的点组成的面叫等势面;等势面的特点:a 等势面上各点的电势相等,在等势面上移动电荷电场力不做功;b 等势面肯定跟电场线垂直,而且电场线总是由电势较高的等势面指向电势较低的等势面;c 规定:画等势面(或线)时,相邻的两等势面(或线)间的电势差相等;这样,在等势面(线)密处场强较大,等势面(线)疏处场强小;6电势差电场中两点的电势之差叫电势
7、差,依教材要求, 电势差都取肯定值, 知道了电势差的肯定值,要比较哪个点的电势高,需依据电场力对电荷做功的正负判定,或者是由这两点在电场线上的位置判定;7匀强电场中电势差和电场强度的关系场强方向到处相同,场强大小到处相等的区域称为匀强电场,匀强电场中的电场线是等距的平行线,平行正对的两金属板带等量异种电荷后,在两极之间除边缘外就是匀强电场;名师归纳总结 在匀强电场中电势差与场强之间的关系是UEd ,公式中的 d 是沿场强方向上的距离m ;第 2 页,共 16 页- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全在匀强电场中平行线段上的电势差与线段长度成正比8
8、带电粒子在匀强电场中的运动(1)带电粒子在电场中的运动,综合了静电场和力学的学问,分析方法和力学的分析方法 基本相同:先分析受力情形,再分析运动状态和运动过程(平稳、加速或减速,是直线仍是 曲线),然后选用恰当的规律解题;(2)在对带电粒子进行受力分析时,要留意两点:a 要把握电场力的特点;如电场力的大小和方向不仅跟场强的大小和方向有关,仍与带 电粒子的电量和电性有关;在匀强电场中, 带电粒子所受电场力到处是恒力;在非匀强电场 中,同一带电粒子在不同位置所受电场力的大小和方向都可能不同;b 是否考虑重力要依据详细情形而定:基本粒子:如电子、质子、粒子、离子等除 有要说明或明确的示意以外,一般都
9、不考虑重力(但并不忽视质量);带电颗粒:如液滴、油滴、尘埃、小球等,除有说明或明确的示意以外,一般都不能忽视重力;(3)、带电粒子的加速 (含偏转过程中速度大小的变化)过程是其他形式的能和功能之间的转化过程;解决这类问题,可以用动能定理,也可以用能量守恒定律;如选用动能定理, 就要分清哪些力做功?做正功仍是负功?是恒力功仍是变力功?如电场力是变力,就电场力的功必需表达成W abqUab ,仍要确定初态动能和末态动能(或初、末态间的动能增量)如选用能量守恒定律, 就要分清有哪些形式的能在变化?怎样变化(是增加仍是削减) ?能量守恒的表达形式有:a 初态和末态的总能量(代数和)相等,即E 初E末
10、;0E减E 增b 某种形式的能量削减肯定等于其它形式能量的增加,即c 各种形式的能量的增量的代数和EE2 ;(4)、带电粒子在匀强电场中类平抛的偏转问题;假如带电粒子以初速度v0 垂直于场强方向射入匀强电场,不计重力,电场力使带电粒子产生加速度, 作类平抛运动, 分析时, 仍采纳力学中分析平抛运动的方法:把运动分解为垂直于电场方向上的一个分运动匀速直线运动:vxv0 ,xvt0 ;另一个是平行于场强方向上的分运动匀加速运动,vyat aqU,y1qUx2,粒子的偏转2mdv0md角为tgvyqUx;v02 mv d经肯定加速电压 ( U1)加速后的带电粒子,垂直于场强方向射入确定的平行板偏转电
11、场名师归纳总结 中,粒子对入射方向的偏移y12 qU L2 U L第 3 页,共 16 页22 mdv 04 dU1 ,它只跟加在偏转电极上的电压U2有关;当偏转电压的大小极性发生变化时,粒子的偏移也随之变化;假如偏转电压的变化周期远远- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全L大于粒子穿越电场的时间(T v0 ),就在粒子穿越电场的过程中,仍可当作匀强电场处理;应留意的问题:1、电场强度E 和电势 U仅仅由场本身打算,与是否在场中放入电荷,以及放入什么样的检验电荷无关;而电场力 F 和电势能两个量,不仅与电场有关,仍与放入场中的检验电荷有关;所以
