《大学物理》课程教案.doc

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1、力学基础教案力学基础教案一 力学基础（分成 8 讲，共计 16 学时） 经典力学的基础,包括质点力学和刚体力学定轴转动部分.着重阐述动量,角动量,和能量等概念及相应的守恒定律. 狭义相对论的时空观是当今物理学的基本概念,它和牛顿力学联系紧密.为此,把狭义相对论归入经典力学的范畴.第 01 章 质点运动学（4 学时） 第 02 章 质点运动定律（1 学时） 第 03 章 动量守恒和机械能守恒（3 学时） 第 04 章 刚体的定轴转动（4 学时） 第 05 章 万有引力场（部分内容穿插到第 03 章） 第 18 章 相对论（4 学时）第 01 章 质点运动学（4 学时）教学内容 1-1 质点运动的

2、描述 1-2 加速度为恒矢量时的质点运动 1-3 圆周运动 1-4 相对运动基本要求 1掌握位置矢量、位移、加速度等描述质点运动及运动变化的物理量.理解这些物理量的矢量性、瞬时性和相对性. 2理解运动方程的物理意义及作用.掌握运用运动方程确定质点的位置、位移、速度和加速度的方法，以及已知质点运动的加速度和初始条件求速 度、运动方程的方法 3能计算质点在平面内运动时的速度和加速度，以及质点作圆周运动时的角速度、角加速度、切向加速度和法向加速度 . 4理解伽利略速度变换式, 并会用它求简单的质点相对运动问题 重点： 1掌握位置矢量、位移、速度、加速度、角速度、角加速度等描述质点运动和运动变化的物理

3、量，明确它们的相对性、瞬时性和矢量性。2确切理解法向加速度和切向加速度的物理意义；掌握圆周运动的角量和线量的关系，并能灵活运用计算问题。 3理解伽利略坐标、速度变换，能分析与平动有关的相对运动问题。难点： 1法向和切向加速度 2相对运动问题第 01-1 讲1-1 质点运动的描述 1-2 加速度为恒矢量时的质点运动（内容打乱当例子讲） 教学过程 一、参考系 为了确定物体的位置而选作参考的物体称为参考系。要作定量描述，还应在参考系上建立座标系。 二、位矢与位移（为简化，讨论二维情况）位置矢量（位矢） ， rxiy j大小 方向 22|rrxycosx r运动方程运动方程 ( )( )( )( )r

4、r tx t iy t jz t k分量式( ) ( ) ( )xx t yy t zz t 消去参数t ，可得轨道方程轨道方程（质点运动轨迹的曲线方程）： ( , )0f x y 位移矢量（位移）：()()BABABArrrxxiyyj?注：一般情况下，路程位移，极限时，0t ?drAB三、速度平均速度：，方向：rvt? ?r?瞬时速度： drdxdydzvijkdtdtdtdt， 方向余弦：， 。 。 。 ， 。 。 。222 xyzvvvvcosx r速率，是质点路程对时间的变化率：dsvdt例 1：（课本 P7，例 1）设质点运动方程为， ， 2824tr ttij SI求（1）时的，

5、 （2）运动轨迹。 3tsv解：（略）例 2 （课本 P7，例 2）、由刚性杆 连接，在光滑轨道上滑行。若以恒定的速率向左滑，ABlAv问：当时的速度？60B例 3（课本习题 1-3）如图所示，湖中有一小船，有人用绳绕过岸上 h 高度处的定滑轮拉湖中的船向岸边运动。设该人以 匀速率v0收绳，绳不伸长、湖水静止，求小船的运动速度 u。四、加速度，是质点速度对时间的变化率：22dvd radtdt计算式：yx xydvdvaija ia jdtdt22 xyaaaa例 3：已以知一质点作匀加速直线运动，加速度为。求：它的运动方程。a解： dvadt直线运动 0000tvvadtdvatvvvvat

