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1、标准文案大全电磁场与电磁波复习 第一部分知识点归纳 第一章矢量分析 1、三种常用的坐标系 （1）直角坐标系微分线元：dzadyadxaRdzyx面积元：dxdydSdxdzdSdydzdSzyx，体积元：dxdydzd（2）柱坐标系长度元：dzdlrddldrdlzr，面积元rdrdzdldldSdrdzdldldSdzrddldldSzzzrzr ，体积元：dzrdrdd（3）球坐标系长 度 元 ：drdlrddldrdlrsin， 面 积 元 ：rdrddldldSdrdrdldldSddrdldldSrrr sinsin2， 体 积 元 ：ddrdrdsin22、三种坐标系的坐标变量之间
2、的关系 （1）直角坐标系与柱坐标系的关系zzxyyxrzzryrxarctan,sincos22（2）直角坐标系与球坐标系的关系zyzyxzzyxrrzryrxarctanarccos,cossinsincossin222222（3）柱坐标系与球坐标系的关系22 22arccos,cossinzrzzrrrzrr3、梯度 （1）直角坐标系中：zayaxagradzyx（2）柱坐标系中：zararagradzr1（3）球坐标系中：标准文案大全sin11rararagradr4. 散度（1）直角坐标系中：zAyAxAAdivzyX（2）柱坐标系中：zAArrArrAdivz r1)(1（3）球坐标
3、系中：ArArArrrAdivrsin1)(sinsin1)(12 25、高斯散度定理：dAdivdASdA S，意义为：任意矢量场A的散度在场中任意体积内的体积分等于矢量场A在限定该体积的闭合面上的通量。 6，旋度 （1）直角坐标系中：zyxzyxAAAzyxaaaA（2）柱坐标系中：zrzrArAAzraraarA1（3）球坐标系中：ArrAArarararArrsinsinsin12两个重要性质： 矢量场旋度的散度恒为零，0A标量场梯度的旋度恒为零，07、斯托克斯公式：SCSdAldA第二章 静电场和恒定电场标准文案大全1、静电场是由空间静止电荷产生的一种发散场。描述静电场的基本变量是电
4、场强度E、电位移矢量D和电位。电场强度与电位的关系为：E。mF /10854.812 02、电场分布有点电荷分布、体电荷分布、面电荷分布和线电荷分布。其电场强度和电位的计算公式如下：（1）点电荷分布CRqRqRRqENkkkNkkkNkkkk101013 041, )1(4141（2）体电荷分布CrrdvrrrdvrrrEvv 030)(41,)(41（3）面电荷分布CrrdSrrrdSrrrESSSS030)(41,)(41（4）线电荷分布CrrdlrrrdlrrrEllll030)(41,)(413、介质中和真空中静电场的基本方程分别为）面内的总极化电荷之和面内的总源电荷和为介质中的高斯定
5、理（微分形式）积分形式表示意义SSqrDqSdDS)()( ,场，也是保守场。说明静电场是一种发散安培环路定理（微分形式）积分形式表示意义,0)( ,0EldE C真空中的高斯定理 为体电荷密度）（微分形式，积分形式表示意义010).(1EqSdEniiS在线性、各向同性介质中，本构方程为：EEPEDr00 4、电介质的极化（1）极化介质体积内的极化体电荷密度为：)(极化强度矢量PPp。（2）介质表面的极化面电荷密度为：)(p量为表面的单位法向量矢nnPS5、在均匀介质中，电位满足的微分方程为泊松方程和拉普拉斯方程，即（无源区域），有源区域0)(22标准文案大全6、介质分界面上的边界条件（1）
6、分界面上nD的边界条件SSnnDDnDD)(2121或（S为分界面上的自由电荷面密度），当分界面上没有自由电荷时，则有：2121DnDnDDnn即，它给出了D的法向分量在介质分界面两侧的关系：（I ） 如果介质分界面上无自由电荷，则分界面两侧D的法向分量连续；（II ）如果介质分界面上分布电荷密度s，D的法向分量从介质1 跨过分界面进入介质2时将有一增量，这个增量等于分界面上的面电荷密度s。用电位表示：)0(2 21 12 21 1SSnnnn和（2）分界面上tE的边界条件（切向分量）ttEEEnEn21或,电场强度的切向分量在不同的分界面上总是连续的。 由于电场的切向分量在分界面上总连续，法