12、E和 U属于电场,而F电 和属于场和场中的电荷;2、一般情形下,带电粒子在电场中的运动轨迹和电场线并不重合,运动轨迹上的一点的切线方向表示速度方向,电场线上一点的切线方向反映正电荷的受力方向;物体的受力方向和运动方向是有区分的;只有在电场线为直线的电场中,且电荷由静止开头或初速度方向和电场方向一样并只受电场力作用下运动,在这种特别情形下粒子的运动轨迹才是沿电力线的;如下列图:9电容器 电容(1)两个彼此绝缘,而又相互靠近的导体,就组成了一个电容器;(2)电容:表示电容器容纳电荷的本事;Q QC a 定义式:U U,即电容 C等于 Q与 U的比值,不能懂得为电容 C与 Q成正比, 与 U成反比;
13、 一个电容器电容的大小是由电容器本身的因素打算的,与电容器是否带电及带电多少无关;b 打算因素式:如平行板电容器C4S(不要求应用此式运算)kd(3)对于平行板电容器有关的Q、E、U、 C的争论时要留意两种情形:a 保持两板与电源相连,就电容器两极板间的电压U不变C4S(打算式)b 充电后断开电源,就带电量Q不变(4)电容的定义式:CQ(定义式)U(5)C由电容器本身打算;对平行板电容器来说C取决于:Kd(6)电容器所带电量和两极板上电压的变化常见的有两种基本情形:第一种情形: 如电容器充电后再将电源断开,就表示电容器的电量Q为肯定, 此时电容器两极的电势差将随电容的变化而变化;其次种情形:
14、如电容器始终和电源接通,就表示电容器两极板的电压V 为肯定, 此时电容器的电量将随电容的变化而变化;10电流 电动势(1)形成电流的条件:一是要有自由电荷,二是导体内部存在电场,即导体两端存在电压;名师归纳总结 - - - - - - -第 4 页,共 16 页精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全(2)电流强度: 通过导体横截面的电量q 跟通过这些电量所用时间t 的比值, 叫电流强度:Iq t ;(3)电动势:电动势是描述电源把其他形式的能转化为电能本事的物理量;定义式为:Wq ;要留意懂得: 1 是由电源本身所打算的,跟外电路的情形无关;2 的物理意义:电动势在数值上
15、等于电路中通过 1 库仑电量时电源所供应的电能或懂得为在把 1 库仑正电荷从负极(经电源内部)搬送到正极的过程中,非静电力所做的功;3 留意区分电动势和电压的概念; 电动势是描述其他形式的能转化成电能的物理量,是反映非静电力做功的特性;电压是描述电能转化为其他形式的能的物理量,是反映电场力做功的特性;二、恒定电流11欧姆定律 闭合电路欧姆定律1、欧姆定律:通过导体的电流强度,跟导体两端的电压成正比,跟导体的电阻成反比,即IUI 、U、 R三个量必需是属于同一段电路的具有瞬时对应关系;R ,要留意:a:公式中的b:适用范畴:适用于金属导体和电解质的溶液,不适用于气体;在电动机中,导电的物质虽然也
16、是金属,但由于电动机转动时产生了电磁感应现象,这时通过电动机的电流,也不能简洁地由加在电动机两端的电压和电动机电枢的电阻来打算;2、闭合电路的欧姆定律:(1)意义:描述了包括电源在内的全电路中,电流强度与电动势及电路总电阻之间的关系;名师归纳总结 (2)公式:IRr ;常用表达式仍有:IRIrUU;UIr;压第 5 页,共 16 页3、路端电压U,内电压 U随外电阻R变化的争论:路端电外电阻 R 总电流IRr内电压 UIrUIRU增大减小减小增大O(断路)O O 等于减小增大增大减小O (短路)r (短路电流)闭合电路中的总电流是由电源和电路电阻打算,对肯定的电源,r 视为不变,因此,I、U、