6、又0dxvvatdt2 000001 2txxvat dtdtxxv tat故2 01 2xxvtat小结 运动学问题有两类：已知运动学方程求速度、加速度（微分法） 已知加速度（或速度）和初始条件，求速度、位移。例 4 斜抛运动（课本 p12-13 内容）第 01-2 讲1-3 圆周运动 1-4 相对运动教学过程 一、自然坐标系：沿轨道上某点，取切向和法向为两轴tene 二、圆周运动的法向加速度与切向加速度0000limlimlimlimntntttttvvvvvatttt ? ?ntnnttaaa ea e先求：显然是速率的变化量，故，方向：切向。tatv?tdvadt（时，与同向，故切向！

7、）0t ?tv?v再求：由相似形得 即：na nvv RBC?nvvBCR ?当即时，弦长=弧长。0t ?0?BCBC故200limlimn nttvvsvatRtR ? ?方向：时，故“法向”0t ?nvv ?2ttnntndvvaa ea eeedtR 222 2t tndvvaadtRa=a推广至一般曲线：2 ,ntvdvaadt曲率半径说明：由速率变化引起，由速度方向变化引起。tana三、圆周运动的角量描述（这是课本第 4-1 节的内容，为了减少第 04 章的压力，调整到第 1-3 节来）课本，自己阅读掌握：.18p线量角量关系 rvrwdrvdtdwdt2 2 nvarwRdvadt

8、dw dttdvardt匀变速率圆周运动2 022 001 2 2ttw ttwwwwt 例 4（课本 P19 例）：飞机在高空点时的水平速率为 1940，沿近似圆弧的曲线俯冲到点，速率 2192，经历时间为 3，设圆弧半径A/km hB/km hs 为 3.5，俯冲过程可视为匀变速率圆周运动，不计重力加速度的影响，km 求：（1）点加速度 （2）经历的路程。BAB三、相对运动 1 相对运动aaa ABACBCABACBCvvv2 时空观： 经典力学中，时间与空间的测量与参考系无关，即绝对。而质点、和轨迹与参考系的选择有关，即相对。r?v经典运用伽利略变换： 例 5甲在车上发射弹丸，乙在地上看

9、是竖直的。，求：。10(/ )um s60v解： vuv 10 3(/ )vutgm sxxvtyyzztt 例 6火车以 36的速度向东行驶，相对于地面竖直下落的雨滴，在车玻璃上形成的雨滴与竖直成。求：雨滴对地、/km h30对车的速率分别如何？解：动体雨滴动系火车静系地第 02 章 质点运动定律（1 学时）教学基本要求 一 掌握牛顿定律的基本内容及其适用条件. 二 熟练掌握用隔离体法分析物体的受力情况,能用微积分方法求解变力作用下的简单质点动力学问题 .课本内容 2-1 牛顿定律 2-2 物理量的单位和量纲 2-3 几种常见的力 2-4 惯性参考系 力学相对性原理 2-5 牛顿定律的应用举

10、例知识点 1 牛顿三定律 2 单位和量纲 3 常见的力 重点： 1. 牛顿三定律的基本内容。 2. 应用牛顿定律解题的基本思路，特别是用微积分方法求解一维变力作用下的质点动力学问题。 3. 在非惯性系中求解力学问题；惯性力的物理意义难点 1变力作用下的质点运动问题。第 02-1 讲（1 学时）教学过程 一、牛顿三定律牛一定律：惯性定律。时守恒0F v牛二定律： d mvd pdvFmmadtdtdt 牛三定律： FF 二、惯性参照系 牛顿运动定律成立的参照系为惯性参照系。 生活实践和实验表明：地球可视为惯性系。车、地都是惯性系；此时车厢不再是惯性系 1力学相对性原理vvu 因：是常量，故： （

11、不同惯性系下，相同的力学形式）uaa推广：“不同惯性系下，牛顿力学的规律都等价” 力学相对性原理2非惯性系与惯性力 质量为 m 的物体，在平动加速度为 a0的参照系中受的惯性力为0iFma 第 03 章 动量守恒、能量守恒（3 学时） 教学基本要求教学基本要求教学基本要求 1理解动量、冲量概念,掌握动量定理和动量守恒定律 . 2掌握功的概念,能计算变力的功,理解保守、力作功的特点及势能的概念,会计算万有引力、重力和弹性力的势能 . 3掌握动能定理、功能原理和机械能守恒定律, 掌握运用守恒定律分析问题的思想和方法. 4了解完全弹性碰撞和完全非弹性碰撞的特点 .教学内容 3-1 质点和质点系的动量

