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2、只能从一个物体转移到另一个物体,或从的体的这一部分转移到另一个部分,这叫做电荷守恒定律。带电体的外形、大小及电荷分布状况对它们之间相互作用力的影响可以忽视不计时,这样的带电体就可以看做带电的点,叫做点电荷。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结2. 库仑定律（ 1）公式FK Q1 Q2r 2（真空中静止的两个点电荷）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结在真空中两个点电荷间的作用力跟它们的电量的乘积成正比,跟它们间的距离的平方成反比,作用力的方Q1Q2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结向 在 它 们 的 连 线
3、上 , 数 学 表 达 式 为 FK2, 其 中 比 例 常 数 K 叫 静 电 力 常 量 ,r可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结K9.0109 N m 2 C 2 。（ F: 点电荷间的作用力 N , Q1、Q2:两点电荷的电量 C , r:两点电荷间的距离m ,方向在它们的连线上,作用力与反作用力,同种电荷相互排斥,异种电荷相互吸引）（ 2）库仑定律的适用条件是1 真空, 2 点电荷。点电荷是物理中的抱负模型。当带电体间的距离远远大于带电体的线度时,可以使用库仑定律,否就不能使用。3. 静电场电场线为了直观形象的描述电场中各点的强弱及方向,在电场中画出一系列曲线,曲线上各点
4、的切线方向表示该点的场强方向,曲线的疏密表示电场的弱度。电场线的特点： 1 始于正电荷 （或无穷远） ,终止负电荷（或无穷远）。2 任意两条电场线都不相交。电场线只能描述电场的方向及定性的描述电场的强弱,并不是带电粒子在电场中的运动轨迹。带电粒子的运动轨迹是由带电粒子受到的合外力情形和初速度共同打算。4. 电场强度点电荷的电场 电场的最基本的性质之一,是对放入其中的电荷有电场力的作用。电场的这种性质用电场强度来描述。在电场中放入一个检验电荷q ,它所受到的电场力F 跟它所带电量的比值F q 叫做这个位置上的电场可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结强度,定义式是 EFq ,E 是矢量
5、,规定正电荷受电场力的方向为该点的场强方向,负电荷受电场力的可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结方向与该点的场强方向相反。 （E: 电场强度 N/C ,是矢量, q：检验电荷的电量C ）电场强度 E 的大小,方向是由电场本身打算的,是客观存在的,与检验电荷无关。与放入检验电荷的正、负,及带电量的多少均无关,不能认为E 与 F 成正比,也不能认为E 与 q 成反比。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结点电荷场强的运算式EKQ2（ r：源电荷到该位置的距离（m ）, Q：源电荷的电量 C ）r可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精
6、品名师归纳总结要区分场强的定义式EF与点电荷场强的运算式EqKQ2,前者适用于任何电场,后者只适用于r可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结真空（或空气）中点电荷形成的电场。5. 电势能电势等势面电势能由电荷在电场中的相对位置打算的能量叫电势能。电势能具有相对性,通常取无穷远处或大的为电势能和零点。由于电势能具有相对性,所以实际的应用意义并不大。而常常应用的是电势能的变化。电场力对电荷做功,电荷的电势能减速少,电荷克服电场力做功,电荷的电势能增加,电势能变化的数值等于电场力对电荷做功的数值,这常是判定电荷电势能如何变化的依据。电场力对电荷做功的运算公式：WqU ,此公式适用于任何电场
7、。电场力做功与路径无关,由起始和终了位置的电势差打算。电势是描述电场的能的性质的物理量在电场中某位置放一个检验电荷q ,如它具有的电势能为,就比值q 叫做该位置的电势。电势也具有相对性,通常取离电场无穷远处或大的的电势为零电势（对同一电场,电势能及电势的零点选取是一样的）这样选取零电势点之后,可以得出正电荷形成的电场中各点的电势均为正值,负电荷形成的电场中各点的电势均为负值。电势相等的点组成的面叫等势面。等势面的特点：(1) 等势面上各点的电势相等,在等势面上移动电荷电场力不做功。(2) 等势面肯定跟电场线垂直,而且电场线总是由电势较高的等势面指向电势较低的等势面。(3) 规定：画等势面（或线
8、）时,相邻的两等势面（或线）间的电势差相等。这样,在等势面（线）密处场强较大,等势面（线）疏处场强小。6. 电势差 电场中两点的电势之差叫电势差,依教材要求,电势差都取肯定值,知道了电势差的肯定值,要比较可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结哪个点的电势高,需依据电场力对电荷做功的正负判定,或者是由这两点在电场线上的位置判定。7. 匀强电场中电势差和电场强度的关系场强方向到处相同,场强大小到处相等的区域称为匀强电场,匀强电场中的电场线是等距的平行线,平行正对的两金属板带等量异种电荷后,在两极之间除边缘外就是匀强电场。在匀强电场中电势差与场强之间的关系是UEd ,公式中的 d 是沿场强