7、向分量 有限，故在分界面上的电位函数连续，即21。电力线折射定律：2121 tantan 。7、静电场能量（1）静电荷系统的总能量体电荷：dWe21；面电荷： SSedsW21；线电荷： lledlW21。（2）导体系统的总能量为：kkkeqW21。（3）能量密度 静电能是以电场的形式存在于空间，而不是以电荷或电位的形式存在于空间中的。场中任意一点的能量密度为：32/2121mJEEDe在任何情况下，总静电能可由 VedEW2 21来计算。8、恒定电场存在于导电媒质中由外加电源维持。描述恒定电场特性的基本变量为电场强度E和电流密度J，且EJ。为媒质的电导率。 （1）恒定电场的基本方程n 12l
8、1E2EtE1tE212h分界面上tE的边界条件n 1D2D1212ShnD1nD2分界面上 nD的边界条件标准文案大全电流连续性方程：0 t- tJJtqSdJS或微分形式：积分形式：恒定电流场中的电荷分布和电流分布是恒定的。场中任一点和任一闭合面内都不能有电荷的增减，即00 ttq和。因此，电流连续性方程变为：00JSdJS和，再加上00EldEC和，这变分别是恒定电场基本方程的积分形式和微分形式。（2）恒定电场的边界条件0)()2( ,0)() 1(21212121ttttnnEEnEEJJnJJ或或应用欧姆定律可得：2211 2211tt nnJJEE和。此外，恒定电场的焦耳损耗功率密
9、度为2Ep，储能密度为2 21Ee。第四章恒定磁场1、磁场的特性由磁感应强度B和磁场强度H来描述，真空中磁感应强度的计算公式为：（真空磁导率：,/1047 0mH）（1）线电流： llRrrrrlIdRalIdB3 0 2 0)( 44（2）面电流：SSSRSdSrrrrJdSRaJB3 020)(44（3）体电流：3 020)(44drrrrJd RaJBR2、恒定磁场的基本方程 （1）真空中恒定磁场的基本方程为：A、 磁通连续性方程：00BSdBS微分形式：积分形式：， B、 真空中安培环路定理：JBIldBl00微分形式：积分形式：（2）磁介质中恒定磁场的基本方程为：A、磁通连续性方程仍
10、然满足：00BSdBS微分形式：积分形式：，B、磁介质中安培环路定理：JHIldHl微分形式：积分形式：C、磁性媒质的本构方程：),(00为磁化强度矢量其中 MMBHHHBr。恒定磁场是一种漩涡场，因此一般不能用一个标量函数的梯度来描述。 3、磁介质的磁化标准文案大全磁介质在磁场中被磁化，其结果是磁介质内部出现净磁矩或宏观磁化电流。磁介质的磁化程度用磁化强度M表示。（1）磁介质中的束缚体电流密度为：MJm；（2）磁介质表面上的束缚面电流密度为：)(量为表面的单位法向量矢其中，nnMJmS4、恒定磁场的矢量磁位为：AB，矢量A为矢量磁位。在库仑规范条件（0A）下，场与源的关系方程为：（无源区）有
11、源区0)(22AJA对于分布型的矢量磁位计算公式：（1）线电流： lRlIdA 4（2）面电流： SS RdSJA 4（3）体电流： RdJA4 5、恒定磁场的边界条件（1）分界面上nB的边界条件在两种磁介质的分界面上，取一个跨过分界面两侧的小扁状闭合柱面（高0h为无穷小量） ， 如右图所示，应用磁通连续性方程可得：021dSnBdSnBSdBS于是有：nnBBBBn21120)(或（2）分界面上tH（切向分量）的边界条件：SJHHn)(21，如果分界面上无源表面电流（即0SJ） ，则0)(21HHn即221121sinsinHHHHtt或磁力线折射定律：2121 tantan用矢量磁位表示的
12、边界条件为：SttJAAAA)(1)(1,2 21 1216、电感的计算（1）外自感： llRldldIL0000 04， （2）互感：1221210 21124llRldldnnMM（3）内自感：单位长度的圆截面导线的内自感为： 8L（长度为l的一段圆截面导线的内自感为 8lL） 。7、磁场的能量和能量密度 （1）磁场的总能量磁介质中，载流回路系统的总磁场能量为：NjNkkjkjmIIMW1121（3）磁场能量密度A、 任意磁介质中：BHm21，此时磁场总能量可以由dHBWm21计算出； B、在各 向 同 性 ， 线 性 磁 介 质 中 ：HBHm21 21， 此 时 磁 场 总 能 量 可
