岩体力学在洞室工程中应用.ppt

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1、Q围岩：由于人工开挖使岩体的应力状态发生围岩：由于人工开挖使岩体的应力状态发生了变化，应力状态被改变了的岩体叫围岩。了变化，应力状态被改变了的岩体叫围岩。 Q二次应力状态：开挖后，无支护时，调整后的二次应力状态：开挖后，无支护时，调整后的应力状态（原始应力，又称一次应力状态）。应力状态（原始应力，又称一次应力状态）。 求二次应力状态时，要给出的基本条件：求二次应力状态时，要给出的基本条件： 原始应力原始应力 本构关系本构关系 岩体性质参数岩体性质参数第一页，共94页。第一页，共94页。二次应力为弹性分布（岩体坚硬，原岩应力小，不要支二次应力为弹性分布（岩体坚硬，原岩应力小，不要支护）。护）。二

2、次应力为弹塑分布二次应力为弹塑分布( (原岩应力大，岩体强度较低原岩应力大，岩体强度较低) ) 围岩分两部分：弹性区、塑性区围岩分两部分：弹性区、塑性区第二页，共94页。第二页，共94页。 稳定定义：地下工程工作期限内，安全和所需最小稳定定义：地下工程工作期限内，安全和所需最小断面得以保证，称为稳定。断面得以保证，称为稳定。 稳定条件稳定条件 ： 地下工程岩体或支护体中危险点的应地下工程岩体或支护体中危险点的应力和位移；力和位移； 岩体或支护材料的强度极限和位移极限。岩体或支护材料的强度极限和位移极限。 maxmaxUU , Umaxmax,UQ洞室工程稳定性洞室工程稳定性第三页，共94页。第

3、三页，共94页。地下工程稳定性可分为两类地下工程稳定性可分为两类自稳自稳：不需要支护围岩自身能保持长期稳定人工稳定人工稳定：需要支护才能保持围岩稳定第四页，共94页。第四页，共94页。定义定义：地下工程自身影响达不到地表的，称为深埋，：地下工程自身影响达不到地表的，称为深埋，反之称为浅埋。反之称为浅埋。（2 2）当埋深等于或大于巷道半径）当埋深等于或大于巷道半径R R0 0或其宽、高之半的或其宽、高之半的2020倍以上时，巷道影响范围（倍以上时，巷道影响范围（35 R35 R0 0 ）以内的岩体自重）以内的岩体自重可以忽略不计；原岩水平应力可以简化为均匀分布，可以忽略不计；原岩水平应力可以简化

4、为均匀分布，通常误差不大（通常误差不大（1010以下）；以下）； 特点特点：（1 1）可视为无限体中的孔洞问题，孔洞各方向）可视为无限体中的孔洞问题，孔洞各方向无穷远处，仍为原岩应力；无穷远处，仍为原岩应力；Q深埋地下工程深埋地下工程第五页，共94页。第五页，共94页。（3 3）深埋的水平巷道长度较大时，可作为平面）深埋的水平巷道长度较大时，可作为平面应变问题处理。其它类型巷道，或作为空间问应变问题处理。其它类型巷道，或作为空间问题，或作为全平面应变问题处理。题，或作为全平面应变问题处理。本章主本章主要内容要内容11弹性弹-塑性松散围岩应力、支护上的压力第六页，共94页。第六页，共94页。一、

5、侧压力系数一、侧压力系数=1=1计算模型计算模型第七页，共94页。第七页，共94页。第八页，共94页。第八页，共94页。cos 222cos 2(71)22sin 22xzxzxzxzrxzr0;rrxz第九页，共94页。第九页，共94页。2222sin0sin, 0() (72)drrrddrrrrrddrr dd drdrdrdrrddd rrdrdr急略高阶无穷小量,又则可写成或写成微分方程或第十页，共94页。第十页，共94页。22(73)ruurrdudr221111() ()()(74)()rErrEErrEr用应力表示为应变 第十一页，共94页。第十一页，共94页。20220220

6、2202202(1)(1)(1)(1)(1)(1)(1)(1)araaararprrprprurErprErprEr （716）第十二页，共94页。第十二页，共94页。2202202202202202;11(1)(1)(1)(12)(1)(12)(1)(12)araaaraEErprrprprurErprErprEr 用用代 替 ， 可 得 平 面 应 变 方 程 ：（717）第十三页，共94页。第十三页，共94页。012rrrp、洞周的二次应力分布：随 增大而减小；却随之增大；任意点存在第十四页，共94页。第十四页，共94页。rrrPEua20211rrPEuuua2001（719）由于开挖