9、方向上的距离m 。在匀强电场中平行线段上的电势差与线段长度成正比8. 带电粒子在匀强电场中的运动（ 1）带电粒子在电场中的运动,综合了静电场和力学的学问,分析方法和力学的分析方法基本相同：先分析受力情形,再分析运动状态和运动过程,然后选用恰当的规律解题。（ 2）在对带电粒子进行受力分析时,要留意两点：A1 要把握电场力的特点。如电场力的大小和方向不仅跟场强的大小和方向有关,仍与带电粒子的电量和电性有关。在匀强电场中,带电粒子所受电场力到处是恒力。在非匀强电场中,同一带电粒子在不同位置所受电场力的大小和方向都可能不同。A2是否考虑重力要依据详细情形而定：基本粒子：如电子、质子、粒子、离子等除有要
10、说明或明确的示意以外,一般都不考虑重力（但并不忽视质量）。带电颗粒：如液滴、油滴、尘埃、小球等,除有 说明或明确的示意以外,一般都不能忽视重力。(3) 带电粒子的加速（含偏转过程中速度大小的变化）过程是其他形式的能和功能之间的转化过程。解决这类问题,可以用动能定理,也可以用能量守恒定律。如选用动能定理,就要分清哪些力做功？做正功仍是负功？是恒力功仍是变力功？如电场力是变力,就电场力的功必需表达成WabqU ab ,仍要确定初态动能和末态动能（或初、末态间的动能增量）如选用能量守恒定律,就要分清有哪些形式的能在变化？怎样变化（是增加仍是削减）？能量守恒的表达形式有：a 初态和末态的总能量（代数和
11、）相等,即E初E末 。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结b 某种形式的能量削减肯定等于其它形式能量的增加,即E减E增c 各种形式的能量的增量的代数和EE120 。（ 4）、带电粒子在匀强电场中类平抛的偏转问题。假如带电粒子以初速度v0 垂直于场强方向射入匀强电场,不计重力,电场力使带电粒子产生加速度, 作类平抛运动,分析时,仍采纳力学中分析平抛运动的方法：把运动分解为垂直于电场方向上的一个分运可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结动 匀速直线运动：vxv0 , xv0t。另一个是平行于场强方向上的分运动 匀加速运动,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑
12、资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结qU1 qUx2v yqU x可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结00v yat , a, ymd2 ,粒子的偏转角为tg mdv0vmv 2d 。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结经肯定加速电压（ U 1）加速后的带电粒子,垂直于场强方向射入确定的平行板偏转电场中,粒子对入可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结射方向的偏移 y21 qU 2L02 mdv 22U 2 L4 dU1,它只跟加在偏转电极上的电压U 2 有关。当偏转电压的大小极性发可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结生变化时,粒子的偏移也随之
13、变化。假如偏转电压的变化周期远远大于粒子穿越电场的时间（ TL ）,v0就在粒子穿越电场的过程中,仍可当作匀强电场处理。应留意的问题：1 、电场强度E 和电势 U 仅仅由场本身打算,与是否在场中放入电荷,以及放入什么样的检验电荷无关。而电场力 F 和电势能两个量,不仅与电场有关,仍与放入场中的检验电荷有关。所以 E 和 U 属于电场,而F电 和 属于场和场中的电荷。2 、一般情形下,带电粒子在电场中的运动轨迹和电场线并不重合,运动轨迹上的一点的切线方向表示速度方向,电场线上一点的切线方向反映正电荷的受力方向。物体的受力方向和运动方向是有区分的。只有在电场线为直线的电场中,且电荷由静止开头或初速
14、度方向和电场方向一样并只受电场力作用下运 动,在这种特别情形下粒子的运动轨迹才是沿电力线的。如下列图：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结9. 电容器电容（ 1 ）两个彼此绝缘,而又相互靠近的导体,就组成了一个电容器。（ 2 ）电容：表示电容器容纳电荷的本事。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结a 定义式： CQQ ,即电容 C 等于 Q 与 U 的比值,不能懂得为电容C 与 Q 成正比,与 UUU可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结成反比。一个电容器电容的大小是由电容器本身的因素打算的,与电容器是否带电及带电多少无关。S可编辑资料 - - - 欢迎下载精品