17、U的变化总是由外电- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全路的电阻变化引起的;依据U1r,画出 U R图像,能清晰看出路端电压随外电阻R变化的情形;仍可将路端电压表达为 U Ir ,以,r 为参量,画出 U I 图像;这是一条直线, 纵坐标上的截距对应于电源电动势,横坐标上的截距为电源短路时的短tg r路电流,直线的斜率大小等于电源的内电阻,即 I max r;4、在电源负载为纯电阻时,电源的输出功率与外电路电阻的关系是:2R2PIU2 I RRr2Rr24RrR;由此式可以看出:当外电阻等于内电阻,即R = r 时,电源的输出功2率最大,最大输出
18、功率为P max4r,电源输出功率与外电阻的关系可用P R图像表示;电源输出功率与电路总电流的关系是:PIUIIrI2 I r2rI2r2; 显 然 , 当4 rI2 r时,2电源输出功率最大, 且最大输出功率为:P max4r;P I图像如下列图;挑选路端电压为自变量,电源输出功率与路端电压的关系是:PIUrUUrU1U2421U22rrr2名师归纳总结 明显,当U2 时,P max4r;P U图像如下列图;r ;第 6 页,共 16 页综上所述,恒定电源输出最大功率的三个等效条件是:(1)外电阻等于内电阻, 即R(2)路端电压等于电源电动势的一半,即U2 ;(3)输出电流等于短路电流的一半
19、,即- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全IIm2 r;除去最大输出功 率2外,同一个输出功率值对应着明显, 负载电阻小于内电阻时,两 种负载的情形;一种情形是负载电 阻大于内电阻,另一种情形是负载电阻小于内电阻;电路中的能量主要消耗在内电阻上,输出的能量小于内电阻上消耗的能量,电源的电能利用效率低,电源因发热简洁烧坏,实际应用中应当防止;同种电池的串联:n 个相同的电池同向串联时,设每个电池的电动势为,内电阻为r ,就串联电池组的总电动势总n,总内电阻r总nr,这样闭合电路欧姆定律可表示为IRnnr12电阻定律UR导体的电阻反映了导体阻碍电流的
20、性质,定义式 I ;在温度不变时,导体的电阻与其长度成正比,与导体的长度成正比,与导体的横截面 S 成反比,跟导体的材料有关,即由导LR体本身的因素打算,打算式 S ;公式中 L、 S 是导体的几何特点量,叫材料的电阻率,反映了材料的导电性能;按电阻率的大小将材料分成导体和绝缘体;对于金属导体, 它们的电阻率一般都与温度有关,温度上升对电阻率增大,导体的电阻也随之增大, 电阻定律是在温度不变的条件下总结出的物理规律,条件下才能使用;因此也只有在温度不变的将公式RUR与 U成正比或R与 I 成反比;对这一错误推论,可以从两I 错误地认为个方面来分析: 第一,电阻是导体的自身结构特性打算的,与导体
21、两端是否加电压,加多大的电压,导体中是否有电流通过,有多大电流通过没有直接关系;加在导体上的电压大,通过的电流也大, 导体的温度会上升,导体的电阻会有所变化,但这只是间接影响,而没有直UR接关系; 其次, 伏安法测电阻是依据电阻的定义式 I ,用伏特表测出电阻两端的电压,用安培表测出通过电阻的电流,从而运算出电阻值,这是测量电阻的一种方法;13打算导线电阻的因素(试验、探究)电阻的测量:(1)伏安法: 伏安法测电阻的原理是部分电路的欧姆定律RUI ,测量电路有安培表内接或外接两种接法,如图甲、乙:两种接法都有系统误差,测量值与真实值的关系为:当采纳安培表内接电路(甲)时,名师归纳总结 - -
