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1、1气液两相流体力学气液两相流体力学2. 混合物的质量流量混合物的质量流量 流过流体通道的气相介质的质量流量qmg与液相介质质量流量qml之和。 3. 混合物的质量流率混合物的质量流率 单位通道截面积流过的气液两相介质的质量流量为混合物的质量流率。 9.1.2 介质含量介质含量1. 质量含气率质量含气率 气相介质的质量在两相介质总质量中所占比例，用k表示。 其取值在01之间，1-k为含液率。 mmgmlgvglvlggglllqqqqqv Av Amgmlggglllmqqv Av AqGAAAmgmgmmgmlqqkqqq22. 容积含气率容积含气率 气相介质的容积在两相介质总容积中所占比例，
2、用表示。 其取值在01之间，1- 为容积含液率。可以得到k与间的关系： 3. 截面含气率截面含气率 气相介质所占的截面积与整个管道截面积之比为截面含气率，又称为空隙率。 其取值在01之间，1- 为截面含液率。 vgvgvvgvlqqqqq1g1(1(1)lk11(1(1)glkgAA气液两相流体力学气液两相流体力学39.1.3 速度速度1. 气相折算速度、液相折算速度气相折算速度、液相折算速度 气相介质、液相介质各自独立流过管道的平均速度。 显然混合物速度也为假想速度。2. 混合物速度混合物速度 气液两相混合物流过通道的平均速度为混合物速度。 0vgvggggqqvvAA0(1)(1)vlvl
3、lllqqvvAA 折算速度为假想速度。利用该定义可以方便两相流中的计算，混合物的质量流率为：00(1)glggllggllGGGvvvv 00(1)vgvlglglqqvvvvvA气液两相流体力学气液两相流体力学4气液两相流体力学气液两相流体力学3. 相速度差和相速度比相速度差和相速度比 气相速度与液相速度之差称为相速度差。 气相速度与液相速度之比称为相速度比。 当两相速度相等时： 即截面含气率等于容积含气率。glglvvv()1()1gmgggllmlllgvqp Akvvqp Ak 或： 1111(1(1)(1(1)glvvk(1)lglgkk5气液两相流体力学气液两相流体力学4. 循环
4、速度循环速度 单位通道截面积流过的两相介质质量流量与液相密度之比vc。 它与混合物速度之间的关系为：5. 漂移速度漂移速度 某相介质的运动速度与混合物速度之差为漂移速度（滑移速度）。 气相滑移速度： 液相滑移速度：9.1.4 浓度、密度浓度、密度1. 气相浓度、液相浓度气相浓度、液相浓度 单位体积混合物所含气相的质量为气相浓度。00mgmlgcglllqqvvvA0(1)gcglvvveggvvvellvvv6气液两相流体力学气液两相流体力学 单位体积混合物所含液相的质量为液相浓度。2. 混合物流动密度混合物流动密度 流过通道某截面的质量流量和体积流量之比称为混合物流动密度。gggMV(1)l
5、llM V 00(1)gvglvlmglglVVqqqqq 其中0gvgmgggVVqqqq0(1)lvlmlllVVqqqq 分别为气相折算密度、液相折算密度。由比容关系可得：11glkk7气液两相流体力学气液两相流体力学3. 混合物真实密度混合物真实密度 在截面积为A长为l的微管段中两相流的质量与微管段的体积之比。(1)(1)gltglA lA lA l 当两相介质速度相等时，两相介质的真实密度等于流动密度。9.1.5 压强、温度、状态方程压强、温度、状态方程1. 压强压强 忽略液体表面张力，则有：glppp 气相分压和液体分压可近似按容积份额计算：gpp(1)lpp2. 温度温度 两相流
6、中气相和液相温度存在差异，两相流温度可按浓度计算：8气液两相流体力学气液两相流体力学11()()ggllggllTTTTT3. 状态方程状态方程 气相为完全气体时，状态方程为：gggggggpR TR Tp 即：gggpR T 对于液体，一般可以认为其仅与温度有关( )lllT 对于热平衡状态下的气液两相混合物，气体为完全气体，液体为不可压缩，则有：111()glkk 气体与液体的质量比为：1mgmlqkqqk9气液两相流体力学气液两相流体力学 将上两式变形：111()mgmlqq 带入状态方程，可以得到用混合物参数表示的状态方程：111()mmglqpqR T9.1.6 比热、比焓、比热容、