12、定理 3-2 动量守恒定律 3-4 动能定理 3-5 保守力与非保守力 势能 3-6 功能原理 机械能守恒定律 3-7 完全弹性碰撞 完全非弹性碰撞第 03-1 讲（1 学时） （第 02-1 讲与第 03-1 讲合一）3-1 质点和质点系的动量定理 3-2 动量守恒定律 知识点： 1 动量定理：合外力的冲量等于质点（或质点系）动量的增量。其数学表达式为2动量守恒定律 当一个质点系所受合外力为零时，这一质点系的总动量矢量就保持不变。即在直角坐标系中的分量式（略）3. 质点的角动量定理质点的角动量：对某一固定点有 vrmprL 角动量定理：质点所受的合外力矩等于它的角动量对时间的变化率iittP

13、PPPdtF,1221常矢量时当外 iii iivmPF,0 iiiFrMdtLdM4.角动量守恒定律 若对某一固定点而言，质点受的合外力矩为零，则质点的角动量保持不变。即重点： 1.掌握动量定理。学会计算变力的冲量，并能灵活应用该定理分析、解决质点在平面内运动时的力学问题。 2.掌握动量守恒定律。掌握系统动量守恒的条件以及运用该定律分析问题的思想和方法，能分析系统在平面内运动的力学问题。 3.掌握质点的角动量的物理意义，能用角动量定理计算问题。 4.掌握角动量守恒定律的条件以及运用该定律求解问题的基本方法。难点： 1. 计算变力的冲量。 2. 用动量定理系统动量守恒分析、解决质点在平面内运动

14、时的力学问题。 3. 正确运用角动量定理及角动量守恒定律求解问题。教学过程 3-1 动量定理 引言：牛二定律揭示了力是改变运动状态的原因。此外，力作用于质点或质点组往往还有一段持续时间和持续空间。 一、冲量 质点的动量定理 d pFF dtd pd mvdt ?变形 212121ttF dtppmvmv ?积分动量定理：在给定的时间间隔内，外力作用在顶点上的冲量，等于质点在此时间内动量的增量。矢量性：某方向上的外力只改变该方向的。p 优点：可忽略中间复杂过程，只看初末状态。 二、质点组的动量定理常矢量时当0,0LLM1111021ttFf dtpp 2122120ttFf dtpp +， 21

15、1212211020ttFFffdtpppp 由牛三定律得，12ff 故 1212102021ttFF dtpppp 推广： 021ttF dtpp 外动量定理的微分形式：（质点组）d pFdt 外例 1 已知:：的弹性刚球,设碰撞时间, 求:平均冲力(钢板所受)0.05mkg0.05ts1210/vvm s解法一：21coscos2cosxxxFtmvmvmvmvmv ?210yyyFtmvmv ?（小球所受）2cosxyxmvFFFFt ? 解法二：据矢量三角形，由几何边角关系求解。2Ftm vmv? ?例 2（练习册 例 3-6）如图，用传送带 A 输送煤粉，料斗口在 A 上方高 h=0

16、.5m 处，煤粉自料斗口自由落在 A 上，设 料斗口连续卸煤的流量为 qm=40kg/s，A 以 v=2.0m/s 的水平速度匀速向右移动。求装煤的过程中，煤粉对 A 的作用力的大小和 方向. (不计相对传送带静止的煤粉质重) 3-2 动量守恒定律时，0F 外0p ?注：内外时，近似认为动量守恒。?，但在某一方向上分量为零，则该方向上有动量守恒0F 外广泛适用，牛顿运动定律则不适于微观领域。例 3 炮车以仰角发射，相对于炮筒出口速度为。不计车与地面摩擦。求：炮车反冲速度大小。Mmmv解：（相对运动+动量守恒）综合题设所求为。水平方向上动量守恒；统一参照系（地）Vcosm vVMVcosmVvM