7、引起的位移由于开挖引起的位移rPEu)21(100（718）第十五页，共94页。第十五页，共94页。021100PEr开挖引起的应变：开挖引起的应变： 可见可见 ，说明，说明 时，岩体的体积不发生时，岩体的体积不发生变化的特点。变化的特点。0020220211aarrrrPErrPEr 0wrer1第十六页，共94页。第十六页，共94页。cmax0,2,0;arrrp当时处于单向压缩状态。第十七页，共94页。第十七页，共94页。二、 时，二次应力状态分布 1计算模型计算模型0)1 (21pp0)1 (21pp第十八页，共94页。第十八页，共94页。2sin)321)(1(22cos)31)(1

8、 ()1)(1(22cos)341)(1 ()1)(1(244220442204422220rrrrprrrrprrrrrrpaaraaaaar7-23第十九页，共94页。第十九页，共94页。2sin)21 (2)1 (2)1 (2cos)21 (2)1 ()1 (2)1 (2222022220rrrrEpvrrrrEpuaaaa7-24第二十页，共94页。第二十页，共94页。012 cos 212 cos 20 0rrP00zxkkPKP可见洞室周边只有切向应力：可见洞室周边只有切向应力：式中：式中：K-K-围岩内的总应力集中系数围岩内的总应力集中系数 K Kz z、K Kx x- -分别为

9、垂直和水平应力集中系数分别为垂直和水平应力集中系数a第二十一页，共94页。第二十一页，共94页。2, 1 k031洞顶洞顶出现拉应力时当31130kk洞顶洞侧第二十二页，共94页。第二十二页，共94页。 将将r=ra代入式代入式(7-24)，得由于开挖引起的洞室周边位，得由于开挖引起的洞室周边位移：移：2sin)43)(1(212cos)43)(1 ()1(2100aarpEvrpEu 影响洞壁位移的因素很多，有岩体性质、初始应影响洞壁位移的因素很多，有岩体性质、初始应力、开挖半径、位移与径向夹角等。径向位移比切力、开挖半径、位移与径向夹角等。径向位移比切向位移稍大些，因此，向位移稍大些，因此

10、，径向位移，对围岩稳定性径向位移，对围岩稳定性起主导作用。起主导作用。 a第二十三页，共94页。第二十三页，共94页。计算模型计算模型第二十四页，共94页。第二十四页，共94页。222220222(1) sinsincossincos0/arrorrKKpKKba时；2222202221(1) cos1(1) sinsincos0/rroKKKpKKb a 时；第二十五页，共94页。第二十五页，共94页。第二十六页，共94页。第二十六页，共94页。/ 1/ abKOP 111|OOPPK跨高第二十七页，共94页。第二十七页，共94页。OxzPKK0rr1第二十八页，共94页。第二十八页，共94

11、页。第二十九页，共94页。第二十九页，共94页。当 时，矩形洞室周边均为压应力1当 时，洞室周边出现拉应力1矩形洞室周边角点应力远大于其它部位的应力第三十页，共94页。第三十页，共94页。rC1第三节第三节 深埋圆形洞室深埋圆形洞室 二次应力状态的弹塑性分布二次应力状态的弹塑性分布1 1、塑性区内的应力计算、塑性区内的应力计算 假设岩体服从莫尔假设岩体服从莫尔- -库仑准则：库仑准则：代入静力平衡方程代入静力平衡方程()rprpprpd rdrdrdr第三十一页，共94页。第三十一页，共94页。 求解微分方程，代入边界条件，可得：求解微分方程，代入边界条件，可得：111acrprr111cpa

12、rr第三十二页，共94页。第三十二页，共94页。OaPcaPcPrRrR21111112 2、塑性区半径、塑性区半径R RP PPr R时 ：perpre；22reeOrpPOPP111212ccOaPPrR（7-39）第三十三页，共94页。第三十三页，共94页。2112110000RpRpprp（7-407-40） 塑性区的应力塑性区的应力应变关系不再呈线性，仅用广义虎克应变关系不再呈线性，仅用广义虎克定律不能正确地表现塑性区内的应力、应变关系。用平均定律不能正确地表现塑性区内的应力、应变关系。用平均应力与平均应变之间的关系，乘于一表示两者所具有的非应力与平均应变之间的关系，乘于一表示两者所