7、比熵比热、比焓、比热容、比熵 上述这些物理量都可以认为混合物的物理量为各相质量份额的加权平均，即：内能(1)(1)glvggvllukuk ukc Tk c T比焓(1)(1)glpggpllhkhk hkc Tk c T比热容(1)ppgplckck c(1)vvgvlckck c比熵(1)glsksk s10气液两相流体力学气液两相流体力学9.2 气液两相流在管内的流型气液两相流在管内的流型 流型是两相流在流动中相分布的特点，它对流动特性和规律有着重要影响。 9.2.1 不加热竖直管道中的流型不加热竖直管道中的流型 对于上升的两相流，随着气体流量的增加，流型形式为：1. 泡状流泡状流 气体
8、以小气泡形式分散在液相中，管道中部气泡较多。分散相为气相，连续相为液相。2. 弹状流（塞状流）弹状流（塞状流） 小气泡聚集为大气泡，形状类似子弹形式分散在液相中，气泡集中在管道中部。流动是间歇的和不稳定的。 3. 块状流块状流 子弹形状的气泡失稳、破裂，形成形状大小和形状不同的块状气泡，形状和运动轨迹不稳定，气液间掺混较大。11气液两相流体力学气液两相流体力学4. 环状流（液丝环状流）环状流（液丝环状流） 气相在管道中部形成气柱，气柱中含有大量液滴，气柱与管道之间存在液膜。5. 雾状流雾状流 管壁上液膜消失，液相全部以液滴形式分散在气相中。此时连续相为气相，分散相为液相。 对于下降流动，还可以
9、出现纯环状流，气相与液相间分界面清晰且相对稳定。9.2.2 不加热水平管道中的流型不加热水平管道中的流型 由于重力影响，液相较多地分布在管道下方，可能出现的流型为：1. 泡状流泡状流 与竖直管道中类似，但气泡多趋向集中在管道上部。2. 弹状流弹状流 与竖直管道中类似，弹状气泡在管道上部。12气液两相流体力学气液两相流体力学3. 分层流分层流 气相在管道上部相连，液相在管道下部流动，它们之间出现分层，界面比较平坦。4. 波状流波状流 气液分层面由于扰动的增加，开始出现波浪。5. 块状流块状流 波状流中的波浪与管道顶端接触，并将气相分割为大气泡。但管道上部壁面不存在连续液膜。6. 环状流环状流 管
10、道中部形成气相通道，但上部液相环较薄。7. 雾状流雾状流 管壁上的液膜被吹散，液滴分散在气相中。9.2.3 加热管中的流型加热管中的流型 与不加热管中类似，但由于液相的蒸发，上述所述流型连续出现。气液两相流体力学气液两相流体力学9.3 气液两相流一维定常流动的基本方程气液两相流一维定常流动的基本方程 流型是两相流在流动中相分布的特点，它对流动特性和规律有着重要影响。9.3.1 均相一维定常流基本方程均相一维定常流基本方程1.连续方程连续方程 对于一维流动，显然有： 或2.动量方程动量方程 对于一维流动，其动量方程为：vAconst1110ddvdAdxv dxA dxsinwdpdvgGdxd
11、xA 气液两相流体力学气液两相流体力学 其中G为两相流的质量流率，w为壁面平均切向应力，为平均湿周长度。3.能量方程能量方程 对于一维流动，能量方程为： 其中 为单位时间单位长度传入控制体的热量。9.3.1 均相一维定常流基本方程均相一维定常流基本方程1.气液分界面耦合条件气液分界面耦合条件1）流动速度 对于实际流体，分界面上速度相等。2）切向应力 根据牛顿第三定律，作用在气相和液相上的切应力相等。21()sin()2mdpdvdugqdxdxdxqq gjljjvvv气液两相流体力学气液两相流体力学 3）质量、能量、热量交换 对于质量交换，存在下列表达式： 液体蒸发时液相和气相在法向速度分别
12、为： 根据上面的推导显然有： 4）分界面两侧压强 对于气液分界面为曲面，则压强差为：gjljgjljglvvyymgmldqdq 1mggjgqvx 1mlljlqvx ggjlljvv2pR 气液两相流体力学气液两相流体力学 对于存在蒸发的两相流，气液两相法向速度存在差异，根据动量守恒，此时存在一个附加压降：1()mljgjljqpvvx 实际工程中上面两式的值很小，一般直接采用压强连续条件。1.连续方程连续方程气相： 液相： ()0ggmgdvAdqdxdx(1) )0llmldvAdqdxdx2. 动量方程动量方程气相： 液相： singjmgggmgmglgqdvv dqdqvdpgdxAAdxAdxA dx (1)(1)sinljwmlllqdvdpgdxAAA dx 气液两相流体力学气液两相流体力学3. 能量方程能量方程气相： 液相： 22()sin()()22ggmglggggglgjjjgd pvAvdqvdg AvuvAuvqdxdxdx 22(1) )(1) sin()(1) )()22lllmlllllllljjjld pvAvvdqdgAvuvAuvqdxdxdx