17、m例 4（练习册 例 3-5）三个物体 A、B、C 每个质量都是 M。B、C 靠在一起，放在光滑水平桌面上，两者间连 有一段长为 0. 4m 的细绳，原先放松着 B 的另一侧用一跨过桌边的定滑轮的细绳与 A 相连(如图)。滑轮和绳子的质量及 轮轴上的摩擦不计，绳子不可伸长。问： (1) A、B 起动后，经多长时间 C 也开始运动? (2) C 开始运动时速度的大小是多少? (取 g=10ms-2) h A v 第 03-2 讲3-4 动能定理 3-5 保守力与非保守力 势能 3-6 功能原理 机械能守恒定律 3-7 完全弹性碰撞 完全非弹性碰撞知识点： 1功的定义 质点在力F的作用下有微小的位

18、移 dr（或写为 ds） ，则力作的功定义为和位移的标积，即coscosFdsrdFrdFdA对质点在力作用下的有限运动，力作的功为bardFA在直角坐标系中，此功可写为bazbaybaxdzFdyFdxFA应当注意，功的计算不仅与参考系的选择有关，一般还与物体的运动路径有关。只有保守力（重力、弹性力、万有引力）的功才只与始末位置有关， 而与路径形状无关。 2. 动能定理 质点动能定理：合外力对质点作的功等于质点动能的增量。2 02 21 21mvmvA质点系动能定理：系统外力的功与内力的功之和等于系统总动能的增量。0KKEEAA内外 应当注意，动能定理中的功只能在惯性系中计算。3. 势能 重

19、力势能：零势面的选择视方便而定。弹性势能：规定弹簧无形变时的势能为零，它总取正值。万有引力势能：取无穷远处为零势点，它总取负值。4. 功能原理 )()( 00PKPKEEEEAA非保内外 即：外力的功与非保守内力的功之和等于系统机械能的增量。5. 机械能守恒定律 外力的功与非保守内力的功之和等于零时，系统的机械能保持不变。即 常量时，当非保内外PKEEAA0重点： 1.熟练掌握功的定义及变力作功的计算方法。 2.理解保守力作功的特点及势能的概念，会计算重力势能、弹性势能和万有引力势能。 3.掌握动能定理及功能原理，并能用它们分析、解决质点在平面内运动时的力学问题。 4.掌握机械能守恒的条件及运

20、用守恒定律分析、求解综和问题的思想和方法。难点： 1.计算变力的功。 2.理解一对内力的功。 3.机械能守恒的条件及运用守恒定律分析、求解综和问题的思想和方法。教学过程 3-4 动能定理前面讲了力对时的积累效果： 那么，力对空间的积累效果？2121ttF dtpp ?由牛顿运动定理：22 21221111 22rvrvdvdv drdvFmmmvdtdr dtdtF drmvdvWmvmv?功：（中学中）( ,)cos,WFSF SWF S WFSF S ?方向一致中学 （方向不一致）大学：变力，则把微分： FScosbbaaWF dSFdS ?几个力作功之和：（代数和）合力作功=各力作功之和

21、：12WWW功率：做功的快慢coscosdwdrpfFvF vdtdt ?平均功率：（瓦特）Wpt说明：功与能关系。功量度能，功是过程量，能是状态量忽略复杂过程，只须看看末状态！例 1：落入水中，刚接触水面时，水中浮力重力，水的阻力，为常量，求阻力对球作的功。m0vrFbv b解：建立坐标如图。由定义：rdxdxWF drbv dxbvbvdtdtxt ?22bv dtb v dt 其中，关系可由上次课知：vtrdvFbvmdt 00tvvbdvdtmv 0lnbvtmv0bt mvv e代入：222 000 022211122tbtbtbt mmmmWbvedtbvemveb ?3-5 势能