13、具有的非线性关系的塑性模数，并假设塑性体积应变为线性关系的塑性模数，并假设塑性体积应变为0 0。4 4、塑性区的位移、塑性区的位移第三十四页，共94页。第三十四页，共94页。Izr31 31zr31E2131zrzrE21rrzrrEEEEE1 21311 211平均应力：平均应力：平均应变：平均应变：三个广义虎克定律相加三个广义虎克定律相加：代入广义虎克定律代入广义虎克定律第三十五页，共94页。第三十五页，共94页。rrE1E1zzE11 同理得另外两式，最后得同理得另外两式，最后得到消除静水压力部分的应力应到消除静水压力部分的应力应变关系变关系 注：体积应变为注：体积应变为00第三十六页，

14、共94页。第三十六页，共94页。r21roorrOorEE2121rooE217-45设塑性区的平均变形模量为设塑性区的平均变形模量为E E0 0，横向变形模量，横向变形模量 ，剪切模量为剪切模量为G G0 0，体积应变，体积应变平面问题平均应力平面问题平均应力轴对称下的平面应变问题轴对称下的平面应变问题由由zz0o0第三十七页，共94页。第三十七页，共94页。rudrdur drrd2rrudrdurrurdrdr2r1 1drdu2rzzr故因002lnln2lnrCCr式式第三十八页，共94页。第三十八页，共94页。rooErC21221rCEroO由得：由得：（7-48）2CC2CC利

15、用边界条件求利用边界条件求C C1 时当PRr代入代入(7-48)式得：式得：pRrrpOoREC|12第三十九页，共94页。第三十九页，共94页。rCOPrR112221（7-52）（7-527-52）（7-457-45）得塑性区径向位移：）得塑性区径向位移： （7-53）将上式求出的将上式求出的 系数系数C代入代入(7-48)式得塑性模数式得塑性模数1)1(12210002cprpErRErru第四十页，共94页。第四十页，共94页。ROrpPRre OPrre 求出弹性区的应力分量和位移分量：求出弹性区的应力分量和位移分量：rRErEpurRprRppRRpeRpre2022022000

16、01)1 ()1()1 ()1 (（7-54）第四十一页，共94页。第四十一页，共94页。rRRErRrPEuPOPO221211rPEuOo211rRPEuuuPROOo21转换成平面应变下的位移转换成平面应变下的位移：开挖前完成的位移开挖前完成的位移由于开挖引起的围岩总位移增量由于开挖引起的围岩总位移增量即为弹性区与塑性区位移增量之和即为弹性区与塑性区位移增量之和第四十二页，共94页。第四十二页，共94页。1cOarP2max（2 2）塑性区内每点应力状处于极限状态，即）塑性区内每点应力状处于极限状态，即 和和 均随均随r r 增大，但都与强度曲线相切。增大，但都与强度曲线相切。（3 3）

17、塑性区内的应力分量与外载无关，外力增大，转移到）塑性区内的应力分量与外载无关，外力增大，转移到弹性区，塑性区扩大。弹性区，塑性区扩大。（4 4）塑性区的存在对弹性区域起支护作用）塑性区的存在对弹性区域起支护作用 （5 5）弹）弹- -塑性岩体弹性区的应力分布与弹性岩体基本相同。塑性岩体弹性区的应力分布与弹性岩体基本相同。rpp第四十三页，共94页。第四十三页，共94页。221rrParp0第四十四页，共94页。第四十四页，共94页。岩体单元中强度最弱的方向量节理方向，岩体可能沿此方向剪切滑移最小主应力与破坏面的夹角：0第四十五页，共94页。第四十五页，共94页。代入上式得代入上式得：rpjrp

18、jpctgtgtgC2sin122cossin2sincoscossin1jj分母coscossin2jj 破裂区的径向应力仍按弹性公式计算破裂区的径向应力仍按弹性公式计算( (弹弹- -塑性极限状塑性极限状态，切向应力按塑性公式计算。态，切向应力按塑性公式计算。 由由p84p84页页（4-524-52）式：）式：其中：其中：第四十六页，共94页。第四十六页，共94页。cos)sin(2cossincos)sin(jjjjjrppc其中：其中：22sincoscoscos sinsinsincoscossinsin cos()sinjjjjjj分子中cos()sincossin()sinrpj

