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1、运算放大器电路固有噪声的分析与测量 hesp 导语：本文将讨论决定运算放大器 op amp 固有噪声的根本物理关系。集成电路设计人员在噪声和其他运算放大器参数之间进展了一些性能折衷的设计 本文将讨论决定运算放大器 op amp 固有噪声的根本物理关系。集成电路设计人员在噪声和其他运算放大器参数之间进展了一些性能折衷的设计，而电路板和系统级设计人员将从中得到一些启发。另外，工程师们还能理解到，怎样根据产品讲明书的典型标准在室温及超过室温时估算最坏情况下的噪声。 最坏情况下的噪声分析和设计的 5 条经历法那么 大多数运算放大器产品讲明书列出的仅仅是一个运算放大器噪声的典型值，没有任何关于噪声温度漂
2、移的信息。电路板和系统级设计人员希望能根据典型值找出一种可以估算最大噪声的方法，此外，这种方法应该还可以有效地估算出随着温度变化的噪声漂移。这里给出了一些有助于进展这些估算的根本的晶体管噪声关系。但是为了能准确地利用这些关系，我们有必要对内部拓扑构造如偏置构造和晶体管类型等等进展一些理解。不过，假如我们考虑到最坏情况下的构造，也可以做一些包括大多数构造类型的概略性讲明。本节总结了最坏情况下的噪声分析和设计的 5 条经历法那么。下一节给出了与这些经历法那么相关的具体数学计算方法。 经历法那么1：对半导体工艺进展一些改变，不会影响到宽带电压噪声。这是由于运算放大器的噪声通常是由运算放大器偏置电流引
3、起的。一般讲来，从一个器件到另一个器件的偏置电流是相对恒定的。在一些设计中的噪声主要来自输入 ESD 保护电阻的热噪声。这样的话，宽带噪声的变化超过典型值的 10% 是非常不可能的。事实上，很多低噪声器件的这种变化一般都低于 10%。请参见图 7.1 例如。 宽带电流噪声要比电压噪声更轻易受影响主要是对双极工艺而言。这是由于电流噪声与基极电流亲密相关，而基极电流又取决于晶体管电流增益 beta。通常来讲，宽带电流噪声频谱密度的变化不到 30%。 图 7.1 基于典型值估算的室温条件下的宽带噪声 经历法那么 2：放大器噪声会随着温度变化而变化。对于很多偏置方案 bias scheme 来讲如，与
4、绝对温度成正比的方案，PTAT，噪声以绝对温度的平方根成正比地增大，因此在大范围的工业温度内噪声的变化相对很小如，在 25 至 125 之间仅发生 15% 的变化。但是，一些偏置方案如，Zero-TC可以产生与绝对温度成正比的噪声。对于这种最坏情况而言，在同一温度范围内噪声变化为 33%，请参见图 7.2 图解。 图 7.2 噪声在最坏情况下和典型情况下的变化与温度的关系 经历法那么 3：1/f 噪声如，闪烁噪声极易受工艺影响。这是由于晶体构造制造工艺经过中会产生一些瑕疵，1/f 噪声的产生那么与这些瑕疵有关。因此，只要半导体工艺得到很好的控制，那么 1/f 噪声就不会出现较大的漂移。制造或者
5、工艺变化都会给 1/f 噪声带来宏大的变化。大多数情况下器件产品讲明书都给出了 1/f 噪声的最大值，却没有提及工艺或者最终测试时对器件进展的测量。假如产品讲明书没有给出 1/f 噪声的最大值，那么，假定在并没有对工艺控制进展优化来减少 1/f 噪声的情况下，三种变化因素可用来估算最坏情况下的噪声，请参见图 7.3。 图 7.3：最坏情况下的 1/f 噪声估算 经历法那么 4：电路板和系统级设计人员需要理解的一点是，Iq 和宽带噪声呈负相关。严格来讲，噪声与运算放大器输入差动级的偏置相关。但是，由于这类信息还没有正式公布过，所以我们可以假定 Iq 与差动级偏置成正比。对于低噪声放大器来讲，这个
6、假设是成立的。 一般讲来，宽带噪声与 Iq 的平方根成反比。但是，对于不同的偏置方案这个反比关系也会发生变化。此条经历法那么有助于电路板和系统级设计人员更好地理解 Iq 和噪声之间的折衷方法。例如，设计人员不应该指望放大器带有极低的静电流，进而产生低噪声。图 7.4 图讲解明了该关系。 经历法那么 5：FET 运算放大器固有电流噪声非常低。这也讲明了双极与 FET 晶体管以及噪声之间的差异。由于 FET 放大器的输入栅极电流比双极放大器的输入基极电流小得多。相反，在给定一个偏置电流值如，输入级的集电极电流或者漏极电流的情况下，双极放大用具有更低的电压噪声，请参见图 7.5 的多个例如。 运算放