15、名师归纳总结b 打算因素式：如平行板电容器C4 kd（不要求应用此式运算）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结QA3 依据 C UQ 和 CUS4 kQ4 kd 导出 CS可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结（ 3 ）对于平行板电容器有关的Q、E、U、C 的争论时要留意两种情形：a 保持两板与电源相连,就电容器两极板间的电压U 不变b 充电后断开电源,就带电量Q 不变静电计指针的夹角由电容器极板件电压打算Q可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结（ 4 ）电容的定义式： C（定义式）US可编辑资料 - - - 欢迎
16、下载精品名师归纳总结（ 5 ）C 由电容器本身打算。对平行板电容器来说C 取决于： C4 Kd（打算式）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结（ 6 ）电容器所带电量和两极板上电压的变化常见的有两种基本情形：第一种情形： 如电容器充电后再将电源断开,就表示电容器的电量Q 为肯定, 此时电容器两极的电势差将随电容的变化而变化。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结其次种情形：如电容器始终和电源接通,就表示电容器两极板的电压V 为肯定,此时电容器的电量将随电容的变化而变化。10 电流电动势 （ 1）形成电流的条件：一是要有自由电荷,二是导体内部存在电场,即导体两端存在电压。q（
17、 2）电流强度：通过导体横截面的电量q 跟通过这些电量所用时间t 的比值,叫电流强度：I。tW可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结（ 3）电动势：电动势是描述电源把其他形式的能转化为电能本事的物理量。定义式为：。要留意q可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结懂得： 1是由电源本身所打算的,跟外电路的情形无关。2的物理意义：电动势在数值上等于电路中 通过 1 库仑电量时电源所供应的电能或懂得为在把1 库仑正电荷从负极 （经电源内部） 搬送到正极的过程中,非静电力所做的功。3 留意区分电动势和电压的概念。电动势是描述其他形式的能转化成电能的物理量,是反映非静电力做功的特性。电
18、压是描述电能转化为其他形式的能的物理量,是反映电场力做功的特性。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结11 欧姆定律闭合电路欧姆定律1、欧姆定律：通过导体的电流强度,跟导体两端的电压成正比,跟导体的电阻成反比,即IU,要注R可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结意：a：公式中的 I、U、R 三个量必需是属于同一段电路的具有瞬时对应关系。b：适用范畴：适用于金属导体和电解质的溶液,不适用于气体。在电动机中,导电的物质虽然也是金属,但由于电动机转动时产生了电磁感应现象,这时通过电动机的电流,也不能简洁的由加在电动机两端的电压和电动机电枢的电阻来打算。2、闭合电路的欧姆定律：（
19、1 ）意义：描述了包括电源在内的全电路中,电流强度与电动势及电路总电阻之间的关系。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结（ 2 ）公式： I。常用表达式仍有：IRIrUURr。UIr 。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结3、路端电压 U,内电压 U 随外电阻 R 变化的争论：外电阻 R总电流 I内电压 UIr路端电压RrUIRU增大减小减小增大（断路）OO等于减小增大增大减小O （短路）（短路电流）Or闭合电路中的总电流是由电源和电路电阻打算,对肯定的电源,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结, r 视为不变,因此, I、U、U的变化总是由外电路的电阻变化可
20、编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结引起的。依据 Ur1,画出 U R 图像,能清晰看出路端电压可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结R随外电阻变化的情形。仍可将路端电压表达为UIr ,以, r 为参量,画出U I 图像。这是一条直线, 纵坐标上的截距对应于电源电动势,横坐标上的截距为电源短 路 时 的 短 路 电 流 , 直 线 的 斜 率 大 小 等 于 电 源 的 内 电 阻 , 即tgr 。I maxr4 、在电源负载为纯电阻时,电源的输出功率与外电路电阻的关系是：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结22P