19、jjpjc 221arpOrPr破裂区破裂区的应力的应力(7-59)第四十七页，共94页。第四十七页，共94页。时prr /perpreaprr三、剪裂区范围三、剪裂区范围 把巷道外接圆形，破裂区仍近似为圆形，其半径为把巷道外接圆形，破裂区仍近似为圆形，其半径为。利用弹性区与塑性区交面上。利用弹性区与塑性区交面上 的应力分量相等的条的应力分量相等的条件求出破裂半径。即：件求出破裂半径。即：分别代入分别代入(7-59)的第一、二式并令相等：的第一、二式并令相等：P第四十八页，共94页。第四十八页，共94页。221arpOprPrsin)sin(cossin)cos(jjjjrppc)1 (220

20、paerrp两式两式相等相等jjjjapcpprrcossin)2sin(00(7-63)求出破求出破裂半径裂半径第四十九页，共94页。第四十九页，共94页。jjjjjjjjapcPcpprrsin)2sin(cos1cossin)2sin(000由由(7-38)(7-38)推出推出 破裂条件破裂条件破裂角破裂角245jo1)2sin(j将将代入代入(7-63)得得第五十页，共94页。第五十页，共94页。最大破裂半径最大破裂半径jjjapcpprrcossin00max(7-65)第五十一页，共94页。第五十一页，共94页。第五十二页，共94页。第五十二页，共94页。第五十三页，共94页。第五

21、十三页，共94页。自然冒落拱自然冒落拱第五十四页，共94页。第五十四页，共94页。水平或缓倾斜坚硬岩层巷道开挖轮廓线急倾斜坚硬岩层高边墙塌落取决于节理分布 第五十五页，共94页。第五十五页，共94页。脆性裂隙岩体巷道围岩顶脆性裂隙岩体巷道围岩顶部掉块模型部掉块模型软岩巷道严软岩巷道严重底鼓现象重底鼓现象 第五十六页，共94页。第五十六页，共94页。软岩巷道围岩的膨胀现象软岩巷道围岩的膨胀现象第五十七页，共94页。第五十七页，共94页。 时塑性区为环状分布，滑移线是对数螺线。1r245第五十八页，共94页。第五十八页，共94页。第五十九页，共94页。第五十九页，共94页。地质方面地质方面工程方面

22、工程方面第六十页，共94页。第六十页，共94页。三心拱半圆拱切圆拱 （2 2）支护结构的形式和刚度）支护结构的形式和刚度 支护作用：阻止围岩变形，维护围岩稳定支护作用：阻止围岩变形，维护围岩稳定支护支护外部支护外部支护内承支护内承支护刚性刚性柔性柔性 第六十一页，共94页。第六十一页，共94页。第六十二页，共94页。第六十二页，共94页。第六十三页，共94页。第六十三页，共94页。图图7-15 7-15 考虑摩擦力的计算简图考虑摩擦力的计算简图ldllnddT13245o245o第六十四页，共94页。第六十四页，共94页。12QarH2451ghtaatan245tan tan245tan2t

23、an22222rHrldlddTFHonHoHo2tan452ndrl2etandlddTn第六十五页，共94页。第六十五页，共94页。11212aHKrHaFQq245021qtge245022tgrhqetgtgK2452n根据假设求出洞帮压力集度根据假设求出洞帮压力集度：第六十六页，共94页。第六十六页，共94页。q1e2e1e2e3 3、适用、适用条件条件11maxdq 0dHaaHHKK30 Q-F0保证洞室断面衬砌受力图第六十七页，共94页。第六十七页，共94页。tgcnv, zHq0222211rdzadzaadsvvv2 2、围岩压力计算、围岩压力计算n微元体的平衡条件微元体的

24、平衡条件： 第六十八页，共94页。第六十八页，共94页。图图7-16 7-16 垂直地层压力计算图垂直地层压力计算图第六十九页，共94页。第六十九页，共94页。245,2452221tghPetgPeVV3 3、适用条件：、适用条件：H50mH50m。n解该微分方程，并令见解该微分方程，并令见=H=H得洞顶压力：得洞顶压力： )tanexp()tanexp(1tan111HaqHacapvn洞室两邦的压力洞室两邦的压力: :%1 . 050Htan1时，指数项的值约为当，时，当capHr第七十页，共94页。第七十页，共94页。2RH ADtgCEtgCDADtgtgADCECDHtgtgHR1

