《第三章 非均相物系的分离教学课件.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《第三章 非均相物系的分离教学课件.ppt（43页珍藏版）》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。
1、主讲教师贺文智 环境工程学原理环境工程学原理第三章第三章 非均相物系的分离非均相物系的分离概概 述述1重力沉降重力沉降2离心沉降离心沉降34过过 滤滤 概述概述1原原 料料( (混合物混合物) )分离设备分离设备分离剂分离剂( (能量或物质添加剂能量或物质添加剂) ) 分离过程图示分离过程图示分离过程分离过程 是将混合物是将混合物分成组成互不相同的两分成组成互不相同的两种或几种产品的操作。种或几种产品的操作。其在化学/石油/冶金/食品/轻工/医药/生化和原子能/环保及资源充分利用等工业都具有广泛的应用。 1.1 1.1 分离过程分离过程1.2 1.2 非均相混合物及其分离方法非均相混合物及其分
2、离方法 概述概述1 非均相混合物或非均相物系非均相混合物或非均相物系 物系内有隔开两相的界面存在，且界 面两侧物料性质截然不同. 分散物质（或分散相）分散物质（或分散相） 非均相物系中处于分散状态的物质 分散介质（或连续相）分散介质（或连续相） 包围着分散物质而处于连续状态的物质 含尘气体及含雾气体 (气体为连续相) 悬浮液、乳浊液及泡沫液 (液体为连续相)固态非均相物系 (固为连续相)实现这种分离，必须使分散相与连续相间发生相对运动，分离操作遵循流体力学基本规律。 机械或物理方法1.2 1.2 非均相混合物及其分离方法非均相混合物及其分离方法 概述概述11.3 1.3 流体中移动粒子受到的阻
3、力流体中移动粒子受到的阻力 概述概述1球粒颗粒相对于流体运颗粒相对于流体运动时所受到的阻力动时所受到的阻力当流体中的固体颗粒与流体发生相对运动时，因流体具有粘性而产生的流体与颗粒间的相互作用力1.3.1 1.3.1 颗粒的特性颗粒的特性（1 1）球形颗粒）球形颗粒表面积 体积 比表面积2dsA=3d6sV =6dsAaV球=（2 2）非球形颗粒非球形颗粒体积当量直径体积当量直径 当量球形颗粒的体积与真实颗粒的体积相等面积当量直径面积当量直径 当量球形颗粒的表面积与真实颗粒表面积相等比表面当量直径比表面当量直径 当量球形颗粒的比表面积与真实颗粒的比表面积相等。球形度球形度s与非球形颗粒体积相等的
4、球的表面积非球形颗粒的表面积球形颗粒的球形度s=1任何非球形颗粒的形状系数s皆小于1。颗粒基本特性 大小、形状和表面积1.3 1.3 流体中移动粒子受到的阻力流体中移动粒子受到的阻力 概述概述11.3.2 1.3.2 球形颗粒受到的阻力计算球形颗粒受到的阻力计算 d, , ,sFf d u 212dsFd uAu因次因次分析分析阻力系数雷诺准数pReRespd u光滑球形颗粒光滑球形颗粒 直径ds、密度s 投影面积流流 体体 密度 粘度 214sAd球粒阻力系数与雷诺准数的关系阻力系数与雷诺准数的关系1.3 1.3 流体中移动粒子受到的阻力流体中移动粒子受到的阻力 概述概述11.3.2 1.3
5、.2 球形颗粒受到的阻力计算球形颗粒受到的阻力计算 pRe24过渡区过渡区 2 Rep 500 牛顿定律区牛顿定律区 500Rep2105 斯托克斯定律区斯托克斯定律区 （层流区）（层流区） 10-4Rep23dpFd u 在整个范围内，随着在整个范围内，随着ReRe数值的增大，表面摩擦阻力作用惭消数值的增大，表面摩擦阻力作用惭消; ; 形体阻力的作用渐长；过渡区内，二者都不可忽略形体阻力的作用渐长；过渡区内，二者都不可忽略. . 流体粘性引起的表面流体粘性引起的表面摩擦阻力占主要地位摩擦阻力占主要地位0.44（湍流区）（湍流区）流体在颗粒尾部出现流体在颗粒尾部出现边界层分离而形成漩边界层分离