13、 以 由dHdHBWm2 2121第五章时变电磁场12n1B2BnB1nB2Sh分界面上nB的边界条件标准文案大全1、 法拉第电磁感应定律（1）感应电动势为： dtd-；（2）法拉第电磁感应定律tBESdtBldESl-微分形式：积分形式：它说明时变的磁场将激励电场，而且这种感应电场是一种旋涡场，即感应电场不再是保守场，感应电场E在时变磁场中的闭合曲线上的线积分等于闭合曲线围成的面上磁通的负变化率。2、 麦克斯韦位移电流假说 按照麦克斯韦提出的位移电流假说，电位移矢量对时间的变化率可视为一种广义的电流密度，称为位移电流密度，即 tDJd。位移电流一样可以激励磁场，从而可以得出时变场中的安培环路
14、定律：tDHSdtDJldHSlJ)(微分形式：积分形式：3、 麦克斯韦方程组（1）微分形式DBtBEtDJH)4(0) 3()2()1(（2）积分形式qSdDldBSdtBldESdtDJldHSSSlsl)4(0) 3()2()()1(（3）非限定形式的麦克斯韦方程组 在线性和各向同性的介质中，有媒质的本构关系：EJHHBEEDCrr,00， 由此可得非限定形式的麦克斯韦方程组：EHtHEtEJH)4(0)3()2() 1(（4）麦克斯韦方程组的实质 A、第一方程：时变电磁场中的安培环路定律。物理意义：磁场是由电流和时变的电场 激励的。 B、第二方程：法拉第电磁感应定律。物理意义：说明了时
15、变的磁场激励电场的这一事 实。 C、第三方程：时变电场的磁通连续性方程。物理意义：说明了磁场是一个旋涡场。D、第四方程：高斯定律。物理意义：时变电磁场中的发散电场分量是由电荷激励的。 思考题：麦克斯韦方程中为什么没有写进电流连续性方程？ 答：因为它可以由微分形式的方程组中、式两式导出。把式两边同时取散度得标准文案大全)()(tDJH 由于矢量的旋度的散度恒等于零，故得0)(tDJ ，再把式代入上式，即得0 tJ，这便是电流连续性方程。4、 分界面上的边界条件 （1）法向分量的边界条件A、的边界条件DSDDn)(21，若分界面上0S，则0)(21DDnB、B 的边界条件0)(21BBn（2）切向
16、分量的边界条件A、E 的边界条件0)(21EEnB、H的边界条件SJHHn)(21，若分界面上0SJ，则0)(21HHn（3）理想导体（）表面的边界条件00)4(00) 3(00)2() 1(S nSntStSEEnBBnEEnJHJHn，式中n是导体表面法线方向的单位矢量。上述边界条件说明：在理想导体与空气的分界面上，如果导 体表面上分布有电荷，则在导体表面上有电场的法向分量，则由上式中的式决定，导体表面上电场 的切向分量总为零；导体表面上磁场的法向分量总为零，如果导体表面上分布有电流，则在导体表面 上有磁场的切向分量，则由上式中的决定。 5、 波动方程无源区域内，E、H的波动方程分别为：0
17、22 2tHH、022 2tEE；此两式为三维空间中的矢量齐次波动方程。由此可以看出：时变电磁场在无源空间中是以波动的方式在运动，故称时变电磁场为电磁波，且电磁波的传播速度为1p。6、 坡印廷定理和坡印廷矢量数学表达式：dEdEH tSdHES222)2121(由于dEWe2 21为体积内的总电场储能，dHWm2 21为体积内的总磁场储 能 ，dEP2为 体 积内 的 总 焦 耳 损 耗 功 率 。 于 是 上 式 可 以 改 写 成 ：PWWtSdHEmeS)(，式中的S为限定体积的闭合面。物理意义：对空间中任意闭合面S限定的体积，S 矢量流入该体积边界面的流量等于该体积内电 磁能量的增加率
18、和焦耳损耗功率，它给出了电磁波在空间中的能量守恒和能量转换关系。标准文案大全坡印廷矢量（能流矢量）HES表示沿能量流动方向单位面积上传过的功率。7、动态矢量磁位A和动态标量为与电磁场的关系为：AB，tAE达朗贝尔方程（或称A与的非齐次波动方程）为JtAA22 2，22 2 t 第六章正弦平面电磁波xjxejxsincos欧拉公式：1、 正弦电磁场 （1）正弦电场、磁场强度的复数表示方法（以电场强度为例） 在直角坐标系中，正弦电磁场的电场分量可以写成：),(cos),(),(cos),(),(cos),(),(zyxtzyxEazyxtzyxEazyxtzyxEatzyxEzzmzyymyxxm
19、x运用欧拉公式将其表示成复数矢量形式：)Re(Re),(cos)Re(Re),(cos)Re(Re),(cos)()()(tj zmtj zmzzmztj ymtjymyymytj xmtj xmxxmxeEeEzyxtEEeEeEzyxtEEeEeEzyxtEEzyx其中，zyxj zmzmj ymymj xmxmeEEeEEeEE,分别称为各分量振幅的相量，它的模和相位角都是空间坐标的函数，因此)Re()Re(),(tjtj zmzymyxmxeEeEaEaEatzyxE其中，zmzymyxmxEaEaEaE，称为电场强度复矢量，它含有各分量的振幅和初相两大要素。电场强度复矢量是一个为简化