22、 引言：功可以量度功能，一些特殊力作功还可以引入另一种能-势能 一、万有引力作功2cos()m mdWF drGdrr211ABBAABrrdrWdWGmmGmmrrr 表明：只与初末位置有关，与路径无关。二、重力作功dWG drmgdy ?2121BAyyWdWmgdymghmgh 表明：只与初末位置有关，与路径无关。三、弹性力作功2122 2111 22xxdWFdxkxdxWkxdxkxkx 表明：只与初末位置有关，与路径无关。1 保守力：做功与路径无关的力数学语言：0lwF dr?常见的保守力：重力，万有引力，弹性力，库仑力常见的非保守力：摩擦力安培力2 势能：与位置有关的能量重力势能

23、：mgyPE引力势能：pmmEGr 弹性势能21 2PEkx21PPPWEEE 说明：1. ，都是状态量。kEpE2有相对性。pE3-6 功能原理 机械能守恒质点动能定理：.(1)0kkwEE质点系动能定理：(2)0kkwwwEE外保内非保内(2)整理，得 00kpkkpEEEEwwEww外非保内外非保内 功能定理显然，当时， 即机械守恒。0ww外非保内0E例 光滑圆环竖直放置，A 为轻弹簧原长 R，小球 m 运动到底 B 点时对环没有压力，求弹簧劲度系数。解：m，弹簧，地球系统。G，T 为保守内力，做功； N 为外力，不做功。故 ，系统的能量守恒：AB(1)022112sin3022mgRR

24、mvkR对 B 由牛顿第二定律：(2)2vkRmgmR联立（1） ， （2） ，解得：2mgkR第 04 章 刚体的定轴转动（4 四学时） 教学基本要求教学基本要求教学基本要求 一 理解描写刚体定轴转动的物理量，并掌握角量与线量的关系. 二 理解力矩和转动惯量概念，掌握刚体绕定轴转动的转动定理. 三 理解角动量概念，掌握质点在平面内运动以及刚体绕定轴转动情况下的角动量守恒问题. 四 理解刚体定轴转动的转动动能概念，能在有刚体绕定轴转动的问题中正确地应用机械能守恒定律，能运用以上规律分析和解决包括质点和刚体的 简单系统的力学问题.第 04-1 讲教学内容 1.转动惯量2.刚体定轴转动定律 教学要

25、求 1.理解转动惯量2.掌握转动定律，会熟练解题 知识点： 1.描述刚体定轴转动的物理量及运动学公式。 2.刚体定轴转动定律IM 3.刚体的转动惯量2iirmI（离散质点） dmrI2（连续分布质点）平行轴定理 2mlIIc4.定轴转动刚体的角动量定理定轴转动刚体的角动量 IL 5.角动量守恒定律 刚体所受的外力对某固定轴的合外力矩为零时，则刚体对此轴的总角动量保持不变。即6.定轴转动刚体的机械能守恒 只有保守力的力矩作功时，刚体的转动动能与转动势能之和为常量。常量cmghI2 21常量时当外iiIM,0式中hc是刚体的质心到零势面的距离。重点： 1.掌握描述刚体定轴转动的角位移、角速度和角加

26、速度等概念及联系它们的运动学公式。 2.掌握刚体定轴转动定理，并能用它求解定轴转动刚体和质点联动问题。 3.会计算力矩的功、定轴转动刚体的动能和重力势能，能在有刚体做定轴转动的问题中正确的应用机械能守恒定律。 4.会计算刚体对固定轴的角动量，并能对含有定轴转动刚体在内的系统正确应用角动量守恒定律。难点： 1.正确运用刚体定轴转动定理求解问题。 2.对含有定轴转动刚体在内的系统正确应用角动量守恒定律和机械能守恒定律。教学过程 4-1 刚体的定轴转动 一基本概念 1刚体：物体内任意两点间距离恒定的理想模型。2平动：所有点轨迹相同，或任两点连线方向不变。3转动：所有点都绕同一直线（轴）作圆周运动。轴

27、不动定轴转动轴的位置或方向改变瞬时轴注：一般刚体平动+转动，所有点与质心的平动情况一致，故用质心的平动代表整个刚体的平动。4角量角位移： t角速度： 方向：右手螺旋d dt角加速度： 单位：d dt2rad s关系： vr4-2 转动定理 转动惯量力质点运动的原因；力矩刚体转动的原因sinMrFMrF 1 转动惯量第 i 个质点动能：22211 22kiiii iEmvmr整个刚体动能：2222111 222kiii iEmvmrI比较：2211,22Imv 22i iImrIr dm 转动惯量离散转动惯量连续I 三要素：质量大小，质量分布，转轴位置（如图）例 已知：l,m 匀质长棒。求：（1