21、I UI 2 RRRr22Rr4 RrR 。由此式可以看出： 当外电阻可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结等于内电阻,即 R = r 时,电源的输出功率最大,最大输出功率为Pmax2,电源输出功率与外电阻的4r可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结关系可用 P R 图像表示。电源输出功率与电路总电流的关系是：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结PIUIIrII 2 r22rI。明显,当 I时,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结4r2 r2r可编辑资料
22、- - - 欢迎下载精品名师归纳总结电源输出功率最大,且最大输出功率为：Pmax2。P I 图像如下列图。4 r可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结挑选路端电压为自变量,电源输出功率与路端电压的关系是：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结PIUUUU221 U 21 U可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结rrr4rr2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结明显,当 U时, Pmax22。P U 图像如下列图。4r可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结综上所述,恒定电源输出最大功率的三个等效条件是：（ 1 ）外电阻等于内电阻,即Rr 。（
23、2 ）路端I m可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结电压等于电源电动势的一半,即U。（ 3）输出电流等于短路电流的一半,即I222r。除去最大可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结输出功率外,同一个输出功率值对应着两种负载的情形。一种情形是负载电阻大于内电阻,另一种情形是负载电阻小于内电阻。明显,负载电阻小于内电阻时,电路中的能量主要消耗在内电阻上,输出的能量小于内电阻上消耗的能量,电源的电能利用效率低,电源因发热简洁烧坏,实际应用中应当防止。同种电池的串联：n 个相同的电池同向串联时,设每个电池的电动势为,内电阻为r,就串联电池组的总电动势n可编辑资料 - - - 欢迎
24、下载精品名师归纳总结总n,总内电阻 r 总nr ,这样闭合电路欧姆定律可表示为IRnr可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结12 电阻定律 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结导体的电阻反映了导体阻碍电流的性质,定义式RU。在温度不变时,导体的电阻与其长度成正比,I可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结与导体的长度成正比,与导体的横截面S 成反比,跟导体的材料有关,即由导体本身的因素打算,打算式LR。公式中 L、S 是导体的几何特点量,叫材料的电阻率,反映了材料的导电性能。按电阻率的S大小将材料分成导体和绝缘体。对于金属导体,它们的电阻率一般都与温度有关,温度上
25、升对电阻率增大,导体的电阻也随之增大, 电阻定律是在温度不变的条件下总结出的物理规律,因此也只有在温度不变的条件下才能使用。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结将公式 RU错误的认为 R 与 U 成正比或 RI可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结与 I 成反比。对这一错误推论,可以从两个方面来分析：第一,电阻是导体的自身结构特性打算的,与导体两端是否加电压,加多大的电压,导体中是否有电流通过,有多大电流通过没有直接关系。加在导体上的电压大,通过的电流也大,导体的温度会上升,导体的电阻会有所变化,但这只是间接影响,而没U可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结有直
26、接关系。其次,伏安法测电阻是依据电阻的定义式R,用伏特表测出电阻两端的电压,用安培I可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结表测出通过电阻的电流,从而运算出电阻值,这是测量电阻的一种方法。13 打算导线电阻的因素（试验、探究）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结电阻的测量：（ 1 ）伏安法：伏安法测电阻的原理是部分电路的欧姆定律RU,测量电路有安培表内接或外接两I可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结种接法,如图甲、乙：两种接法都有系统误差,测量值与真实值的关系为：当采纳安培表内接电路（甲）时,由于安培表内可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结U阻的分压