25、22而而代入代入第七十一页，共94页。第七十一页，共94页。滑动岩柱滑动面倾角地面坡角有效致滑角第七十二页，共94页。第七十二页，共94页。90sinsincos/RPcoscossinRPtgtgtgtgtgtgtgtgtg11cos221HP第七十三页，共94页。第七十三页，共94页。由由0ddP推出：推出：tgtgtgtgtgtgtg212 2、左侧岩柱侧面左侧岩柱侧面在在A A0 0B B0 0面上，同理可以求出：面上，同理可以求出： P P0 0、 、00tan第七十四页，共94页。第七十四页，共94页。tgPPWQOWHHtgWQo22213 3、洞顶支护上的总荷载、洞顶支护上的总

26、荷载 式代入式代入4 4、支护体顶板的荷载集度、支护体顶板的荷载集度WHHtghqooii2221第七十五页，共94页。第七十五页，共94页。6 6、使用范围、使用范围ooooHheHhehehe12012101 iihq。淤泥、流砂等松软土：土体：岩石：00.5)(0.30.8)(0.7第七十六页，共94页。第七十六页，共94页。（1 1）围岩为松散体，仍具有一定的粘聚力。）围岩为松散体，仍具有一定的粘聚力。（2 2）洞顶形成自然冒落拱，围岩压力为自然平衡拱内）洞顶形成自然冒落拱，围岩压力为自然平衡拱内岩体的自重。岩体的自重。（3 3）采用坚固系数表表征岩体强度。）采用坚固系数表表征岩体强度

27、。（4 4）自然平衡拱的洞顶岩体只能承受压应力，）自然平衡拱的洞顶岩体只能承受压应力， 不能不能承受拉应力。承受拉应力。第七十七页，共94页。第七十七页，共94页。第七十八页，共94页。第七十八页，共94页。图7-19 自然平衡拱受力图（二）计算公式（二）计算公式1 1、自然平衡拱的形状、自然平衡拱的形状先假设拱为二次曲线，先假设拱为二次曲线，拱上任一点拱上任一点M M弯矩为弯矩为0 0：反力所产生的最大摩擦力，以使保持拱脚的稳定。反力所产生的最大摩擦力，以使保持拱脚的稳定。22202xTQyQxTy第七十九页，共94页。第七十九页，共94页。0 xfaxy12fay1fab12451htga

28、afQaT1fQaT21TT当当 时，时，为拱的矢高，为拱的矢高，（自然平衡拱的最大高度）（自然平衡拱的最大高度）自然拱的最大跨度：自然拱的最大跨度：1ax第八十页，共94页。第八十页，共94页。221245; 4522erbtger b h tg4ffrarbq11第八十一页，共94页。第八十一页，共94页。三、塑性松动压力的计算三、塑性松动压力的计算弹弹- -塑性分析得到塑性区，把塑性区内的岩体重量作塑性分析得到塑性区，把塑性区内的岩体重量作为围岩压力。为围岩压力。第八十二页，共94页。第八十二页，共94页。2sin02rrroddrdrdrddrrddr（二）塑性松动压力的计算（二）塑性

29、松动压力的计算（1 1）在最不利的位置，拱顶取一单元作平衡分析：）在最不利的位置，拱顶取一单元作平衡分析：0rF得得第八十三页，共94页。第八十三页，共94页。1ctgcrr22sindd代入上式整理得：代入上式整理得：将将rrdrrdr（2 2）塑性区内服从库仑准则）塑性区内服从库仑准则（3 3）解微分方程）解微分方程（7-827-82）代入（）代入（7-837-83）并解微方程（一阶方程）并整理得：）并解微方程（一阶方程）并整理得：102prr Crc ctg sin1sin1第八十四页，共94页。第八十四页，共94页。,0 p179PrprRC（4 4）由边界条件确定系数）由边界条件确定