7、大器 类型 Iq mA in fA/rt-Hz en nV/rt-HzOPA277 双极 0.79 200 8OPA211 双极 3.6 1500 1.1OPA227 双极 3.7 400 3OPA348 CMOS 0.045 4 35OPA364 CMOS 1.1 0.6 17OPA338 CMOS 0.53 0.6 26图 7.5 MOS 放大器与双极放大器的电压及电流噪声的比照双极噪声的具体数学计算方法 图 7.6 说明了双极晶体管噪声模型的原理。图 7.7方程式 1、2 和 3中给出了双极晶体管的根本噪声关系。在该局部中，我们将利用这些方程式，以得出一些根本关系，而经历法那么就是基于这
8、些根本关系得出的。 图 7.6 双极晶体管噪声模型 图 7.7 双极噪声根本关系 利用方程式 1 进展分析：双极热噪声 方程式 1 讲明了一个双极晶体管基极中的物理电阻热噪声。在一个集成电路运算放大器中，电阻器通常是由与差动输入级基极串联的 ESD 保护电路提供的，如图 7.8 所示。在一些情况下，这种噪声是主要的噪声源。对大多数集成电路工艺而言，为该电阻设置 20% 容差值是公道的。图 7.9 显示，输入电阻出现 20% 的变化时噪声会相应地发生 10% 的变化。 图 7.8 运算放大器噪声热噪声分量 图 7.9 热噪声容差 利用方程式 2 进展分析：双极集电极散粒噪声 方程式2给出了一个双
9、极晶体管集电极散粒噪声的关系。为了更好的理解这种关系，将其转换成一个电压噪声 Vcn见图 7.10可以讲是好处多多。假如输入级偏置方案为已知项，那么可以进展一步将公式简化。运算放大器输入级偏置方案有两类型，一类是可以迫使集电极电流与绝对温度 PTAT 成正比。对于一个与绝对温度成正比的偏置方案来讲，集电极电流可以被视为一个常量与绝对温度的乘积。图 7.11显示了简化的 Vcn 方程式，该方程式基于一个 PTAT 偏置方案。其主要的计算结果是，噪声与温度的平方根成正比，而与 Ic 的平方根成反比。这样的计算结果讲明了低噪声放大器总是具有强静态电流的原因。第四个经历法那么就是据此得出的。该计算结果
10、还说明，运算放大器噪声会随温度升高而增大。这就是第二个经历法那么的理论根底。 图 7.10 将电流噪声转换成电压噪声 图 7.11 PTAT 偏置的集电极噪声电压 在一个集电极电流偏置不会随温度变化而发生漂移的“Zero-TC配置中，运算放大器输入级同样会被偏置。图 7.12 显示了基于 Zero-TC偏置构造的简化的 Vcn 方程式。其主要的计算结果是，噪声与温度的平方根成正比，而与 Ic 的平方根成反比。由于受温度变化的影响很大，所以 Zero-TC 配置与 PTAT方法相比有缺乏的方面。需要留意的是，按照第二经历法那么，这是最坏情况下的表现。 图 7.12 Zero-TC偏置集电极噪声电
11、压 当 Ic 变动时，可以利用图 7.11 和图 7.12 的计算结果来确定噪声的改变量。在两种情况下，噪声均与 Ic 的平方根成反比。在一款集成电路运算放大器设计中，噪声通常主要来自差动输入级。不幸的是，产品讲明书并没有给出有关该放大器偏置的信息。为了得到一个大概的估算值，您可以假设 Ic 的变化是与静态电流 Iq 的变化成正比例的。总之，输入级偏置要比 Iq 更好控制，因此这是一个保守的估算值。图 7.13 显示了一款 OPA227 在最坏情况下的噪声估算值。需要留意的是，在此情况下，Iq 的变化对噪声几乎没有影响。就大局部实际设计而言，这种变化不会超过 10%。请留意，热噪声变量和散粒噪