27、作用,电阻的测量值RU xU ARRR。当采纳安培表外接电路（乙）时,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结内IIxAx可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结U由于伏特表的内阻有分流作用,电阻的测量值R外IUUURxRVRx RVRxRxRV,可以看出：当可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结RxRA 和 RVRx 时,电阻的测量值认为是真实值,即系统误差可以忽视不计。所以为了确定试验可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结电路,一般有两种方法：一是比值法,如RxRVRARx时,通常认为待测电阻的可编辑资料
28、- - - 欢迎下载精品名师归纳总结RxRV阻值较大, 安培表的分压作用可忽视, 应采纳安培表内接电路。 如时,RARx可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结通常认为待测电阻的阻值较小,伏特表的分流作用可忽视,应采纳安培表外接电路。如R0RVRAR0时,两可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结种电路可任意挑选, 这种情形下的电阻 R0 叫临界电阻, R0RRAV,待测电阻 Rx 和 R0 比较：如 Rx R0可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结时,就待测电阻阻值较大。
29、如Rx R0 时,就待测电阻的阻值较小。二是试接法：在 RA 、 RV 未知时,如要确定试验电路,可以采纳试接法,如下列图：如先采纳安培表外接电路, 然后将接头 P 由 a 点改接到 b 点,同时观看安培表与伏特表的变化情形。如安培表示数变化比较显著,说明伏特表分流作用较大,安培表分压作用较小,待测电阻阻值较大,应采纳安培表内接电路。如伏特表示数变化比较显著,说明安培表分压作用较大,伏特表分流作用较小,待测电阻阻值较小,应采用安培表外接电路。（ 2）欧姆表：欧姆表是依据闭合电路的欧姆定律制成的。a欧姆表的三个基准点。如图,虚线框内为欧姆表原理图。欧姆表的总电阻RzRRgr ,待测电阻为 Rx
30、,就可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结I xRRgrRxRz,可以看出, I x 随 Rx 按双曲线规律变化,Rx可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结因此欧姆表的刻度不匀称。当Rx = 0 时, I xI g 指针满偏,停Rz可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结在 0 刻度。 当 Rx时, I x0 指针不动, 停在电阻刻度。 当 RxRz 时, I x2 Rz1I g 2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结指针半偏,停在 Rz 刻度,因此 Rz 又
31、叫欧姆表的中值电阻。如下列图。b中值电阻 Rz 的运算方法：当用R1档时, Rz,即表盘中心的刻度值,当用Rn档时,I gRznRz 。c欧姆表的刻度不匀称,在“ ”邻近,刻度线太密,在 “0 ”邻近,刻度线太稀,在 “Rz ”邻近,刻度线疏密道中,所以为了削减读数误差,可以通过换欧姆倍率档,尽可能使指针停在中值电阻两次邻近可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结1Rz 3Rz3范畴内。由于待测电阻虽未知,但为定值,故让指针偏转太小变到指在中值电阻两侧邻近,就可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结得调至欧姆低倍率档。反之指针偏角由太大变到指在中值电阻两侧邻近,就得调至欧姆高倍
32、率档。14 电阻的串联与并联 （ 1）串联电路及分压作用a：串联电路的基本特点：电路中各处的电流都相等。电路两端的总电压等于电路各部分电压之和。b：串联电路重要性质：总电阻等于各串联电阻之和,即R 总 = R1 + R 2 + + Rn。串联电路中电压与电功率的安排规律：串联电路中各个电阻两端的电压与各个电阻消耗的电功率跟各个电阻的阻值成正比,U 1R1U nRnP1R1PnR1即：或。或。U 2R2U 总R总P2R2P总R总c：给电流表串联一个分压电阻,就可以扩大它的电压量程,从而将电流表改装成一个伏特表。假如电流表的内阻为 Rg,答应通过的最大电流为Ig,用这样的电流表测量的最大电压只能是