6、而形成漩涡所引起的形体阻力涡所引起的形体阻力占主要地位占主要地位, ,流体粘流体粘度度 对阻力已无影响对阻力已无影响. . pRe243dpFd upRe24流体粘性引起的表面流体粘性引起的表面摩擦阻力占主要地位摩擦阻力占主要地位3dpFd upRe24流体粘性引起的表面流体粘性引起的表面摩擦阻力占主要地位摩擦阻力占主要地位3dsFd upRe240.618.5Rep 2.1 2.1 重力沉降速度重力沉降速度 重力沉降重力沉降2 在某种力场中利用分散相和连续相之间的密度差异,使之发生相对运动而实现分离的操作过程.在重力场中利用分散相和连续相之间的密度差异, 使之发生相对运动而实现分离的操作过程
7、.2.1.1 2.1.1 球形颗粒的自由沉降球形颗粒的自由沉降 受力分析受力分析316ssGmgdg浮力 阻力 重力 316bsFdg2221242sdduFAuFb Fd G 颗粒在流体中互不干扰的条件下沉降颗粒在流体中互不干扰的条件下沉降 牛顿第二定律牛顿第二定律GbdFFma 或或 ()23236426sssssududgdddpprprrzrq骣-=桫 2.1 2.1 沉降速度沉降速度 重力沉降重力沉降22.1.2 2.1.2 沉降速度计算沉降速度计算gbdduFFFmd沉降的加速阶段沉降的加速阶段颗粒在静止流体中作重力沉降运动,且初速度为零.起初颗粒只受重力和浮力的作用;如颗粒的密度
8、大于流体的密度,作用于颗粒上的外力之和不等于零, 颗粒将产生加速度(最大); 但是,当颗粒开始运动,颗粒即受到流体施予的阻力，随着颗粒下沉速度的增大,阻力不断增大，加速度逐渐减小，直至合力为零，颗粒作匀速下沉。此阶段时间短，通常忽略。Fb Fd Fg 沉降的等速阶段（颗粒的沉降速度或终端速度沉降的等速阶段（颗粒的沉降速度或终端速度 ） ()23236426sssssududgdddpprprrzrq骣-=桫()2320642tsssudgdpprrrz骣-=桫 2.1 2.1 沉降速度沉降速度 重力沉降重力沉降22.1.2 2.1.2 沉降速度计算沉降速度计算斯托克斯公式斯托克斯公式( (较小
9、的粒子较小的粒子) ) 牛顿公式牛顿公式( (较大粒子较大粒子) ) ()1.74sstdgu过渡区过渡区 2 Rep500 牛顿定律区牛顿定律区 500Rep2105（湍流区）（湍流区）艾伦公式艾伦公式2.1.3 2.1.3 沉降速度的影响因素沉降速度的影响因素 颗粒的大小ds，密度s，及流体密度与粘度(层流及过渡区时) 颗粒的形状及其取向 壁效应 当颗粒靠近容器的壁面时，壁面的影响会增加颗粒沉降时的曳力, 使其实际沉降速度降低,. 干扰沉降 当颗粒浓度较高时, 颗粒间相互作用明显, 使沉降速度降低0.6()0.27Resstpdgu-=rrr 2.2 2.2 降尘室降尘室 重力沉降重力沉降
10、2进气口进气口出气口出气口灰斗灰斗H HL Luut利用重力沉降从气流中分离出尘粒的设备称为降尘室该装置对大颗粒的尘埃作用明显，通常用于分离大于50m的固体颗粒. 2.2 2.2 降尘室降尘室 重力沉降重力沉降22.2.1 2.2.1 降尘室的工作原理降尘室的工作原理颗粒沉降至室底所需的时间 ttH u流体通过沉降室的时间 L ut 即 直径为直径为的球形颗粒从点的球形颗粒从点a a进入进入, , 随着随着流体向右移动流体向右移动, ,在流体通过沉降室的时间在流体通过沉降室的时间内颗粒能够降至室底内颗粒能够降至室底, ,便可从流体中分离便可从流体中分离. .降尘室能全部除去的最小颗粒降尘室能全
11、部除去的最小颗粒( (临临 界颗粒界颗粒) )的直径的直径, , 称为临界直径称为临界直径. . L-L-沉降室的长度沉降室的长度; ; H- H-沉降室的高度沉降室的高度; ; W- W-沉降室的宽度沉降室的宽度; ; u ut t- -颗粒沉降速度；颗粒沉降速度； u- u-流体水平流速流体水平流速. . 直径为ds的粒子能够沉至降尘室底部的比例22tstscbcudfacud=假设颗粒的沉降运动处于滞流区假设颗粒的沉降运动处于滞流区 2.2 2.2 降尘室降尘室 重力沉降重力沉降22.2.2 2.2.2 降尘室的计算降尘室的计算218tscsHuLHuugd使粒径dsc的球形粒子完全分离