30、系数C C将将C C代入上得，支护上的压力代入上得，支护上的压力（5 5）围岩压力）围岩压力)(1 21)(201pprRrrRrCctg)(1 21)()(201papaaraRrrRrCctgrrp第八十五页，共94页。第八十五页，共94页。矛盾而PPPaPRRP; 注注 卡柯公式中的塑性区的半径，可以利用弹卡柯公式中的塑性区的半径，可以利用弹- -塑塑分析得到的公式算出，也可以通过测试求出，例如分析得到的公式算出，也可以通过测试求出，例如声波测试。声波测试。第八十六页，共94页。第八十六页，共94页。一、芬纳（一、芬纳（Fenner）公式）公式1 1、假设条件、假设条件 满足满足=1=1

31、时，圆形洞室二次应力弹塑性分布的时，圆形洞室二次应力弹塑性分布的条件条件在塑性区边界上，围岩的粘结力为零在塑性区边界上，围岩的粘结力为零 塑性形变压力等于洞壁支护对围岩的作用力塑性形变压力等于洞壁支护对围岩的作用力第八十七页，共94页。第八十七页，共94页。2 2、计算公式、计算公式3 3、分布特征及缺点、分布特征及缺点10(1 sin )cot cotaiprppccRX 塑性形变压力与岩体强度参数、初始应力塑性形变压力与岩体强度参数、初始应力大小及塑性半径有关，随塑性半径增大而大小及塑性半径有关，随塑性半径增大而减小；减小；X 假设条件中，塑性圈边界粘结力为零，与实际假设条件中，塑性圈边界

32、粘结力为零，与实际情况有一定差别。情况有一定差别。第八十八页，共94页。第八十八页，共94页。二、卡斯特耐尔（二、卡斯特耐尔（Kastner）公式）公式1 1、假设条件、假设条件与芬纳公式假设条件相同与芬纳公式假设条件相同12121112cPacOiRrPp2 2、计算公式、计算公式第八十九页，共94页。第八十九页，共94页。 第九十页，共94页。第九十页，共94页。1 1、支护、支护- -围岩共同作用原理围岩共同作用原理 围岩既是生产支护荷载的主体，又是承受岩层荷围岩既是生产支护荷载的主体，又是承受岩层荷载的结构，支护载的结构，支护- -围岩作为整体相互作用，共同承担围岩作为整体相互作用，共

33、同承担围岩压力。摒弃了过去岩体作为对支护结构的荷载围岩压力。摒弃了过去岩体作为对支护结构的荷载采用厚衬砌的传统做法。采用厚衬砌的传统做法。 围岩压力是变形压力和松动压力的组合，大部分围岩压力是变形压力和松动压力的组合，大部分压力压力( (特别是变形压力特别是变形压力) )由围岩自身承担，只有少部分由围岩自身承担，只有少部分转移到支护结构上；支护荷载既取决于围岩的性质，转移到支护结构上；支护荷载既取决于围岩的性质，又取决于支护结构的刚度和支护时间；围岩的松动区又取决于支护结构的刚度和支护时间；围岩的松动区和围岩内的二次应力状态又与支护结构的性质和支护和围岩内的二次应力状态又与支护结构的性质和支护

34、时间有关。时间有关。第九十一页，共94页。第九十一页，共94页。支护支护- -围岩共同作用原理图围岩共同作用原理图围岩特性曲线支护特性曲线支护支护时间时间刚度刚度早晚刚刚第九十二页，共94页。第九十二页，共94页。2 2、柔性支护观点、柔性支护观点 支护刚度不必太大，当支护做完后，能与岩体一支护刚度不必太大，当支护做完后，能与岩体一起生产一定的位移，释放部分变形能，但又能使起生产一定的位移，释放部分变形能，但又能使支护足以保持平衡，保持围岩稳定。支护足以保持平衡，保持围岩稳定。 柔性支护，尽早支护，既及时封闭围岩，防止柔性支护，尽早支护，既及时封闭围岩，防止风化，又能释放变形能，合理利用围岩与支护共风化，又能释放变形能，合理利用围岩与支护共同承担应力调整过程中的所有作用。同承担应力调整过程中的所有作用。 支护结构为闭合环，支护结构为闭合环，。第九十三页，共94页。第九十三页，共94页。3 3、设计、施工、监测一条龙作业方式、设计、施工、监测一条龙作业方式工程地质调查工程地质调查与相关实验与相关实验工程开挖与支工程开挖与支护设计护设计施工与监测施工与监测是否稳定是否稳定第九十四页，共94页。第九十四页，共94页。