33、IgRg。假如给这个可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结电流表串联一个分压电阻,该电阻可由UI g RgRI g 或 R串n串1Rg运算,其中 nUI g Rg为电压可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结量程扩大的倍数。（ 2）并联电路及分流作用a：并联电路的基本特点：各并联支路的电压相等,且等于并联支路的总电压。并联电路的总电流等于各支路的电流之和。b ： 并 联 电 路 的 重 要 性 质 ： 并 联 总 电 阻 的 倒 数 等 于 各 并 联 电 阻 的 倒 数 之 和 , 即可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结11R并1 1 。并联电路各支路的电流与电
34、功率的安排规律：并联电路中通过各个支路可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结R1R2Rn电 阻 的 电 流 、 各 个 支 路 电 阻 上 消 耗 的 电 功 率 跟 各 支 路 电 阻 的 阻 值 成 反 比 , 即 ,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结I 1R2I nR总P1R2PnR总可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结或。或。I 2R1I 总RnP2R1P总Rnc：给电流表并联一个分流电阻,就可以扩大它的电流量程,从而将电流表改可修改编辑可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结装成一个安培表。假如电流表的内阻是Rg,答应通过的最大电流是I g
35、。用这样的电流表可以测量的最大电流 显 然 只 能 是 Ig 。 将 电 流 表 改 装 成 安 培 表 , 需 要 给 电 流 表 并 联 一 个 分 流 电 阻 , 该 电 阻 可 由可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结I g RgII gR并或R并1IRg 运算,其中nn1I g为电流量程扩大的倍数。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结15 测量电源的电动势和内电阻（试验、探究） 用安培表和伏特表测定电池的电动势和内电阻。如下列图电路,用伏特表测出路端电压U 1 ,同时用安培表测出路端电压U 1 时流过电流的电流I 1。改变电路中的可变电阻, 测出其次组数据U 2
36、 、I 2 。依据闭合电路欧姆定律,列方程组：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结U 1I 1rU 2I 2 r解之,求得I 2U 1I 2rU 1I 2I1U 2I 1U 2I 1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结上述通过两组试验数据求解电动势和内电阻的方法,由于偶然误差的缘由,误差往往比较大,为了减小偶然因素造成的偶然误差, 比较好的方法是通过调剂变阻器的阻值,测量 5 组 8 组对应的 U、I 值并列成表格,然后依据测得的数据在U I 坐标系中标出各组数据的坐标点,作一条直线,使它通过尽可能多的坐标点,而不在直线上的坐标点能均等分布在直线两侧,如下列图：这条直线
37、就是闭合电路的U I 图U像,依据 UIr , U 是 I 的一次函数,图像与纵轴的交点即电动势,图像斜率tgr 。I16 电功电功率焦耳定律 电功和电功率：电流做功的实质是电场力对电荷做功,电场力对电荷做功电荷的电势能削减,电势能转化为其他形式的能,因此电功W = qU = UIt ,这是运算电功普遍适用的公式。单位时间内电流做的功叫电功W率 PUI ,这是运算电功率普遍适用的公式。t电热和焦耳定律：电流通过电阻时产生的热叫电热。Q = I 2 R t 这是普遍适用的电热的运算公式。电热和电功的区分：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结a：纯电阻用电器：电流通过用电器以发热为目的
38、,例如电炉、电熨斗、白炽灯等。b：非纯电阻用电器：电流通过用电器以转化为热能以外的形式的能为目的,发热是不行防止的热能缺失,例如电动机、电解槽、给蓄电池充电等。可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结在纯电阻电路中,电能全部转化为热能,电功等于电热,即W = UIt = I 2Rt = U2t 是通用的,没有区可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结R可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结别。同理 PUII 2 RU 2也无区分。在非纯电阻电路中,电路消耗的电能,即W = UIt 分为两部分：R可编辑资料 - - - 欢迎下载精品名师归纳总结一大部分转化为热能以外的其他形式的能（例如电流通过电动机,电动机转动将电能转化为机械能）。另一小部分不行防止的转化为电热 Q = I 2R t