12、所需沉降槽的长度L 18vscsqdg LW临界沉降速度临界沉降速度utc 临界颗粒的沉降速度临界颗粒的沉降速度vtcquLW当生产能力一定时, 临界沉降速度与临界直径均与沉降室的沉降面积有关,而与其高度无关. vuq WHvtqWLu降尘室的生产能力只与其沉降面积WL及颗粒的沉降速度ut有关,而与沉降槽的高度无关. 沉降设备的生产能力沉降设备的生产能力q qv v 沉降设备所处理的含固体颗粒流体的体积流量 (m3/s) 2.2 2.2 降尘室降尘室1/ N 重力沉降重力沉降22.2.2 2.2.2 降尘室的计算降尘室的计算多层降尘室多层降尘室u 对于一定的dsc可提高其生产能力,并减小占地空
13、间;u 当qv一定时, utc下降为原来的1/N, dsc降为原来 , 分离效率提高. 沉降速度应根据需要分离下来的最小颗粒计算气体流动的雷诺准数处于层流范围以内，一般气速不超过3m/s。L与 成反比, 当 变小时,利用位能进行分离的重力沉降设备增大,设备投资费用增加而失去其经济性.故能被分离的粒径dsc有限.一般地,对于气相,能被分离的颗粒粒径约一至十几微米一至十几微米,pcd2scd218tscsHuLHuugd1/N1-隔板 2、6-调节闸阀 3-气体分配道 4-气体凝聚道 5-气道 7-清灰口隔板间距隔板间距4-100mm.4-100mm. 2.3 2.3 沉淀池沉淀池 重力沉降重力沉
14、降2平流式沉淀(砂)池 3.1 3.1 离心沉降速度离心沉降速度 离心沉降离心沉降3 依靠惯性离心力的作 用而实现的沉降过程316ssmdr 颗粒作圆周运动 的旋转半径 颗粒旋转角速度m 颗粒的质量 对球形颗粒2326cssFmrdr 向心浮力 向心阻力 22212142drsrFAudu惯性离心力 3.1.1 3.1.1 受力分析受力分析326bsFdr ru颗粒在径向上相对于流体 的速度(m/s) 牛顿第二定律牛顿第二定律rcbdduFFFmd 3.1 3.1 离心沉降速度离心沉降速度0rdud 离心沉降离心沉降3FcFbFfFbFf3.1.2 3.1.2 沉降速度沉降速度当时, 颗粒相对
15、流体的径向速度,即为颗粒的离心沉降速度23220642sssrdd ru243ssrdur小颗粒,层流区, 10-4Rep2 22()18ssrdur几点说明：(1) 离心沉降分析方法与重力沉降分离方法类似(2) 将重力沉降速度计算公式中的重力场强度(g)换成离心力场强度(r2)即为对应的离心沉降速度计算式。(3) 重力沉降与离心沉降的区别力场强度不同方向不同 3.1 3.1 离心沉降速度离心沉降速度 离心沉降离心沉降33.1.3 3.1.3 离心分离因数离心分离因数离心沉降速度 4()3sprdug小颗粒 滞流 2()18ssrgdu分离因数的物理意义 3.2 3.2 旋风分离器旋风分离器
16、离心沉降离心沉降3 3.2.1 3.2.1 旋风分离器的操作原理旋风分离器的操作原理 旋风分离器 利用惯性离心力的作用从气流中分离 出所含尘粒的设备。 外旋流外旋流 下行的螺旋形气流 内旋流内旋流 上行的螺旋形气流内、外旋流气体的旋转方向是相同的。外旋流的上部是主要除尘区。优点优点 结构简单，造价低廉，没有活动部件，可用各种材料制造，操作条件范围宽广，分离效率较高. 一般旋风分离器的分离因数为52500，常用来除去气流中直径在5-75m的尘粒。对颗粒含量高于200g/m3的气体，由于颗粒聚结作用，它甚至能除去3m以下的颗粒。 B标准型旋风分离器h=D/2; B=D/4; D1= D/2H1=H