28、）过中心轴的。1J（2）过端点轴的。2J解：（1）222 22 1 01212lJr dmr drmJr drmll(2) 222 2 01 3l Jr dmr drml可知：2 21JJmd平行轴定理：2 cJJmd例 已知：m,R 匀质圆盘，轴过圆心并垂直盘面，求 ？J 如图：在 rr+dr 取细环，2220122R Jr dmrrdrmR 2 转动定律假设： 在平面内,iiF fiiiFfm a （切向） ititiiti iFfmamr （周r）2 it iit iiit ii iF rf rma rmr （求和）2 it iit ii iF rf rmr比较： MJFma例 已知：，

29、光滑， 求：,ABmmRcm（1）A 的加速度 a (2) 若滑轮受阻力，力矩为 求 a ?fM解：（1）对 A：(1)1ATm a对 B：(2)2BBm gTm a对 C：(3)2 211 2CaT RT RJJJm RR其中：21 2CJm R联立可得：1 2BABCm ga mmm 可见，当很小或不计时，所得 a 即为质点运动中的Cm（2）此时只须将（3）换成：(4)21fT RT RMJ联立（1） ， （2） ， （4） ，可得！第 04-2 讲教学内容1. 角动量守恒2转动动能定理 教学要求 掌握 1，2 能熟练解题教学过程 4-3 角动量 角动量守恒定律质点 ： 力对时间的积累动量

30、守恒力对空间的积累动能守恒刚体： 力矩对时间的积累角动量守恒力矩对空间的积累转动动能定理一、质点的角动量定理 质点的角动量L sinLrpmrvLmrv 质点的角动量定理2121ttd pFdt d prFrdt dLMdtMdtdLMdtLL 当0ML 恒 动量矩守恒！二、刚体的角动量定理1 质点：2Lrmvmr刚体：2 i iLmrJ比较：pmv 2 角动量定理：质点：i idLMdt刚体质点系：iiidMMLdt内外故有：IddLMMJdtdt外3 当 M=0 时，有 J=恒（质点角动量定理）例 1 竖直光滑环 R，m 小球，开始静止于水平点 A，求：滑到 B 点时对 0 的 L 和。解

31、 1：分析受力，由动量定理222300sincosldLmgRMdt dLmRmRdtLdLm gRd 又知：L解 2：由质点动能定理：22312 sinsin02sin2gmg Rm rLmRmgRR角动量守恒例 2已知：M，L，m, ，光滑轴嵌入，。02,3vL21 3JML求：碰后杆角速度。解：m,M 系统外力过轴， 即 M=0，故角动量守恒：022 33vmvLmvLJR解得：=？刚体动量矩定理例 （p.152：4-15）m,R 匀质圆盘，以转动，与桌面摩擦系数 求：t=？停止。解：盘在摩擦力矩的作用下停止转动， 由角动量定理201 20tfJmRM dtJ20223RfmMr d m

32、grgrdrmgRR代入， 解得， 3 4Rtg 4-4 刚体定轴转动动能定理 上节：力矩的时间累积作用。 本节：力矩的空间累积作用。dddMJJJdtdt d2211QQMdJ d 合外力矩作功=转动动能增量。22 2111 22WJJ说明：1、功ttdwFdSFrdMd2、功率ddPMMdtdt3、转动动能。刚体势能质点动能：im2211 22iiiimvm r刚体：22211 22kiiEmrJ刚体势能可视为质心的势能。例 m、l 匀质细竿，自由下摆。求：1）刚开始时 21 3Jml2）竖直时 3）竖直时 cAvv、解：（1） 2lmgJB3 2g l（2） 故 0M 0（3）受力分析：