22、- - - - -第 7 页,共 16 页精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全由于安培表内阻的分压作用,电阻的测量值R 内UUxIUAR xRARx;当采I用 安 培 表 外 接 电 路 ( 乙 ) 时 , 由 于 伏 特 表 的 内 阻 有 分 流 作 用 , 电 阻 的 测 量 值U U R R VR 外I U U R x R V R xR x R V,可以看出:当 R x R A 和R V R x 时,电阻的测量值认为是真实值,即系统误差可以忽视不计;所以为了确定试验电路,一般有两种方法:R x R V一是比值法,如 R A R x 时,通常认为待测电阻的阻值较大
23、,安培表的分压作用可忽视,R x R V应采纳安培表内接电路;如 R A R x 时,通常认为待测电阻的阻值较小,伏特表的分流作R 0 R V用可忽视,应采纳安培表外接电路;如 R A R 0 时,两种电路可任意挑选,这种情形下的电阻R0叫临界电阻,R 0 RR V,待测电阻 Rx 和 R0 比较:如 Rx R0 时,就待测电阻阻值较大;如 Rx Q,应当是 W = E 其他 + Q,电功只能用 W = UIt ,电热只能用 Q = I2Rt 运算;17简洁的规律电路 与门、或门、非门三种基本规律电路:符号:真值表:三、磁场18磁场磁感应强度磁感线磁通量(1)、磁场 磁场是存在于磁体、电流和运
24、动电荷四周空间的一种特别外形的物质;(1)磁场的基本特性磁场对处于其中的磁体、电流和运动电荷有磁场力的作用;(2)磁现象的电本质磁体、电流和运动电荷的磁场都产生于电荷的运动,并通过 磁场而相互作用;(3)最早揭示磁现象的电本质的假说和试验安培分子环流假说和罗兰试验;(2)、磁感应强度 引入磁感应强度的概念,在磁场中垂直于磁场方向的 为了定量描述磁场的大小和方向,通电导线,受到磁场力 F 跟电流强度 I 和导线长度 L 的乘积 IL 的比值,叫通电导线所在处 的磁感应强度;用公式表示是BF和该点在磁场IL磁感应强度是矢量;它的方向就是小磁针N极在该点所受磁场力的方向;公式是定义式, 磁场中某点的
25、磁感应强度与产生磁场的磁极或电流有关,中的位置有关;与该点是否存在通电导线无关;(3)、磁感线 磁感线是为了形象描画磁场中各点磁感应强度情形而假想出来的曲线,在磁场中画出一 组有方向的曲线; 在这些曲线上每一点的切线方向,都和该点的磁场方向相同,这组曲线就 叫磁感线;磁感线的特点是:磁感线上每点的切线方向,都表示该点磁感应强度的方向;磁感线密的地方磁场强,疏的地方磁场弱;在磁体外部,磁感线由N极到 S 极,在磁体内部磁感线从S极到 N极,形成闭合曲线;磁感线不能相交;对于条形、蹄形磁铁、直线电流、环形电流和通电螺线管的磁感线画法必需把握;名师归纳总结 (4)、磁通量( 和磁通密度( B)第 1
26、1 页,共 16 页- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全1 磁通量()穿过某一面积(S)的磁感线的条数;2 磁通密度垂直穿过单位面积的磁感线条数,也即磁感应强度的大小;BS式中 Scos 为面积 S在中性面上投影的大小;3与 B的关系 = BScos4 公式 = BScos及其应用,是一个重要的公式;它不仅定义了的物理意义,而且磁通量的定义式 = BScos仍说明转变磁通量有三种基本方法,即转变B、S或 ;在使用此公式时,应留意以下几点:(1)公式的适用条件一般只适用于运算平面在匀强磁场中 的磁通量;(2) 角的物理意义表示平面法线(n)方向与