17、2=2D; S=D/8; D2=D/4 离心沉降离心沉降3 3.2 3.2 旋风分离器旋风分离器 离心沉降离心沉降33.2.2 3.2.2 旋风分离器的性能旋风分离器的性能 1. 1. 临界粒径临界粒径 2. 2. 分离效率分离效率 3. 3. 压强降压强降 3.3 3.3 旋液分离器旋液分离器 4.1 4.1 过滤操作的基本概念过滤操作的基本概念 过滤过滤4 是利用重力或压差使悬浮液悬浮液通过某种多孔性过滤介质，悬浮液中的固体颗粒被截留，滤液则穿过介质流出,从而实现固液分离。 滤浆滤液过滤介质P滤饼过滤是利用重力或压差使含固体颗粒的非均相物系通过某种多孔性过滤介质,分离出固体颗粒的操作.含尘
18、气体过滤悬浮液过滤悬浮液过滤 4.1 4.1 过滤操作的基本概念过滤操作的基本概念 过滤过滤44.1.1 4.1.1 两种过滤方式两种过滤方式 滤浆滤浆滤液滤液P过滤介质的网孔尺寸常稍大于悬浮液中部分颗粒尺寸,过滤开始初期,滤液混浊;随着过滤进行,架桥的形成,颗粒被截留形成一定厚度的滤饼层, 其孔隙尺寸小于颗粒尺寸,滤液澄清,操作正常。滤饼是饼层过滤真正有效的过滤介质. 深层过滤深层过滤( (澄清过滤澄清过滤) ) 固体颗粒并不形成滤饼而沉积于较厚的过滤介质内部.此时,颗粒尺寸小于介质孔隙,颗粒可进入长而曲折的通道;在惯性和扩散作用下,进入通道的固体颗粒趋向通道壁面并籍静电与表面力附着其上.深
19、层过滤常用于净化含固量很少(颗粒的体积百分数0.1)的悬浮液。 架桥现象饼层过滤饼层过滤深层过滤深层过滤 4.1 4.1 过滤操作的基本概念过滤操作的基本概念 过滤过滤44.1.2 4.1.2 过滤介质过滤介质 过滤介质是滤饼的支承物，应具有足够的机械强度足够的机械强度和尽可能小的流动阻力小的流动阻力 又称滤布,包括由棉、毛、丝、麻等天然纤维及由各种合成纤维制成的织物,以及由玻璃丝、金属丝等织成的网。价格便宜，清洗及更换方便,应用最广. 具有很多微细孔道的固体材料,如多孔陶瓷、多孔塑料及烧结金属(或玻璃)制成的多孔管或板.此类介质多耐腐蚀,且孔道细微,适用于处理只含少量细小颗粒的腐蚀性悬浮液及
20、其它特殊场合.由细砂、木炭、石棉、硅藻土等细小的颗粒或非编织纤维(玻璃纤维等)堆积而成 ,一般用于处理固含量很小的悬浮液,如水的净化处理等,多用于深床过滤. 4.1 4.1 过滤操作的基本概念过滤操作的基本概念 过滤过滤44.1.3 4.1.3 滤饼滤饼 由被截留下来的颗粒垒积而成的固定床层. 随着操作的进行,滤饼的厚度与流动阻力均逐渐增加. 当滤饼两侧压强差增大时，颗粒形状和颗粒间空隙均无显著变化,单位厚度床层的流体阻力恒定的滤饼。如由硅藻土、碳酸钙等不易变形的坚硬固体颗粒构成的滤饼。当滤饼两侧压强差增大时，颗粒形状和颗粒间空隙显著改变，单位厚度床层的流动阻力增大的滤饼。如果由某些氢氧化物之
21、类的胶体物质所构成的滤饼. 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤4滤浆滤浆滤液滤液 从流体力学角度考虑，过滤实际上就是流体通过固体颗粒床层的流动过程，流体只有克服了固体颗粒对其阻力才能进一步流过多孔介质而与固体颗粒分离。问题阐述数学模型法过滤介质过滤介质P滤饼滤饼 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤4床层的空隙率床层的空隙率 众多颗粒按某种方式堆积成固定床的疏密程度 床层体积积床层体积颗粒所占体床层的各向同性床层的各向同性 工业上的小颗粒床层通常以乱堆方式形成；颗粒堆集时的取向随机的，从而可以认为床层是各向同性的。各向同性床层横截面上可供流体通过的空隙面积