20、正弦场计算的表示符号，一般不能用三维空间中一个矢量来表示， 也不能写成指数形式。 例题 1 将下列场矢量的瞬时值改写为复数；将场得复矢量写为瞬时值（1）)cos()cos()sin()sin()(00tkzaxHatkzaxakHaHzx（2）sin 0)coscos(sin2jkz xmekxjEE解： （1）因为)cos(tkz是偶函数，则)cos()cos(kzttkz而)2cos()2cos()sin(kzttkztkz，故zmzxmxjkz zjjkzxmHaHaeaxHaeaxakHaH)cos()sin()(02 0（2）因为)2sin(0sin 0)coscos(sin2)co
21、scos(sin2kzjjkz xmekxEekxjEE标准文案大全故)2sincos()coscos(sin20kztkxEEx（2）麦克斯韦方程组的复数形式DBBjEDjJH0，此方程组没有时间因子，注意：式中的场量仍代表复矢量，标量仍代表复数。对于正弦电磁场的求解，我们可根据给出的源写出其复矢量和复数，然后利用麦克斯韦方程组的复数 形式求出场得复矢量，再由电磁场的复矢量写出电磁场的正弦表达式。例题2 在真空中，已知正弦电磁波的电场分量为)sin(10),(3ztatzEy，求波的磁场分量),(tzH解：先将波的电场分量写出复矢量，即)(310ztj yejE，将其代入矢量的麦克斯韦方程组
22、：HjE0可得：zEjaEjHyx001，将)(310ztj yejE代入上式可得)(3010ztj xejaH，将上式展开取实部得：)sin(10),(30ztatzHx（3）正弦场中的坡印廷定理dwwjdPPPSdSemTemS)(2)(平均平均其中241Hwm 平均为磁场能量密度的平均值，241Ewe平均为电场能量密度的平均值。这里场量HE、分别为正弦电场和磁场的幅值。正弦电磁场的坡印廷定理说明：流进闭合面S内的有功功率供闭合面包围的区域内媒质的各种功率损 耗；而流进（或流出）的无功功率代表着电磁波与该区域功率交换的尺度。 （4）亥姆霍兹方程（正弦电磁场波动方程的复数形式）002222H
23、kHEkE，式中22k称为正弦电磁波的波数。2、 理想介质中的均匀平面波（1）均匀平面波的波动方程及其解平面波是指波阵面为平面的电磁波。均匀平面波是指波的电场E和磁场H只沿波的传播方向变化，而在波阵面内E和H的方向、振幅和相位不变的平面波。一般说来，大多数源辐射的电磁波为球面波。kvdtdz p，pv通常称为波的相速度。（2）均匀平面波的传播特性波在一个周期中传播的距离称为波长，用表示。波长与频率、相速的关系为)(221kkfvp其中，周期是波在时间上的重复量，波长是波在空间上的重复量。电场与磁场的振幅比为：yx HE称为媒质的 本征阻抗，在自由空间中，37712000 0，电场能量密度： 2
24、2Ewe，磁场能量密度：22Hwm，且二者满足关系：emwEHHw2222 22 。标准文案大全结论：沿z方向传播的均匀平面波，若电场在x方向，则磁场在y方向，电场与磁场总是相互垂直，并垂直于波的传播方向，电场、磁场、波的传播方向三者满足右手螺旋关系。 3、 电磁波的极化 电磁波的极化表征在空间给定点上电场强度矢量的取向随时间变化的特性。当电场的水平分量与垂直分量相位相同或相差别180时为直线极化；当两分量的振幅相等，但相位差为90或270时为圆极 化（圆极化波分为左旋极化波和右旋极化波。如果我们面向电磁波传去的方向，电场矢量是顺时针方 向旋转的，这样极化的波称右旋极化波。如果电场矢量是逆时针
25、旋转的，这样的极化的波称左旋极化 波） ；当两分量的振幅和相位均为任意关系时为椭圆极化。4、媒质的损耗及分类工程上通常按的大小将媒质划分为：当210时，媒质被称为良导体；当221010时，媒质被称为半导电介质；当210时，媒质被称为低损耗介质。5、波在有耗介质中的传播 电磁波在导电媒质中的相速变慢，波长变短，场的振幅随波的传播按指数规律衰减。传播常数j，其中1)(121)(1222导电媒质中波的传播速度为1)(1212pv，在导电媒质中波的传播速度随频率变化，这种现象称为色散现象。 导电媒质中磁场能量大于电场能量。 6、相速是波阵面移动的速度，它不代表电磁波能量的传播速度，也不代表信号的传播 速度。而群速度才是电磁波信号和电磁波能量的传播速度。