27、磁场(B)1),而不是平 的夹角或平面(S)与磁场中性面(OO)的夹角(图 面( S)与磁场( B)的夹角();由于 + = 90 ,所以磁通量公式仍可表示为 = BSsin(3)是双向标量,其正负表示与规定的正方向(如平面法线的方向) 是相同仍是相反,当磁感线沿相反向穿过同一平面时,磁通量等于穿过平面的磁感 线的净条数磁通量的代数和,即 = 12 19通电直导线和通电线圈四周磁场的方向 用安培定就判定 通电直导线四周: 右手握住导线, 让伸直的拇指所指的方向与电流方向一样,弯曲的四指所 指的方向就是磁感线围绕的方向;通电线圈四周磁场:让右手弯曲的四指与环形电流的方向一样,伸直的拇指所指的方向
28、就是环形导线轴线上磁感线的方向20安培力 安培力的方向 磁场对电流的作用力,叫做安培力;安培力的方向用左手定就判定:伸开左手, 使拇指与其余四个手指垂直,并且都与手掌在同 这时拇指所指的方向就是通 一个平面内; 让磁感线从掌心进入,并使四指指向电流的方向,电导线在磁场中所受安培力的方向;21匀强磁场中的安培力名师归纳总结 如下列图,一根长为L 的直导线,处于磁感应强度为B 的匀强磁场中,且与B 的夹角为;第 12 页,共 16 页当通以电流I 时,安培力的大小可以表示为F = BIl sin式中 F 的单位为牛顿(N),I的单位为安培( A),B的单位为特斯拉(T),L 的单位为米( m)为
29、B 与 I (或 l )的夹角当 =90o时,即电流与磁场垂直时,安培力最大,为F=BIL;- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全当 =0o时,即电流与磁场平行时,安培力最小,为 F=0;应用安培力公式应留意的问题第一、安培力的方向,总是垂直 B、I 所决定的平面,即肯定垂直 B和 I ,但 B 与 I 不肯定垂直(图 3);其次、弯曲导线的有效长度 L,等于两端点连接直线的长度(如图 4 所示)相应的电流方向,沿 L 由始端流向末端;所以,任何外形的闭合平面线圈,通电后在匀强磁场受到的安培力的矢量和肯定为零,由于有效长度 L = 0 ;公式的适
30、用条件一般只运用于匀强磁场;22洛仑兹力 洛仑兹力的方向磁场对运动电荷的作用力称为洛仑兹力;洛仑兹力的方向依照左手定就判定:伸开左手, 使拇指与其余四个手指垂直,并且都与手掌在同一个平面内; 让磁感线从掌心进入,并使四指指向正电荷运动的方向,这时拇指所指的方向就是运动的正电荷在磁场中所受洛仑兹力的方向;23洛仑兹力公式f = Bqv 如或24带电粒子在匀强磁场中的运动在不计带电粒子(如电子、质子、粒子等基本粒子)的重力的条件下,带电粒子在匀强磁场有三种典型的运动,它们打算于粒子的速度(v)方向与磁场的磁感应强度(B)方向的夹角( );名师归纳总结 (1)当 v 与 B 平行,即= 0 或 18
31、0 时落仑兹力f = Bqvsin = 0 ,带电粒子第 13 页,共 16 页以入射速度( v)作匀速直线运动,其运动方程为:s = vt (2)当 v 与 B垂直,即= 90 时带电粒子以入射速度(v)作匀速圆周运动,四个基本公式:向心力公式:BqV2 mV R轨道半径公式:RmVPBqBq周期、频率和角频率公式:T2R2mVBq- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 学问点大全f1BqBqT2m22fTm1 2 P 2 BqR 2E K mV动能公式:2 2 m 2 mT、f 和 的两个特点第一、 T、 f 的 的大小与轨道半径(R)和运行速率(V)无关,而只与磁场的磁感应强度( B)和粒子的荷质比(q/m)有关;其次、荷质比(q/m)相同的带电粒子,在同样的匀强磁场中,T、f 和 相同;(3)带电粒子的轨道圆心(O)、速度偏向角()、回旋角()和弦切角();在分析和解答带电粒子作匀速圆周运动的问题时,除了应熟识上述基本规律之外,仍必须把握确定轨道圆心的基本方法和运算、和 的定量关系;如图6 所示,在洛仑兹力作B用下,一个作匀速圆周运动的粒子,不论沿顺时针方向仍是逆时针方向,从A