22、各向同性床层横截面上可供流体通过的空隙面积( (即自由截面即自由截面) )与床层截面之比与床层截面之比在数值上等于床层空隙率在数值上等于床层空隙率 。 床层的比表面床层的比表面 单位床层体积具有的颗粒表面积称为床层的比表面aB 如忽略因颗粒相互接触而使裸露的颗粒表面减少,则aB与颗粒比表面a间的关系： aaB)1 (床层空隙率对流体阻力的影响很大.固定床固定床 众多固体颗粒堆积而成的静止的颗粒层 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤41 1、床层的简化物理模型、床层的简化物理模型 流体通过固定床的流动问题，在工程上感兴趣是流体通过床层的压降(能量损失)颗粒床层的简化模型简化方
23、法：将床层中的不规则通道简化成直简化方法：将床层中的不规则通道简化成直 径为径为d de e长度为长度为L Le e的一组平行细管的一组平行细管模型要求：模型要求：(1) 细管的内表面积等于床 层颗粒的全部表面；(2) 细管的全部流动空间等 于颗粒床层的空隙容积 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤42Hd4r4dd润湿周边通道的截面积4ed分子、分母同乘L 细管的全部内表面床层的流动空间4edBa4/4床层体积细管的全部内表面床层体积床层的流动空间eda-14edLe/L常数 H4rd 圆管圆管水力半径水力半径r rH H 流体在流道里的流通截面积与润湿周边长度之比eHd4
24、r4 水力半径 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤4212efeLupdA u A1 u1 u1 流体在细管内的流速流体在细管内的流速, ,即流体通过实际填充床中颗粒空即流体通过实际填充床中颗粒空隙的流速隙的流速, ,由连续性方程可得其与空床流速的关系由连续性方程可得其与空床流速的关系 1uu1uu或1 1AuAuAA /12318fepaLuLLLLe8模型参数模型参数 就其物理含义而言，也可称之为固定床的流动摩擦系数。 （质量守恒定律）流量恒定 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤43 3、模型的检验和模型参数的估值、模型的检验和模型参数的估值康采尼康
25、采尼(Kozeny)(Kozeny)实验实验 流速较低、雷诺数Re2时 ReKK称为康采尼常数，其值为5.0 1Re41ed uua 2231fpaKuL康采尼方程 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤4过滤速度过滤速度 单位时间通过单位过滤 面积的滤液体积,m/s.过滤速率过滤速率 单位时间获得的滤液体积,m3/s.过滤速度与过滤速率的相互关系过滤速度与过滤速率的相互关系 过滤速度是单位过滤面积上的过滤速率 式中：V滤液量，m3; 过滤时间, s滤浆滤液滤浆滤液pmppc 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤4 滤饼的比阻滤饼的比阻22351ar过滤推动力
26、过滤推动力促成滤液流动的因素，即压强差p 单位面积上的过滤阻力单位面积上的过滤阻力 rL，包括两个方面的因素： (1) 滤液本身的粘性(); (2) 滤饼阻力(R=rL) 比阻比阻r r的物理意义的物理意义 r r是单位厚度滤饼的阻力，是单位厚度滤饼的阻力，它在数值上等于粘度为1Pa.s的滤液以1m/s的平均流速通过厚度为1m的滤饼层时所产业的压强降. 比阻反映了颗粒形状、尺寸及床层空隙率颗粒形状、尺寸及床层空隙率对滤液流动的影响。床层空隙率愈小及颗粒比表面愈大，则床层愈致密，对液体流动的阻滞作用也愈大。 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤4饼层过滤中过滤介质的阻力一般都比