12、声变量Ic 变量均不大于 10% 是第一个经历法那么的理论根底。 图 7.13 基于 Iq 变量的最坏情况噪声 利用方程式 3 进展分析：双极基极散粒噪声和闪烁噪声 方程式 3 描绘的是双极晶体管基极散粒噪声和闪烁噪声，该噪声源与运算放大器中的电流噪声相类似。也可以将该电流噪声转换成电压噪声请参见图 7.14。对 PTAT 和 Zero-TC 偏置构造进展分析，可不像对集电极电流散粒噪声进展分析那么简单。这是由于偏置方法是为了对集电极电流进展控制而设计的，并且此种关联不会跟随基极电流。例如，一款带有 Zero-TC 集电器电流的器件不会有 Zero-TC 基极电流，由于双极电流增益随温度的变化
13、而变化。 方程式 3 中的散粒噪声分量是造成宽带电流噪声的主要原因。请留意，电流噪声与 Ib 的平方根成正比，这就是宽带电流噪声要比宽带电压噪声更轻易受影响的原因所在。Ib 的变化是由晶体管的电流增益 beta 造成的。 请留意，散粒噪声分量的形式与方程式 2 中的噪声分量形式一样。因此，除很难预计基极电流的温度系数以外，其他分析方法是一样的。所以为了简化起见，我们将不会把 Ib 散粒噪声的温度信息包括在内。如图 7.14 所示，我们可以将闪烁噪声分量转换成一个电压噪声。请留意，闪烁噪声随温度的升高而增大，并随 Ic 的变化而降低。然而，闪烁噪声极易受工艺变化的影响，以致于闪烁噪声常量的变化可
14、能会成为噪声的主要来源。这不同于常量不受工艺变化影响的宽带情况。第二个经历法那么就是基于这个根本关系得出的。 图 7.14 闪烁噪声电压关系 b FET 噪声具体的数学计算方法/b 图 7.15 为 MOSFET 和 JFET 晶体管噪声模型示意图。图 7.16方程式 4 和 5给出了 FET 晶体管的根本噪声关系。在这一节里，我们将利用这些方程式来讲明该经历法那么也同样适用于 FET 晶体管。图 7.17 为处理过的热噪声方程式，该方程式用于强反相 strong inversion FET 的 PTAT 和 Zero-TC 偏置。强反相是指 FET 偏置区。强反相的计算结果为热噪声与 Id
15、的四次方根成反比。热噪声与绝对温度的平方根成正比还是与绝对温度的四次方根成正比取决于偏置类型。因此，与双极放大器相比，Iq 或者温度上的变化对强反相 FET 放大器的影响要小得多。 图 7.15 双极晶体管噪声模型 图 7.16 根本 FET 噪声关系 图 7.17 强反相 FET 图 7.18 给出了将一个热噪声方程式用于弱反相 FET 的 PTAT 和 Zero-TC 偏置的操纵。弱反相是指 FET 偏置区。弱反相的计算结果为热噪声与 Id 的平方根成反比。热噪声与温度成正比还是与温度的平方根成正比取决于偏置类型。因此，弱反相 FET 放大器和电流及温度的关系与双极偏置放大器和电流及温度的
16、关系相似。 图 7.18 弱反相 FET 图 7.19为处理过的闪烁噪声方程式，该方程式用于强反相 FET 的 PTAT 和 Zero-TC 偏置。请留意，方程式中的“a为介于 0.5 和 2 之间的一个常数。因此，闪烁噪声可能和 Id 成正比，或和 Id 的幂成反比，这取决于“a的值。对于一款 Zero-TC 偏置方案来讲，闪烁噪声的值并不取决于温度。对于一款 PTAT 偏置方案来讲，闪烁噪声和温度的平方根成正比。 图 7.19 强反相 FET 闪烁噪声 图 7.20 显示了用于计算一个弱反相 FET 的 PTAT 和 Zero-TC 偏置的闪烁噪声方程式。请留意，“a是一个介于 0.5 至 2 之间的常数。因此，在所有情况下，闪烁噪声都与 Id 的幂成反比。就一个 Zero-TC 偏置而言，闪烁噪声将会与绝对温度成正比；就一个 PTAT 偏置而言，温度关系那么取决于 a 的值。 图 7.20 弱反相 FET 闪烁噪声 b总结与概述/b 本文中，我们讨论了一些有助于我们对最坏情况下的噪声和与温度相关的噪声进展估算的经历法那么。这此经历法那么还可以帮助那些电路板和系统级设计人员获得折衷设计的方法，而这些方法正是集成电路设计人员在低噪设计中所采用的。同时，还给出了这些经历法那么背后的具体数学计算方法。第 8 局部将主要对 1/f 噪声及“爆米花噪声进展更深化的讨论。 编辑:何世平