33、G、N。N 过 O 点垂直于接触面，大小方向变化，但；变为力矩，故由动能定理：0NMGM2102GMdJ22 011cos222lmgdmglJ 解得， 3g l故 132cvRgl3Avlgl例 竿 m、l 水平释放，碰 m, m 滑行 S 停止，。求：撞后竿中点 c 距地面。说明左右摆条件。maxh解：（1）杆自由摆动，由机械能守恒：21 22lmgJ（2）碰撞过程：冲力（内） ，摩擦力（外） ，棒，物系统角动量守恒：（大于 0 左摆；反之）JmvlJ（3）m 滑行过程：匀减速直线运动220mgmaasv 或（3）动能定理：21 20mgsmv联立（1） ， （2） ， （3） ，得33

34、2glgs l0606lsls大于：大于左摆小于：小于右摆（4）碰后至摆停，机械能守恒2 maxmax13622lmghJhssl问题1.球体绕直径 J 怎么求? 2.第二章习题最后一题.3.课后 3-21,第二宇宙速度.第 18 章 相对论（略讲）主要内容 1 基本原理 2 时间膨胀和尺度收缩 3 动量,能量关系知识点： 1.爱因斯坦狭义相对论的基本假设。 2. 洛仑兹坐标变换 3.长度收缩 4.时间膨胀 5.相对论速度变换 6.狭义相对论中的质量和能量 E=mc2，2201cvmm 2201 cvvmmvp 静能 E0=m0c2 动能 EK=mc2-m0c2 能量动量关系 E2=(cP)2

35、 + (m0c2)2重点： 1. 理解爱因斯坦狭义相对论的两条基本假设。 2. 正确理解和应用洛仑兹坐标变换公式。 3.理解长度收缩、时间膨胀以及同时性的相对性等概念，并能用以分析问题。 4.理解狭义相对论中的质量、动量和能量的关系，并能用以分析、计算有关的问题。 5.了解相对论速度变换。难点： 1.理解长度收缩、时间膨胀以及同时性的相对性等概念，并能用以分析问题。 2.理解狭义相对论中的质量、动量和能量的关系，并能用以分析、计算有关的问题。教学过程18-1伽利略变换式 牛顿的绝对时空xxvtxxvtyyyyzzzztttt 或xxxxyyyyzzzzvvvaavvaaavvaa 即 a力学规

36、律对一切惯性系统都等价。 （经典）时空观：时间，空间是彼此无关的，与物质和运动无关的绝对的东西。 狭义相对论18-2麦克尔逊-莫雷实验按照经典理论，应有一个参照系与绝对空间相对静止，即绝对参照系。麦克尔逊-莫雷实验恰恰证明了绝对参照系不存在！为解释这一实验结 论，引出。18-3狭义相对论的基本原理 洛仑兹变换式爱因斯坦两个基本假设：1.2.相对论原理：物理学定律对所有惯性系都等价。光速不变原理：光在真空中的速度相等。洛仑兹变换： 2222 22222211111111xxvtxxvt vv cc yyyyzzzzvxvxttttccvv cc 或18-4狭义相对论的时空观1刚性棒相对与静止中测

37、得两端坐标：； ss1 021Lxx又在 s 中同时测得两端坐标：。21Lxx由洛仑兹变换： 02121212222222211111111LxxxvtxvtxxL vvvv cccc2021vLLc或 例 练习册 16-1，16-6。2时间膨胀（时钟延缓）系中一事件在处，发生，处发生另一时间；s 1t 2tS 系中时钟测得：事件 I；事件 II。1, 1x t22,x t 212121222222222211111111vvttttttttccvvvv cccc 例16-5 3同时相对性 设 s 系下 a,b 两点同时发生两件事， （同时不同地）则有：；0,0baxxxt 而若系以 v 相对 s 运动，则观察到：s 22222222222111101111ba bababababavxvxvtttttttxxxxcccvvvv cccc 结论 同时不同地不同时不同时不同地同时20vtxc 同时同地必同时注：事件的先后（因果）顺序决不会颠倒。18-6相对论动量和能量相对论动力学基础引入： 00222211mm vm vpmv vv cc 静能：2 00Em c总能：2Emc动能：2 0022111kEEEm c v c 质能关系：2Ecm基本方程： ddvdmFmvmvdtdtdt