27、较小，但有时却不能忽略，尤其在过滤初始阶段，滤饼尚薄的期间。过滤介质的阻力与其厚度及本身的致密程度有关。通常把过滤介质的阻力视为常数。通常把过滤介质的阻力视为常数。mmdVpAdRpm过滤介质上、下游两侧的压强差，N/m2； Rm 过滤介质阻力，1/m.滤液通过两个多孔层的速度表达式滤液通过两个多孔层的速度表达式 滤饼层滤饼层 ccdVpAdRccdVpRAdmmdVpAdR 滤布层滤布层 mmdVpRAd滤浆滤液pmppc 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤4通常，滤饼与滤布的面积相等，所以两层中的过滤速度应相等 cmcmcmdVdVdVpppRRRRAdAdAd cmc
28、mcmdVpppAdRRRR cmppp 滤饼与滤布两侧的总压强差, 称为过滤压强差 过滤总推动力滤液通过串联的滤饼与滤布的总压强差过滤总阻力滤饼层过滤阻力与滤布过滤阻力之和 串联串联规律规律 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤4Le为方便起见,设想以一层厚度为Le的滤饼来代替滤布, 而过程仍能完全按照原来的速率进行,那么,这层设想的滤饼就应当具有与滤布相同的阻力,即: rLe=Rm eedVppAdrLrLr LL于是Le过滤介质的当量滤饼厚度，或称虚拟滤饼厚度,m 在一定的操作条件下，以一定介质过滤一定悬浮液时，在一定的操作条件下，以一定介质过滤一定悬浮液时，LeLe为
29、定值，但同为定值，但同一介质在不同的过滤操作中，一介质在不同的过滤操作中，LeLe值不同值不同. . 滤浆滤浆滤液滤液Pm 4.2 4.2 过滤基本方程式过滤基本方程式 过滤过滤4 (m3滤饼/m3 滤液) 每获得 1m3 滤液所形成的滤饼体积，无因此则在任一瞬间的滤饼厚度L与当时已获得的滤液体积V之间的关系: Ve过滤介质的当量滤液体积， 或称虚拟滤液体积，m3 LAVLV A同理，如生成厚度为Le的滤饼所应获得的滤液体积以Ve表示，则 eeLVAedVpVVAdrA 不可压缩滤饼的过滤基本方程式()srrp=D 单位压力差下滤饼的比阻，1/m2；p过滤压力差，Pa；r()21 sedVAp
30、drVV-D=+qm u过滤基本方程式过滤基本方程式 4.3 4.3 恒压过滤恒压过滤 过滤过滤4恒压过滤特点恒压过滤特点(1)过滤压强差p维持恒定；(2)随着过滤的进行,滤饼不断变厚,阻力逐渐增加,过滤速率逐渐变小. 对于一定的悬浮液，、r、s及皆可视为常数，令 1kr 表征过滤物料特性的常数，m4/(N.s)。 21 sedVkApdVV恒压过滤时，压强差p不变，k、A、s、Ve 均为常数 21 seVV dVkApd()21 sedVApdrVV-D=+qm u 4.3 4.3 恒压过滤恒压过滤 过滤过滤4假定获得体积为Ve的滤液所需的过滤时间为e (常数)，则积分的边界条件为 过滤时间
31、 滤液体积0e 0Vee e VeVVe 此处过滤时间是指虚拟的过滤时间(e)与实在的过滤时间()之和；滤液体积是虚拟滤液体积(Ve)与实在的滤液体积(V)之和。 2100eeVseeeVV d VVkApd 21eeeeV VseeeVVV d VVkApd 滤浆滤液 4.3 4.3 恒压过滤恒压过滤 过滤过滤412sKk p令则22eeVKA222eVVVKA恒压过滤方程式恒压过滤方程式 恒压过滤时滤液体积与过滤时间的关系为一抛物线方程. 图中曲线的Ob段表示实在的过滤的时间与实在的滤液体积V之间的关系,而OeO段则表示与介质阻力相对应的虚拟过滤时间e与虚拟滤液体积Ve之间的关系 4.3 4.3 恒压过滤恒压过滤 过滤过滤4 则则 恒压过滤方程式恒压过滤方程式 VqAeeVqA令以及2eeqK22eqq qK2eeqqKK 由物料特性及过滤压强差所决定的常数，称为滤饼常数滤饼常数，单位为m2/s；e与qe反映过滤介质阻力大小的常数,称为介质常数介质常数,单位分为s及m3/m2;三者总称过滤常数过滤常数 12sKk p